FACULTE DES SCIENCE DE TUNIS DEPARTEMENT DE PHYSIQUE LFPH2 2009/2010 Série n°2 TRAVAUX DIRIGES DE MECANIQUE DES FLUIDES z Exercice n°1 : On considère un récipient cylindrique de diamètre D = 2R = 1m et de hauteur H = 2m, partiellement rempli d’un liquide sur une hauteur h = 1,5 m. Le récipient est mis en rotation uniforme autour de son axe vertical Oz à la vitesse angulaire rad.s-1. Le repère R (O, z, θ, r) est lié au récipient. 1/ Ecrire l’équation de l’hydrostatique dans le repère R lié au récipient tournant. 2/ a/ En résolvant l’équation de l’hydrostatique, montrer que la surface libre du liquide est donnée, dans le plan vertical, par l’équation suivante : z z0 2 H r2 h O 2g Où g= 10 m.s-2 est l’accélération de la pesanteur. b/ Exprimer z1 z(r R) en fonction de h, R, et g. En déduire l’expression de z0. c/ Calculer numériquement z0 et z1. d/ Représenter l’allure de la courbe z(r). 3/ a/ Quelle vitesse angulaire 0 peut-on atteindre sans que le liquide déborde du récipient ? b/ Calculer numériquement z0 et z1 dans ces conditions et conclure. 4/ A quelle vitesse angulaire 1 faut-il faire tourner le récipient pour que le centre O de son fond soit découvert ? Calculer z1 et conclure. 5/ Lorsque la vitesse angulaire vaut 2 = 20 rad.s-1, calculer la surface découverte Sf du fond. Exercice n°2 On considère l’écoulement bidimensionnel d’un fluide défini en coordonnées Lagrangiennes par : x =x0ekt y =y0e-kt Où k, x0 et y0 sont des constantes positives. 1. 2. 3. 3. Déterminer l’équation de la trajectoire d’une particule fluide. Trouver les composantes de la vitesse. a) Le régime de l’écoulement est-il stationnaire ou instationnaire ? b) L’écoulement est il compressible ou incompressible ? 4. déterminer le champ des vecteurs accélérations a . 5. Déterminer l’équation des lignes de courant. Exercice n°3 On étudie deux écoulements plans stationnaires d’un fluide parfait, notés (E1) et (E2), dont les champs de vitesse locale au point M(x, y, z) sont respectivement : 2 2 et V2 ( v x 3 x 2 y , v y 3xy2 , v z 0 ) V1 ( v x 3xy , v y 3x y , v z 0 ) 1°) Déterminer l’équation cartésienne et la forme des lignes de courant du fluide pour chacun des deux écoulements (E1) et (E2). 2°) Déterminer les équations paramétriques x(t) et y(t), pour l’écoulement (E1) de la particule P du fluide de coordonnées ( x0, y0 ,0 ) à l’instant t = 0 et que l’on suit dans son mouvement (description lagrangienne). 3°) Exprimer la vitesse instantanée v p (t ) de la particule P et l’accélération a(t ) de cette particule dans l’écoulement (E2), à l’aide des constantes x0 et y0, à partir de la description lagrangienne. 4°) Retrouver l’accélération a de la particule du fluide de l’écoulement (E2) en utilisant une description eulérienne : on se place au point d’observation M fixe. Exercice n°4 L’écoulement plan d’un fluide incompressible autour du point d’arrêt O obéit au champ des vitesses V (vx = x, vy = y) dans le plan (x O y) où et sont deux constantes réelles positives, indépendantes du temps et (x, y) sont les coordonnées cartésiennes d’un point M. 1°) Déterminer le potentiel des vitesses x, y en M(x, y) à l’aide de la seule constante . 2°) Etablir les équations paramétriques x(t) et y(t) de la particule fluide qui était située en M 0 (x0, y0) à l’instant t = 0. 3°) La fonction courant ( x, y ) de l’écoulement plan est définie par V = rot ( U z ). a) Etablir les relations entre les dérivées partielles premières de φ et de . b) Vérifier que le Laplacien de la fonction courant est nul. c) Déterminer la fonction courant ( x, y ) et tracer les lignes de courant après avoir montré qu’elles se confondent avec les courbes ( x, y ) = Cte.