Polarisation et formalisme de Jones

Lumière polarisée
Dans la représentation de Jones
S.Ayrinhac (2012)
a[email protected].fr
25/07/13.v5

I. Représentation de Jones
II. Éléments d’optique
III. Interférométrie

Champ électrique et vecteur de Jones (noté J)
)(
00
)(
00
)(
0
)(
)(
tkzi
y
i
yx
i
x
tkzi
yyxx
tkzi
eueEueEE
euEuEE
eEE
y
x
p : parallèle au plan d’incidence, dans le plan de la table optique
s : perpendiculaire (du mot allemand senkrecht), perpendiculaire au plan de la table
J
E
E
eE
E
eE
eE
E
s
p
i
y
x
i
y
i
x
xy
y
x
)(
0
0
0
0
0
le terme ei(kz-t) est appelé propagateur
Cas d’une lumière monochromatique purement polarisée
- champ électrique
- longueur d’onde , fréquence , pulsation =2
- varie dans le temps comme exp(-it)
- se propage suivant l’axe z
- polarisation dans le plan (x,y)
),( tzE

0
1
0
0x
i
x
HeE
L
1
1
2
1
45
L
)exp(sin
cos
sin
cos
1
0
0
22 i
eE
eE
EE
Ey
x
yx
i
i
- elliptique
- Linéaire (ou rectiligne) : si y- x=k avec kN, si Ex=0 ou Ey=0
1
0
0
0y
i
y
VeE
L
sin
cos
L

i RH 1
2
1
i LH 1
2
1
- circulaire droit (right-handed RH), y- x=/2
- circulaire gauche (left-handed LH), y- x=-/2
réel par convention
- Quel est l’état de polarisation du vecteur J suivant ?
i
i
J1
1
RH
i
e
e
e
e
e
i
i
Ji
i
i
i
i
11
1
14/
2/
4/
4/
4/