GBM2620 Thermodynamique statistique biomoléculaire Devoir #4 (Automne 2016) Distribué : le mercredi 21 septembre 2016 À remettre : le mercredi 28 septembre 2016 Nombre de problèmes qui seront corrigés : 6 problèmes sur 9 Problème 1 : Problème 3, Chapitre 8 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 2 : Problème 7, Chapitre 8 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 3 : Problème 18, Chapitre 8 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 4 : Problème 9, Chapitre 9 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 5 : Problème 12, Chapitre 9 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 6 : Problème 13, Chapitre 9 de Molecular Driving Forces (MDF) Problème 7 : Échange de chaleur entre deux objets 1.1 Supposer la relation suivante entre l'entropie S, le volume V, l'énergie interne U et le nombre de particules N d'un système thermodynamique : 𝑆 = 𝐴[𝑁𝑉𝑈]𝛼 , où A est une constante. a) Est-ce que la valeur de 𝛼 dans l’expression de l’entropie peut être quelconque ? Justifier votre réponse. b) Exprimer l’énergie U en fonction de la température T, de N et de V c) Exprimer la pression p en fonction de N, V, et T. d) La chaleur spécifique de ce système est donnée par cV T où est fonction de A, N et V. Trouver l’expression de . 1.2 Supposer maintenant deux objets identiques, chacun obéissant à l'équation d’état trouvée dans la partie précédente (1.1). N et V sont les mêmes pour les deux objets, et ils sont initialement à des températures T1 et T2 , respectivement. Ces deux objets sont utilisés comme source de travail en les portant à une température finale commune Tf. Ce processus est accompli par le retrait de la chaleur à partir de l’objet le plus chaud et le transfert d'une fraction de cette Devoir #4: GBM2620 Thermodynamique statistique biomoléculaire, Automne 2016, M Buschmann & M Lavertu chaleur dans l’objet le plus froid. Le reste de la chaleur est transformé en travail. N et V sont constants pendant ce processus. e) Quel est l’intervalle de températures finales possibles? Indice : L’efficacité de la conversion de la chaleur en températures finales possibles. Utiliser la première loi et l’énergie afin de déterminer dans quel cas la température vous qu’un travail maximal est produit pour un processus changement d’entropie du système est nul. travail détermine l’intervalle de l’équation liant la température à est minimale/maximale. Rappelezréversible, c'est-à-dire lorsque le f) Quel est le travail maximal qui peut être produit par ce système? Problème 8 : Démonstration d’identités mathématiques a) Soit trois variables d’états x, y, et z. Démontrer les deux relations ci-dessous le long des trajets pour lequel F (x, y, z) = 0. Suggestion : Débuter avec x = x(y,z) , y = y(x,z), développer l’expression des différentielles 𝜕𝑦 et 𝜕𝑥 et éliminer 𝜕𝑦 ou 𝜕𝑥 en combinant les différentielles. 𝜕𝑥 1 ( ) = 𝜕𝑦 𝜕𝑦 𝑧 (𝜕𝑥 ) 𝑧 ( 𝜕𝑥 𝜕𝑦 𝜕𝑧 ) ( ) ( ) = −1 𝜕𝑦 𝑧 𝜕𝑧 𝑥 𝜕𝑥 𝑦 b) L’équation d’état du gaz parfait est un exemple d’équation qui satisfait la condition F (x, y, z) = 0 (i.e. PV-NkT = 0). Vérifier que les relations démontrées ci-dessus sont satisfaites pour l’équation d’état du gaz parfait. Problème 9 : Refroidissement d’un gaz par expansion libre On considère un gaz qui subit une expansion libre tel qu’illustré ci-dessous. On veut déterminer le changement de température associé à cette expansion pour un gaz parfait et pour un gaz réel décrit par l’équation d’état de Van der Waals. Devoir #4: GBM2620 Thermodynamique statistique biomoléculaire, Automne 2016, M Buschmann & M Lavertu Figure 1. Expansion libre d'un gaz d'un volume Vi à un volume final Vf Équation de van der Waals pour un gaz réel: Le comportement d’un gaz réel est bien prédit par l’équation de Van der Waals. Cette équation contient des corrections à l'équation d’état des gaz parfaits qui ont pour origine 1) le volume fini des molécules/atomes 2) la force de cohésion ou attraction entre les molécules/atomes d’un gaz réel. 1ere correction : Pour un gaz réel, la densité ne peut augmenter sans limite sous l’effet d’une augmentation de la pression en raison du volume fini des molécules/atomes (noyau répulsif qui limite la densité que le gaz peut atteindre). Par conséquent, lorsque la pression augmente, le volume tend vers un minimum Vmin = nb, où b est une constante expérimentale. L'équation des gaz parfaits doit être corrigée pour tenir compte de l'existence du noyau répulsif et prend la forme : 𝑛𝑅𝑇 𝑃= 𝑉 − 𝑛𝑏 2ieme correction : La force de cohésion entre les molécules/atomes induit une diminution de la pression par rapport à celle d'un gaz sans interaction (gaz parfait). La diminution de la pression est proportionnelle à la probabilité que deux molécules interagissent, i.e. proportionnelle au carré de la densité de particules (n/V)2 . L'équation d'état de Van der Waals prend donc la forme finale suivante : (𝑃 + 𝑎𝑛2 ) (𝑉 − 𝑛𝑏) = 𝑛𝑅𝑇 𝑉2 où a est une constante expérimentale (positive) qui dépend de la nature du gaz à l'étude. a) Trouver l’expression de l’apport de chaleur, le travail effectué sur le gaz et le changement d’énergie interne associé à cette expansion libre et indiquer si ces quantités changent en fonction de la nature du gaz (parfait ou réel). Devoir #4: GBM2620 Thermodynamique statistique biomoléculaire, Automne 2016, M Buschmann & M Lavertu b) Afin de calculer le changement de température que subit le gaz au cours de l’expansion, 𝜕𝑇 l’expression de (𝜕𝑉 ) doit être déterminée. Considérer que U est une fonction de T et V 𝑈,𝑁 𝜕𝑇 et exprimer (𝜕𝑉 ) 𝜕𝑈 𝑈,𝑁 en fonction de (𝜕𝑉 ) 𝜕𝑈 𝑇,𝑁 et (𝜕𝑇 ) 𝑉,𝑁 . c) Démontrer la relation suivante ( d) Que vaut ( e) Calculer ( 𝜕𝑈 𝜕𝑇 ) pour un gaz parfait ? Que vaut ( ) ) pour le gaz de Van der Waals. 𝜕𝑉 𝑇,𝑁 𝜕𝑈 𝜕𝑈 𝜕𝑃 ) = 𝑇( ) −𝑃 𝜕𝑉 𝑇,𝑁 𝜕𝑇 𝑉,𝑁 𝜕𝑉 𝑇,𝑁 𝜕𝑉 𝑈,𝑁 pour un gaz parfait ? Justifier. f) Dériver la relation suivante à partir de la relation démontrée en c) ci-dessus : 𝜕2 𝑃 1 𝜕𝑐 ( 2) = ( 𝑉 ) 𝜕𝑇 𝑉,𝑁 𝑇 𝜕𝑉 𝑇,𝑁 𝜕2 𝑃 g) En utilisant(𝜕 𝑇2 ) 𝑉,𝑁 = 1 𝑇 𝜕𝑐 ( 𝜕𝑉𝑉) 𝑇,𝑁 , montrer que la variation du Cv du gaz réel avec le volume est nulle et que cette quantité ne dépend donc que de T et de N. Cette quantité ne contient donc aucune correction de volume due aux interactions et il est donc justifié de considérer que la capacité calorifique Cv d’un gaz réel est la même que celle d’un gaz parfait. 𝜕𝑇 h) En prenant Cv = 3/2NR, donner une expression de (𝜕𝑉 ) 𝑈,𝑁 pour le gaz de Van der Waals et calculer le changement de température associé à l’expansion libre d’un gaz réel (T i, Vi à Tf, Vf). i) Calculer le changement relatif de température (Tf-Ti)/Ti pour 1 mole d’oxygène initialement compris dans 10-3 m3 , Ti = 300K, qui subit une expansion spontanée (prenez Vf = infini et a=0.1378 Pa.m 6 /mol2 ). j) Quelle forme d’énergie a augmenté/diminué au cours de l’expansion? Est-ce que l’expansion libre est une méthode efficace pour refroidir un gaz réel? Devoir #4: GBM2620 Thermodynamique statistique biomoléculaire, Automne 2016, M Buschmann & M Lavertu