Le dipôle électrostatique I Champ et potentiel d’un dipôle A) Définitions Doublet : Système de deux charges opposées q en N, q en P ( q 0 ) q q P N On définit le moment dipolaire électrique du doublet : P q NP . Un dipôle est un doublet pour lequel a NP distances caractéristiques. Approximation dipolaire : on confond le doublet et le dipôle. (ainsi, la distance au doublet est a ) q q N P M B) Potentiel électrique du dipôle q q N O P r P e e r M e z On note O le milieu de [NP] , a NP On définit l’axe (Oz par la droite (NP) orientée par NP . Un point M de l’espace est repéré par ses coordonnées sphériques r , , . On prend comme ½ plan cte le plan de la feuille. Potentiel créé en M : q q V (M ) 40 NM 40 PM PM 2 ( PO OM ) 2 PO 2 OM 2 2OM PO Pour un dipôle, on a r a . a 1 a2 ( PM 2 ) 1/ 2 r 2 1 cos 2 PM 4r r 1/ 2 a2 a r 2 2 r cos 4 2 1 a a2 1 cos O( 2 ) r r r 1/ 2 1 a a2 1 cos O( 2 ) r 2r r 1 1 a a2 a2 a 1 cos O( 2 ) . r 2 2 r cos et 4 2 PM r 2r r q a a2 a a2 1 cos O( 2 ) 1 cos O( 2 ) Ainsi, V ( M ) 40 r 2r 2r r r De même, NM 2 a a2 cos O( 2 ) 40 r r r Donc, à des termes en 1 / r 3 près : P er qa cos V (M ) 40 r 2 40 r 2 On l’appelle le potentiel du dipôle P en O. On a une décroissante en 1 / r 2 , caractéristique du dipôle. q C) Champ électrique du dipôle V 1 V 1 V E ( M ) grad M V er e e Er (r )er E (r )e . r r r sin V (M ) Donc 0 P cos . 40 r 2 V r 2P cos V et 3 40 r r P sin 40 r 2 2 P cos 40 r 3 1 P sin Donc E ( M ) ; Er , E décroissent en 1 / r 3 2 r 40 r 0 Avec r OM : 3( P r )r r 2 P 3 pr cos .r.er r 2 ( p cos .er p sin .e ) 2 pr 2 cos .er pr 2 sin .e 3( P r )r r 2 P Donc E ( M ) ; cette formule peut ainsi être utilisée dans 40 r 5 n’importe quel système de coordonnées : r OM et r OM . D) Lignes de champ et équipotentielles 1) Lignes de champ Equation différentielle d’une ligne de champ : dM E ( M ) 0 . E (M ) M M’ dr Er E r sin d 0 d E 0 Er r cos d 0 E dr E rd 0 (1) r sin d 0 r Les deux premières équations impliquent que d 0 , soit que cte . p sin 2 p cos (1) dr rd 0 3 40 r 40 r 3 sin .dr 2r cos .d dr cos 2 d r sin ln r 2 ln sin cte r Ksin 2 2) Equipotentielles p cos cte r 2 K ' cos 40 r E (M ) V constant P O V ( M ) cte z Ligne de champ Remarque : Pour une ligne de champ fermée , parcourue « en suivant la flèche » : E ( M ) d M 0 C 0 Mais E est à circulation conservative, donc C r ( E ) 0 ( !?!) En réalité, l’approximation dipolaire n’est pas valable au voisinage de O ; plus précisément, on a pas, entre N et P, C 0 : E (M ) E (M ) dM N dM P II Action d’un champ électrique uniforme sur un dipôle On considère un doublet : q G q P q NP E0 P N On suppose de plus le doublet rigide, c'est-à-dire que a NP cte . On considère un champ électrique extérieur E0 uniforme. A) Mouvement du centre de masse D’après le théorème de la résultante cinétique dans ( Rlab ) galiléen appliqué au doublet q en N ,q en P : dvG dP m F q F q qE ( N ) qE ( P) 0 dt dt Donc G décrit un mouvement rectiligne uniforme. Remarque : si E n’est pas uniforme, Fext q( E ( P) E ( N )) B) Théorème du moment cinétique Théorème du moment cinétique appliqué à ce doublet dans ( Rlab ) , en un point Afixe dans ( Rlab ) : P A P N d M A ( F q ) M A ( F q ) dt AN (qE0 ) AP (qE0 ) q( AN AP) E 0 q NP E 0 P E0 Soit M ext P E0 Fext 0 . On dit que le champ E0 exerce sur le doublet un couple M P E0 O P k E0 ( E0 ,̂ P) 0 C k E0 C P ( E0 ,̂ P) 0 C P E0 PE0 sin .k Le couple a ainsi tendance à ramener le dipôle de façon à ce que P et E0 soient alignés. Positions d’équilibre : E 0 sin 0 ; Si 0 , l’équilibre est stable, si , il est instable. III Développement multipolaire A) Champ créé à grande distance par une distribution de charge donnée V contenant la distribution M O l l OM QV qi ou ( P)dV( P ) qi V V 1er cas : QV 0 Il crée à grand distance un champ identique à celui d’une charge ponctuelle Qv située au barycentre G des charges ; q OM i i i qi OG . i Qv On parle alors de champ monopolaire. Exemple de distribution de charge monopolaire : petite échelle : grande échelle : 2ème cas : QV 0 , et P, barycentre des charges positives, n’est pas confondu avec N, barycentre des charges négatives : qi OM i qi OP et qi OM i qi ON i tq qi 0 i tq qi 0 i tq qi 0 i tq qi 0 Q 0 Q 0 La distribution se comporte comme le dipôle Q en N, Q en P lorsqu’on en est situé à grande distance. Exemple de distribution de charge dipolaire : H 2 O petite échelle : grande échelle : 3ème cas : QV 0 et les barycentres sont confondus. 1 1 On obtient un champ de type quadripolaire, ( E 4 ), octopolaire ( E 5 )… r r Exemple de distribution de charge quadripolaire : CO2 petite échelle : grande échelle : B) Application Les molécules se comportent comme des dipôles, par exemple : H Cl : Cl est plus électronégatif que H. Cette molécule équivaut à : N P P NP ; la molécule est dite dipolaire (c’est un dipôle indépendamment de l’environnement) Forces de Van der Waals : O1 P1 O2 P2 E1 (O2 ) Molécule en O2 , moment dipolaire P2 dans le champ créé par P1 en O1 . 1ère action : orientation ; P2 tend à s’aligner sur E1 (O2 ) 2ème action : le champ est inhomogène, la résultante des forces est donc non nulle. F q N2 O2 P 2 F q Ligne de champ de P1 F q qE1 ( N 2 ) F q qE1 ( P2 ) F P2 q( E1 ( P2 ) E1 ( N 2 )) , dirigée comme P2 (E décroît en 1 / r 3 , donc E1 ( N 2 ) E1 ( P2 ) ) Ainsi, F P2 est dirigée en moyenne vers O1 , on a donc une force attractive, décroissante en 1 / r 7 . L’action a donc lieu à très courte distance. Action sur un diélectrique Diélectrique : matériau composé de molécules polaires. Exemple : eau, papier, isolants. Bâton de verre chargé positivement P diélectrique E Molécules, orientées dans le sens du champ (1) Les dipôles (molécules) s’orientent dans le sens de E (2) Le champ E n’est pas uniforme. E P qE (N ) q N q P qE (P ) N est plus proche que P du bâton. Donc E ( N ) E ( P) Donc Fdipôle est de sens opposé à E . Fdiélectrique Donc Fdiélectrique est dirigée vers le bâton. C’est vrai aussi pour une charge négative (bâton d’ambre…), puisque alors E sera dans l’autre sens, mais N et P seront aussi inversés, ce qui fait que la force exercée sur le dipôle sera dans le même sens que E , c'est-à-dire vers le bâton.