A retenir : TD8, semaine du 14 novembre 2016 TD présenté par : Samuel Cazayus-Claverie [email protected] Les définitions importantes : — Un conducteur est un matériau dans lequel se trouvent des charges libres. On peut citer les métaux (électrons libres), les solutions ioniques (ions libres) , ou encore les plasmas (gaz ionisés où se déplacent électrons et ions : un éclair par exemple). — Equation locale s’oppose sémantiquement à équation intégrale. Les formules à retenir : ~ = ρ. — Le théorème de Gauss local div(E) 0 ρ — L’équation de Poisson ∆V + 0 = 0. — Expressions des opérateurs différentiels en coordonnées cartésiennes (divergence, gradient, laplacien). — Discontinuité du champ électrique normal à une distribution surfacique de charges σ. Si l’on note 1 et 2 les deux demi-espaces séparés par σ : ~2 − E ~ 1 = σ ~n E 0 où le vecteur unitaire ~n pointe de 1 vers 2, orthogonalement à la distribution de charges. Les méthodes à retenir : — Savoir utiliser les formulaires de géométrie différentielle pour les coordonnées cylindriques et sphériques. — La solution d’une équation aux dérivées partielles est unique sur un domaine donné de l’espace dès lors que l’on fixe les conditions au bord de ce domaine. Si l’équation est d’ordre 1, il faut une seule condition, si elle est d’ordre 2 il en faut 2. Samuel Cazayus-Claverie LPTMS U.PSud Page 1 — Pour déterminer le champ électrique on dispose l’équation de Gauss locale à l’intérieur du domaine et de l’équation de (dis)continuité au bord. Cette dernière est suffisante car l’équation de Gauss locale est d’ordre 1. — Pour le potentiel scalaire V on dispose de l’équation de Poisson dans le domaine. On impose la nullité de V à l’infini, et l’équation de ~ 1 − ∇V ~ 2 = discontinuité du champ électrique, traduite sur V en ∇V σ n. Pour effectuer les raccordements entre différents domaines de 0 ~ l’espace, on impose la continuité de V . — La méthode des images permet de déterminer le champ créé par une distribution de charges a priori inconnue. Elle est très utile pour traiter les problèmes d’influence entre conducteurs. Pour appliquer cette méthode, on introduit une distribution de charges images en dehors du domaine sur lequel on cherche les champs. Si cette distribution respecte les conditions aux limites du problème initial, alors elle crée le même champ que la distribution réelle dans tout le domaine par unicité de la solution des équations locales. — Pour résoudre une équation différentielle linéaire d’ordre 1, à coefficients non constants, on procède par séparation des variables. Certaines équa0 tions d’ordre supérieur peuvent parfois s’y ramener, par exemple y 00 + yx = 0 se ramène à f 0 + fx = 0 avec f = y 0 . — Pour tracer l’allure de lignes de champ, quelques règles sont à respecter : — Elles émergent des zones chargées positivement et aboutissent sur les charges négatives. — Elles sont orthogonales aux conducteurs parfaits. — Elles ne se croisent pas. — Elles respectent la symétrie du problème. Samuel Cazayus-Claverie LPTMS U.PSud Page 2