Cinématique du point I Espace, temps A) Espace 1) Référentiel d’espace R. - C’est un solide de référence, par rapport auquel on étudie le mouvement. Repère d’espace : c’est la donnée d’une origine O et de trois axes Ox, Oy, Oz fixes dans le référentiel de référence. 2) Base de projection Ce sont trois vecteurs linéairement indépendants sur lesquels on projette les vecteurs. Ces vecteurs ne sont pas forcément fixes par rapport au solide de référence. B) Temps 1) Référentiel de temps On prend une horloge 2) Repère de temps C’est la donnée d’une origine du temps et d’une base de temps. 3) Postulat de la mécanique classique Le référentiel de temps est indépendant du référentiel d’espace. C) Dérivation d’un vecteur par rapport au temps La dérivation vectorielle n’a de sens qu’en précisant le référentiel. dA dA En général, dt R dt R ' II Vitesse et accélération A) Définition On considère un référentiel R, un point O fixe dans R et M un mobile. d OM d 2 OM On pose alors v , a . dt dt 2 R R B) Composantes sur une base cartésienne fixe OM x.u x y.u y z.u z v x.u x y.u y z.u z a x.u x y.u y z.u z C) Composantes sur la base cylindrique OM r.ur z.uz v r.ur r.u z.u z a (r r 2 ).ur (2r r).u z.u z D) Composantes sur la base de Frenet 1) Base de Frenet Elle est utile lorsque le point se déplace sur une courbe d’équation connue. Plan osculateur M M’ M’’ : plan passant par les trois points M, M’, M’’. Lorsque M ' , M ' ' M , tend vers un plan, appelé plan osculateur à la courbe en M ; c’est le plan « le mieux » tangent à la courbe. Cercle osculateur : c’est le cercle exinscrit au triangle MM ' M ' ' lorsque M ', M '' M . Le rayon de ce cercle s’appelle le rayon de courbure. Vecteur unitaire tangent T : d OM M O d OM : sens positif, unitaire (s : abscisse curviligne) T ds Vecteur unitaire normal N : dT , où R est un scalaire tel que N 1 . NR ds N est normal à T : T 2 1 , donc 2T dT 0 . N appartient au plan osculateur, R est le rayon de courbure. On peut prendre deux conventions pour le sens de N : - Soit R 0 : (dans la concavité de la courbe) N N + Soit R 0 , et N reste toujours « du même côté de la courbe ». Vecteur unitaire binormal : B T N 2) Vitesse d OM d OM ds , soit v vT ; v : vitesse curviligne (algébrique) v dt ds dt 3) Accélération dv d (vT ) dv dT ds dv v 2 a T v T N dt dt dt ds dt dt R aT aN L’accélération tangentielle peut être soit dans le sens positif soit négatif, mais l’accélération normale est toujours dirigée dans la concavité de la courbe. III Mouvements à accélération centrale A) Définition On considère un point O fixe dans R. Un mouvement à accélération centrale est un mouvement pour lequel a est colinéaire à OM , c'est-à-dire pour lequel OM a 0 . B) Nature du mouvement 1) Moment cinétique constant Moment cinétique : (O) OM mv (c’est le moment du pointeur ( M , mv ) en O) d d OM dv mv OM m dt dt dt a 0 0 Donc cte ( 0 ) 2) Mouvement plan On a OM mv 0 . Donc OM et 0 sont orthogonaux 0 O 3) Loi des aires a b c a b On a a b ab sin aire du parallélogramme Et (a b ) c : volume du parallélépipède. Ici : r dr dr dS O M r 1 On a ainsi dS r dr 2 dS 1 dr On définit la vitesse aréolaire : r dt 2 dt dS 1 Ainsi, cte dt 2 m En coordonnées cylindriques : 2 On a OM mv mr 2.uz , soit r cte C) Mouvements sinusoïdaux composés x Ax cos(.t x ) M : y Ay cos(.t y ) z 0 a(M ) 2 OM On a donc une accélération centrale 1) Changement d’origine des temps On pose .t ' .t x Ainsi, .t y .t '( y x ) .t ' . x Ax cos(.t ) On a alors M : y Ay cos(.t ) 2) Trajectoire On a y Ay cos .t cos Ay sin .t sin x 2 y 2 2 xy cos sin 2 , qui est l’équation d’une ellipse Donc 2 2 Ax Ay Ax Ay Si 0 , l’équation devient x y Ax Ay x y 3 x 2 y 2 1. Pour , . Pour , , 2 2 Ax2 Ay2 Ax Ay Ay 0 -Ax Ax -Ay 2 3) Mouvement - Il se fait selon la loi des aires Sens de parcours : OM mv m. Ax Ay sin .u z Si sin 0 , ; si sin 0 , - x est maximal quand .t 0 [2 ] Alors y Ay sin , donc y a le signe de sin . 3 2