Oscillateur mécanique en régime forcé I Equation différentielle du mouvement de l’oscillateur harmonique amorti en régime sinusoïdal forcé A) Mise en équation k, l0 M(m) O x x l0 x est l’élongation du ressort l l 0 Bilan des forces surM : Tension du ressort T k (l l0 )i kxi Frottement visqueux Fv v /( Rlab ) xi (O fixe dans ( Rlab )) Force excitatrice sinusoïdale Fe Fe cos(t ) i Relation fondamentale de la dynamique appliquée à M dans ( Rlab ) galiléen : ma M / R lab T Fv Fe mx kx x Fe cos(t ) F k x e cos(t ) m m m 0 2 2 m m ou Q On pose k k 2 2 0 0 m m F Ainsi , x 2x 02 x e cos(t ) m x x Rappel : est le coefficient d’amortissement [ ] s 1 0 est la pulsation propre [ 0 ] rad.s 1 Q est le facteur de qualité [Q ] 1 B) Analogie électrocinétique i R L E cos(t ) ~ q C Équation de maille : di q dq E cos(t ) Ri L avec i dt c dt R q E donc q q cos(t ) L LC L C) Solution de l’OHA excité par une force sinusoïdale Fe cos(t ) m Solution générale x(t) = SGH + SP Equation homogène = équation différentielle d’un OHA Solution générale homogène : Q 12 : régime pseudo - périodique 1 Q 2 : régime critique Q 1 : régime apériodiqu e 2 Solution exponentiellement décroissante, Tχ 1 / (régime transitoire) x 2x 02 x Solution particulière : on choisit l’unique solution particulière périodique à la pulsation , appelée régime sinusoïdal forcé ou régime permanent sinusoïdal. x RSF X cos(t ) x(t ) x SGH x RSF Electrocinétique Mécanique q x i v L m 1/C k R E Fe II Résonance d’élongation A) Solution du RSF(Ω) On cherche une solution x(t ) X cos(t ) Donc x(t ) Xe j ( t ) Xe j e jt X e jt 0 Fe jt e Q m F 2 X 0 j X 02 X e Q m x solution de l' ED 2 x X Fe m j x 02 x 1 02 2 j Fe /( m 02 ) y 1 y2 j Q Ainsi x(t ) X cos(t Arg X ) X X X 0 Q avec y Fe /( m 02 ) 1 0 2 / 0 j Q 0 Fe /( m 02 ) 1 y 2 2 y2 Q2 y/Q Arctan si y 1 ( y 0) y 1 y2 2 Arg X Arg (1 y j ) y/Q Q Arctan si y 1 1 y2 B) Résonance d’élongation Etude de X ( ) ou X ( y ) (analogue de l’étude de U C () , tension aux bornes du condensateur) Fe /( m 02 ) X ( y) 1 y 2 2 lim X ( y) y 0 Fe m02 2 , y R y Q2 lim X ( y) 0 y Les y tels que X ( y ) soit un extremum sont exactement les y tels que y2 1 y 2 soit un extremum. Q 2 2 f ( y) On a : f ' ( y ) 0 2(1 y 2 )( 2 y ) 2y 1 y ( 2 2(1 y 2 )) 0 2 Q Q y 0 ou y 1 1 2Q 2 ( y 0) 1 0 Q 1/ 2 2Q 2 y 0 : Minimum relatif (tracer la courbe) Cas 1 y 1 1 : Maximum de X ( y ) 2Q 2 si Q 1, X max Q Fe m02 1 0 Q 1/ 2 2Q 2 y 0 : Maximum de X ( y ) Cas 1 X(y) Q Fe m 02 Fe m 02 Q 1/ 2 Q 1/ 2 1 y ou 1 1 si Q 1 2Q 2 Pulsations de coupure définies par X () et 0 X max 2 Si Q est assez grand : deux solutions résonance 0 1 Largeur de bande passante = 1 résonance Q 1 2Q 2 si Q 1 III Résonance de vitesse A) Solution pour v x . x(t ) X cos(t ) x (t ) X sin( t ) X cos(t / 2) ou x V e jt où V j X Donc V X et ArgV Arg X / 2 F y V X e m 0 1 y 2 2 y 2 Q2 B) Etude de V(y). Résonance de vitesse Analogue de l’étude de la résonance d’intensité du RLC série lim V ( y) 0 lim V ( y) 0 y 0 y Si V admet un extremum en y, alors V 2 en admet un aussi en y 1 y2 On pose f ( y ) V ( y ) 2 Fe /( m0 )2 1 y 2 2 y 2 Q2 On a alors : y2 f ' ( y ) 0 2 y (1 y 2 ) 2 2 y 2 2(1 y 2 )( 2 y ) 2 y / Q 2 0 Q y2 y2 2 y (1 y 2 ) 2 2 2(1 y 2 ) y 2 2 0 Q Q 2 y (1 y 2 )(1 y 2 2 y 2 ) 0 y 0 ou y 1 On a donc un maximum de V ( ) pour 0 ( y 0 est un minimum) Donc Vmax V ( y 1) Q Fe m0 Pulsations de coupure V () V ( ) 2 Fe /( m 0 )2 V Vmax 2 2 max 2Fe /( m 0 ) 2 y2 1 y 2 2 y2 2 Q Q2 2 y 2 ... Q 2 (1 y 2 ) 2 y Q 1 y 2 Q(1 y 2 ) avec 1 y2 y Q 1 0 (1 / ) 1 4 Q2 1 4 Q Q2 Donc y 0 2 1 1 1 1 4 4 2 Q Q2 Q Q y 0 donc y et y 0 2 0 2 1 y y (Q) 0 Q V Q 1 Vmax Q Fe m 02 Vmax 2 Q ~1 y- 1 y+ 0 IV Aspect énergétique A) Résonance de puissance Puissance p de la force de frottement : p Fv v v v v 2 V cos 2 (t / 2) ( 0) 1 1 2 Pd p V 2 cos 2 2 puissance dissipée F 1 e 2 m 0 2 y2 2 1 y2 2 y Q2 avec y 0 Pd est maximale si V est maximale, soit 0 et Pd Pd Pd max (1 y ) 1 Q2 y2 2 2 Pd max F 1 e 2 m 0 max 1 1 Q 2 ( y) 2 y Pd ( 0) Pd ( ) 0 Pd ( ou ) 1 Pd 2 max Pd Pd Pd max max 2 B) Bilan énergétique 0 2 2 Q Théorème de l’énergie mécanique : 1 1 m c p,élastique mx 2 kx2 2 2 1 1 mX 2 2 sin 2 (t ) kX 2 cos 2 (t ) 2 2 1 1 1 k 1 m mX 2 2 kX 2 mX 2 2 mX 2 2 02 4 4 4 m 4 Théorème de l’énergie mécanique dans ( Rlab ) galiléen appliqué à M : d m PFv PFe dt d m d m PFv PFe dt dt m cte mX 2 2 02 PF PF Pd 1 e v 4 En régime permanent sinusoïdal la force excitatrice fournit à l’oscillateur une puissance moyenne égale à la puissance moyenne dissipée par frottement. V Cas d’une force périodique non sinusoïdale On considère Fe(t ) périodique, de période 2 Théorème de Fourier : Fe (t ) Fe,n cos( nt n ) n 0 F (t ) k x e m m m Linéarité de l’équation différentielle : Fe,n RSF (n) x n (t ) X n cos( nt n n ) Equation différentielle : x x Donc, pour Fe(t ) , x(t ) x n (t ) n 0