cos(~,.F

3
CI (&(FI)
.IV= O
+ &(FI)) - r3- = O
- &(FI))
Bit(?’)
et
+ &(F’)
= 2poiï7 A Ys(p)
DI (&CI)
et
&(FI)
-&(F’>
= -2p0fi A {JP>
12.-En déduire les composantes du champ magnétique &(q de l’onde réfléchie en tout point M du demi
espace z < O dans la base B,(Z.,. ,êy,. ,Z’,)
définie sur la figure ci-dessus.
Eo
B) +
&(F) =
COS(~,.C-~ t ) Z y ,
A) &(F)
= -- sin(/+.?ut)Zy,
-
-3
-
C
EO
%
I
d
POC
EO
d
sin(k,.Fut)êy,
C) &(q = -Poc
13. - Calculer la charge surfacique a(P)qui apparaît sur le conducteur.
A) o(P) = O
B) a(P) = EOEO
D) &(F) = -:cos(~,.F-
ut)ëy,
D) o(P) = EOEO
COS i
C) a(P) = -EOEO
14. - Calculer le courant surfacique Ys(P)qui apparaît à la surface du conducteur.
2Eo COS i
A) Ys(P)= O
EOsin a
c)j’s(P) = sin(& . F’ - ut)
sin(& F’ -ut)ë.i
B) YdP) =
z..
2Eo COS i
PO C
cos(&
r“
-ut) Z.i
POC
Terre.
Dans ce référentiel, la Terre est animée d’un mouvement
fi
1“
15. - On désigne par R,(T, xT,y,
2,)
un référentiel que
l’on suppose galiléen et dont l’origine coïncide avec le centre T
de la
de rotation uniforme de vitesse fi = Oëz,.
On désigne par G
la constante de gravitation, par R le rayon de la Terre assimilée à
une sphère homogène et par M sa masse.
Un satellite S de masse m qui n’est soumis qu’à la force de gravitation de la Terre décrit, dans R,,une trajectoire dont les caractéristiques sont les suivantes :
A) la trajectoire est plane et contient T.
B) la trajectoire est nécessairement un plan parallèle à l’équateur.
C) la trajectoire est plane mais ne contient pas forcément T.
D) la trajectoire n’est pas obligatoirementplane.
16. -Le satellite est lancé depuis un point O à la surface de la Terre situé à la latitude A. Lorsque la phase de
lancement est terminée et qu’il se trouve à une distance ro de T, on lui communique une impulsion destinée à le
placer sur une trajectoire de satellisation particulière. Déterminer la direction que doit avoir la vitesse do du
satellite juste après cette impulsion pour que sa trajectoire soit un cercle contenu dans le plan méridien du lieu oh il
se trouve passant par les pôles de la Terre.
TSet contenue dans le plan méridien considéré.
B) $0 doit être orthogonale à TSet au plan méridien considéré.
A) v’, doit être orthogonale à
C) 50doit être orthogonale à ?%’et dirigée vers le Nord-Est pour compenser la rotation de la Terre.
D) 4~doit être orthogonale à
TSet dirigée vers le Sud-Ouest pour compenser la rotation de la Terre.
17.- Calculer la période de révolution TOdu satellite en fonction de l’altitude h.
4
18. - Calculer l’énergie mécanique€
,
potentielle de gravitation à l’infini.
dans R, du satellite sur sa trajectoire. On prendra l’origine de l’énergie
dans R, du satellite lorsqu’il est au sol en O.
19.- Calculer l’énergie mécanique
A) &;no =
mR2R2cos2X
MmÇ
--
mR2R2sin2 X
+-
mR2R2sin2X
B) &d=
R
2
MmB
_R
2
MmÇ
mR2R2cos2X
+-
MmÇ
C ) € ~
=
D) &mo =
R
2
2
2R
20.- En déduire l’énergie €, nécessaire pour effectuer la satellisation si le point de lancement O est situé sur
1’équateur.
B)€, = --
2
C)€, =
mR2R2
M:Ç
(R:2h)
2
+
(-)
2RR+2h
MmÇ
R+h
D)E,=- MmÇ
(R+h)
h
21.- L‘unitk de masse du fluide d’une machine frigorifique décrit le
cycle ABCD représentk sur le diagramme pV de la figure ci-contre.
Les points A et D sont définis respectivement par les intersections de
l’isotherme d’Andrews TI avec les courbes d’ébullition et de rosée.
Les points B et C correspondent respectivement aux intersections de
l’isotherme d’Andrews TOavec les courbes adiabatiques réversibles
passant par les points A et D.
On désigne respectivement par XB et xc les titres massiques en vapeur
du fluide en B et C et par t o et l?l les chaleurs latentes massiques de
vaporisation aux températures respectives TOet TI.
On considère le point A0 sur la courbe d’ébullition OÙ le fluide est en
totalité à l’état liquide à la température To. En supposant que la chaleur massique Ce du liquide saturant reste constante, calculer la variation
R+2h
-mR2R2-2
4P
*
I
d’entropie SA - SA^ lorsqu’on amène le fluide de A0 en A le long de la
V
courbe d ’ébullition.
B) SA
SA^
TO
celn-
=
Tl
C)SA-SA~=ceIn-
Tl
D) SA -
T
O
22. - Calculer la variation d’entropie Sg fluide de l’état A0 à l’état B.
SA^
SA^
= ce ln
Ti -To
lors de l’étape de vaporisation isotherme partielle qui amène le
TO
A) SB -
s~~=
e0
Xg-
To
B) SB -
SA^
= X B ~ OIn
Tl
T
O