cos(~,.F

3
CI (&(FI) - &(FI)) .IV = O et Bit(?’) + &(F’) = 2poiï7 A Ys(p)
DI (&CI) + &(FI)) - r3- = O et &(FI) - &(F’> = -2p0fi A {JP>
12. - En déduire les composantes du champ magnétique &(q de l’onde réfléchie en tout point M du demi
espace z < O dans la base B, (Z.,. , êy,. , Z’,) définie sur la figure ci-dessus.
A) &(F)
-3
= --
Eo
sin(/+.?-
-
ut)Zy,
B)
+
&(F) =
- % I d
COS(~,.C- ~ t ) Z y ,
C POC
EO
d
sin(k,.F- ut)êy,
EO
C) &(q = --
D) &(F) = -:cos(~,.F- ut)ëy,
Poc
13. - Calculer la charge surfacique a(P) qui apparaît sur le conducteur.
A) o(P) = O B) a(P) = EOEO C) a(P) = -EOEO D) o(P) = EOEO COS i
14. - Calculer le courant surfacique Ys (P)qui apparaît à la surface du conducteur.
2 Eo COS i
sin(& F’ - ut) ë.i
A) Ys(P) = O
B) YdP) =
PO C
c)j’s(P) = -
EO sin a
sin(& . F’ - ut) z..
2Eo COS i
cos(& r“ - ut) Z.i
POC
Terre. Dans ce référentiel, la Terre est animée d’un mouvement
fi 1“
15. - On désigne par R,(T, xT, y,, 2,) un référentiel que
l’on suppose galiléen et dont l’origine coïncide avec le centre T
de la
de rotation uniforme de vitesse
fi = Oëz,. On désigne par G
la constante de gravitation, par R le rayon de la Terre assimilée à
une sphère homogène et par M sa masse.
Un satellite S de masse m qui n’est soumis qu’à la force de gravita-
tion de la Terre décrit, dans R,, une trajectoire dont les caractéris-
tiques sont les suivantes :
A) la trajectoire est plane et contient T.
B) la trajectoire est nécessairement un plan parallèle à l’équateur.
C) la trajectoire est plane mais ne contient pas forcément T.
D) la trajectoire n’est pas obligatoirementplane.
16. - Le satellite est lancé depuis un point O à la surface de la Terre situé à la latitude A. Lorsque la phase de
lancement est terminée et qu’il se trouve à une distance ro de T, on lui communique une impulsion destinée à le
placer sur une trajectoire de satellisation particulière. Déterminer la direction que doit avoir la vitesse do du
satellite juste après cette impulsion pour que sa trajectoire soit un cercle contenu dans le plan méridien du lieu oh il
se trouve passant par les pôles de la Terre.
A) v’, doit être orthogonale à TS et contenue dans le plan méridien considéré.
B) $0 doit être orthogonale à TS et au plan méridien considéré.
C) 50 doit être orthogonale à ?%’ et dirigée vers le Nord-Est pour compenser la rotation de la Terre.
D) 4~ doit être orthogonale à TS et dirigée vers le Sud-Ouest pour compenser la rotation de la Terre.
17. - Calculer la période de révolution TO du satellite en fonction de l’altitude h.

4
18.
- Calculer l’énergie mécanique€, dans R, du satellite sur sa trajectoire. On prendra l’origine de l’énergie
potentielle de gravitation à l’infini.
19. - Calculer l’énergie mécanique dans R, du satellite lorsqu’il est au sol en O.
A) &;no =
mR2R2 cos2 X MmÇ
--
mR2R2 sin2 X MmB
_-
2 R
B) &d =
2 R
mR2R2 sin2 X MmÇ
+-
mR2R2 cos2 X
MmÇ
+-
C ) € ~ =
2 R
D) &mo =
2
2R
20. - En déduire l’énergie €, nécessaire pour effectuer la satellisation si le point de lancement O est situé sur
1’équateur.
B)€, = --
mR2R2
2 M:Ç (R:2h) + 2
C)€, =
2R
-
R+2h
(-)
MmÇ R+h
D)E,=-
MmÇ R+2h
-
mR2R2
--
h ( R + h ) 2
21. - L‘unitk de masse du fluide d’une machine frigorifique décrit le
cycle ABCD représentk sur le diagramme pV de la figure ci-contre.
Les points A et D sont définis respectivement par les intersections de
4P
l’isotherme d’Andrews TI avec les courbes d’ébullition et de rosée.
Les points B et C correspondent respectivement aux intersections de
l’isotherme d’Andrews TO avec les courbes adiabatiques réversibles
passant par les points A et D.
On désigne respectivement par XB et xc les titres massiques en vapeur
du fluide en B et C et par t o et l?l les chaleurs latentes massiques de
vaporisation aux températures respectives TOet TI.
On considère le point A0 sur la courbe d’ébullition OÙ le fluide est en
totalité à l’état liquide à la température To. En supposant que la cha-
leur massique Ce du liquide saturant reste constante, calculer la variation
I
*
d’entropie SA - SA^ lorsqu’on amène le fluide de A0 en A le long de la
V
courbe d ’ ébullition.
B) SA SA^ =
TO
celn-
Tl
C)SA-SA~=ceIn-
Tl
D) SA - SA^ = ce ln
Ti - To
TO TO
22. - Calculer la variation d’entropie Sg - SA^ lors de l’étape de vaporisation isotherme partielle qui amène le
fluide de l’état A0 à l’état B.

A) SB - s~~ =
e0
Xg- B) SB - SA^ = X B ~ O In
Tl
-
To
TO