EL BILIA SUP Classe MP EXERCICE DYNAMIQUE DES SOLIDE ET DES SYSTEMES Exercice 1 ROULEMENT OU GLISSEMENT SUR UN PLAN INCLINE Une roue pleine et homogène de masse M, rayon R, centre G, roule sans glisser sur un plan incliné d'angle . Nous prenons pour axe OX orienté vers le bas la droite formée par les projetés de G sur le plan incliné. La roue reste verticale. Soit X(t) l'abscisse de A et de G sur OX, avec X= 0 à t = 0. On se propose de > trouver l'accélération Ax de son centre de masse en appliquant à la roue les principes de la dynamique des solides. 1. Ecrire le théorème de la quantité de mouvement et en déduire deux relations reliant les composants T et N de la réaction R du plan, au poids mg de la roue et à l'angle . 2. On a le droit d'écrire le théorème du moment cinétique par rapport au point G. a) En déduire une troisième relation reliant Tà l'accélération angulaire d/dt. Retrouver la valeur de Ax en fonction de g et de à partir du théorème de l'énergie cinétique. b) Donner la valeur de T et N en fonction de mg et . A partir de quelle valeur de la roue ne peut elle plus rouler sans glisser si le coefficient dynamique est 0,5? EXERCICE 2 Cerceau-disque 1. Dans un référentiel galiléen un cerceau de masse M de rayon R tourne autour d'un axe fixe Oz ,à l'intérieur ,un disque de masse m de rayon r roule sans glisser.(ci-contre) repère la position d'un point du cerceau, repère la position par rapport à la verticale de C centre du disque, repère la position d'un point du disque . On donne le moment d'inertie du disque par rapport à son axe ICz = O (mr2) / 2. 1.1. Quel est le moment d'inertie du cerceau ? z 1.2. Quel est le moment cinétique par rapport à Oz du système cerceau C disque ? 1.3. Quelle est l'énergie cinétique du système cerceau-disque ? 1.4. Ecrire le théorème de la puissance cinétique pour le système cerceau-disque . x 2. On maintient l'axe Cz fixe de sorte que = cste ,on exerce de plus sur le disque un couple de rappel élastique C u z . 2.1. Calculer par une méthode énergétique la période des petites oscillations du disque. 2.2. Application numérique : M = 2m = 2kg, C =2N.m.rad-1. 2.3. Calculer, en fonction de N composante normale de la réaction ,l'amplitude maximale des oscillations compatibles avec le non glissement. EXERCICE 3 Tige sur disque 1. Dans un plan vertical Oxy, une tige OA de masse m et de longueur l repose sur un disque ( D ) de centre C de masse M de rayon r avec r < l (figure 1) L'extrémité O de la barre est liée à l'origine du repère par une liaison sans frottements, les contacts en I et J sont aussi sans frottements. On donne le moment d'inertie de la tige par rapport à un axe passant par son extrémité IOz 1 ml2 3 y A y J G z M repère l'inclinaison de la barre. repère la position du disque dans O I le référentiel barycentrique du disque. x repère la position du point I. A l'instant initial , le disque est immobile. et 0 1.1. Préciser la relation entre x et . 1.2. .En utilisant le principe fondamental de la dynamique appliquée au disque , préciser la fonction (t). 1.3.3 En utilisant le théorème de l'énergie cinétique pour le système , écrire une équation différentielle en du mouvement, puis exprimer (t) en fonction de et des données . x 2. Le disque roule sans glisser sur l'axe horizontal , le contact en J demeure sans frottements. 2.1. Ecrire la condition du roulement sans glissement 2.2. Appliquer la relation fondamentale de la dynamique au disque . 2.3. Appliquer le théorème de l'énergie cinétique à l'ensemble tige-disque, en déduire une expression de (t) en fonction de et des données . EXERCICE 4 Cylindre sur plateau Un cylindre horizontal de longueur l se déplace parallèlement à l'axe Ox avec l'accélération constante - aex . Le repère R(O, x, y, z ) est lié au plateau (figure 1). Un cylindre de rayon R, de masse m, de moment d'inertie (mR2) / 2 est posé sur le plateau à distance d de O ; sa vitesse initiale est nulle . Le contact entre le cylindre et le plateau se fait avec un coefficient de frottement f. 1. Dans l'hypothèse du roulement sans glissement , calculer le temps t1 au bout duquel le cylindre quitte le plateau ; en déduire la distance parcourue par le plateau pendant ce temps. 2. Quelle est l'inégalité liant f et a pour qu'il n'y ait pas de glissement ? 3. Dans l'hypothèse du glissement , calculer le temps t2 au bout duquel le cylindre quitte le plateau ; en déduire la distance parcourue par le plateau pendant ce temps. EXERCICE 5 Un homme sur une échelle 1. Une échelle de masse m de longueur 2l est posée sur le sol en A et contre un mur vertical en B. Le contact en B est sans frottement , le contact en A est réalisé avec un coefficient de frottement de glissement f. 1.1. Un ouvrier assimilé à un point matériel M de masse M grimpe à l'échelle , déterminer l'inclinaison de l'échelle permettant à l' ouvrier d'aller jusqu'en haut sans risque . 1.2. Faire l'application numérique avec m = 25kg, M = 75kg, f = 0,8. commenter le résultat . 2. On associe deux éléments identiques à l'échelle précédente pour former une échelle double, l'articulation en B est parfaite . B y G2 2.1. Faire un bilan des actions extérieures agissant sur le système échelle-double. 2.2. Calculer en fonction de l'angle d'inclinaison les actions de contact en A et C . 2.3. Quelle condition doit vérifier pour que l'ouvrier monte sans danger ? Faire l'application numérique avec les valeurs précédentes. B G1 M O A x CORRIGE DYNAMIQUE DES SOLIDE ET DES SYSTEMES CORRIGE 1 roulement ou glissement sur un plan incliné : La roue est soumise à son poids, à l'action du plan décomposée en une action normale au plan N et une action parallèle au plan T , de sens contraire à la vitesse. somme vectorielle des forces = masse fois vecteur accélération de G sur un axe perpendiculaire au plan l'accélération est nulle (pas de décollage) N = mg cos (1) sur un axe parallèle au plan orienté vers le bas: -T + mg sin = m Ax (2) le signe moins traduit une force de freinage théorème du moment cinétique en G, centre d'inertie de la roue: T* rayon= I d/dt avec I = ½m r² roue cylindrique pleine. T= ½ mr d/dt avec Ax = r d/dt soit T = ½ mAx (3) les moments des autres forces , poids et N sont nuls car leur direction rencontrent l'axe de rotation repport ci-dessus en (2) -½mAx + mg sin = m Ax d'où Ax =2/3 g sin et T = 1/3 mg sin . Il n'y a pas de glissement tant que T inférieure ou égale à f N 1/3 mg sin <= 0,5 mg cos tan <= 1,5 soit <= 56,3°. retrouver l'accélération de G à partir du th de l'énergie cinétique : au départ , pas d'énergie cinétique, la vitesse étant nulle à une date t : Ec fin =½ mv² + ½ I². avec I=½ mr² et =v/r d'où : Ec fin = ½ mv² + ½ ( ½mr² v² / r²)= 0,75 mv² variation d'énergie cinétique : 0,75 mv² seul le poids travaille tant qu'il n'y a pas glissement W poids = mg AB sin. par suite 0,75 mv² = mg AB sin. v² = 2(2/3 g sin ) AB relation du type : v² = 2Ax AB alors Ax = 2/3 gsin . CORRIGE 2 Cerceau-disque d'après Icna 95 1.1. Tous les points sont à distance R de l'axe IOz = mR2 . 1.2. On considère le système constitué du cerceau et du disque LO, disque LC OC mv C soit 2 LO disque 0,5.mr 2eZ R r er m R r e soit LO disque 0,5.mr 2 m R r eZ 2 après projection sur l'axe, il vient : LOZ , disque 0,5.mr m R r et pour le système : 2 LOZ , système 0,5.mr 2 m R r MR 2 . 2 1.3. Pour le disque : EC , disque 0,5. 0,5.mr 22 0,5.m R r 2 et pour le système : 2 EC , système 0,5.MR 2 2 mr 22 / 4 0,5.m R r 2 2 1.4. Le théorème de la puissance cinétique s'écrit : dEc Pint Pext il y a roulement sans glissement Pint dt = 0. Pext mg.v C Pext mg. R r sin . Le théorème s'écrit donc : MR 2 0,5.mr 2 m R r mg. R r sin 0 2 La relation de roulement sans glissement donne une relation entre , et mais elle n'est pas facilement utilisable ici . 2.1. L'axe Cz est fixe , = cste,la condition de roulement sans glissement s'écrit : r R Utilisons le théorème de la puissance cinétique pour le système, on a toujours Pint = 0, les actions de contact ne travaillent pas . Pext C . Le poids ne travaille plus car l'axe du disque reste à une 2 2 2 2 altitude constante, il est fixe . EC 0,5. MR 0,5.mr et avec le roulement sans glissement : EC 0,5. M m 2 r 2 2 le théorème s'écrit alors : 0,5. M m 2 r 2 C 0 avec 0 on a : 2C 0. 2M m r 2 La solution est du type = 0 cos( t + ) avec la pulsation 02 T0 2 2M m r 2 2C . 2C et la période 2M m r 2 2.2. Application numérique T0 = 0,44s 2.3. Pour vérifier le RSG, on calcule les composantes tangentielle et normale des actions de contact sur le disque. En utilisant le théorème du moment cinétique pour le disque dans son référentiel d LC M C ,ext ; on projette sur l'axe du disque dt 0,5.mr 2 rT C soit T 0,5.mr C / r ; Le RSG impose : T f N donc barycentrique. Soit T la composante tangentielle 0,5.mr 02 C / r 0 f N d'où: 0,max f N 0,5.mr02 C / r CORRIGE 3 Tige sur disque 1.1. Dans le triangle OCI on a : tan(/2) = r/2 . 1.2. Les contacts sont sans frottement , les réactions en I et J sont donc normales ,nommons N1 la réaction en I et N 2 la réaction en J. Le théorème de la résultante dynamique appliqué au disque donne : -Mg+N1-N2 cos=0, N2sin =M x Dans le référentiel barycentrique du disque le moment dynamique en C du disque est égal à la dérivée du moment cinétique, on a donc : dLCz M Cz,ext , ICz 0 , cste0 et = cste dt 1.3. Ecrivons le théorème de l'énergie cinétique pour l'ensemble en remarquant que l'énergie cinétique int ext F ) ; seul le poids travaille (diminue) W(F de rotation du disque est nulle Ec 1 11 l Mx 2 ml 2 2 mg sin 0 sin ; en dérivant la relation du 1-1 on obtient la relation 2 23 2 r 1 x . En reportant dans la relation énergétique : 2 2 sin / 2 1 2 1 2 r2 l ml M mg sin 0 sin 2 6 2 1 cos 2 Le disque glisse sans rouler vers la droite : diminue donc on retient la solution 1/ 2 l mg 2 sin 0 sin Mr 2 1 2 1 6 ml 2 1 cos 2 . 2.1. La condition de roulement sans glissement en I s'écrit : v (I)v (C)CI soit x r 0 2.2. Il y a maintenant une composante tangentielle pour la réaction en I, nommons la T1 , projetons le théorème de la résultante dynamique sur les axes : Mg N1 N2 cos 0 et T1 N 2 sin Mx . Ecrivons le TMC pour le disque dans son référentiel barycentrique : 1 Mr 2 OI T 1 .ez rT1 2 2.3. L'expression tient maintenant compte de la rotation du disque : 1 1 11 l r 1 Mx 2 Mr 2 2 ml 2 2 mg sin 0 sin . on a toujours x et 2 2 2 23 2 2 sin / 2 de plus x r 0 écrivons la relation précédente en fonction de la seule variable 1 2 3 2 Mr 2 l ml mg sin 0 sin 2 3 2 1 cos 2 1/ 2 soit mg sin 0 sin l / 2 1 2 3 Mr 2 ml . 3 2 1 cos 2 CORRIGE 4 Cylindre sur plateau 1. On va étudier le mouvement du cylindre dans un référentiel lié au plateau , non galiléen ; il faut donc tenir compte de la force d'inertie d'entraînement. Ecrivons que la vitesse de glissement est nulle : la vitesse de glissement est une vitesse relative, appelons I le point géométrique de contact , I2 le point du cylindre coïncidant avec I à t, I1 le point du plateau coïncidant avec I à t : vg v I 2/ R 0 v I 1/ R 0 v I 2/ R v I 1/ R ; vg vC CYL CI v I soit vg x R ex 0 ; I point fixe dans R Le cylindre est soumis : - à son poids - à la réaction du plateau RT N - à la force d'inertie d'entraînement fie mae maex Le théorème de la résultante dynamique pour le cylindre dans R, non galiléen , projeté sur Ox et Oy permet d'écrire : mx T am et 0 = N – mg. Le théorème du moment cinétique en C permet d LC 1 CI T soit mR 2 RT . Avec le 2 dt 1 1 2 2 non glissement : xR donc T mx ; mx mx am ; x a donc x at et 2 2 3 3 3(l d ) 1 x at 2 d On obtient x = l pour t1 . 3 a d'écrire : fie mae d'où M C ( Fie ) 0 , M C ( N ) 0 ; 3 1 2 1 l d at 0 donc L a 3 soit L l d . 2 2 a 2 1 1 2 T f N soit mx fmg ou m a fmg soit 2. Pour avoir du non glissement , il faut : 2 2 3 a f 3g 3. Dans l'hypothèse du glissement : T f N ; on a toujours: T f mg donc T fmgex . Le plateau a parcouru : x mx fmg am : x fg a ; x a fg t ; x a fg L2 2 l d t2 ; d . t2 2 a fg a l d a fg CORRIGE 5 Un homme sur une échelle 1.1. On écrit que à l'équilibre le torseur des actions mécaniques sur le système homme-échelle est nul. Repérons par l'inclinaison de l'échelle et par x la position de M sur l'échelle comptée à partir du bas . Faisons un bilan des actions mécaniques sur le système échelle-homme : en B: N B N B ex ; en A: R A TA ex N A ey ; en G: mgey ; en M: Mgey A l'équilibre la somme des forces est nulle NB + TA = 0 et ( M + m ) g = NA. La somme des moments en A est nulle : AM Mg AG mg AB N B 0 , donc : x cos e x sin e Mge l cos e l sin e mge x y y x y y 2l cos ex 2l sin ey N B ex 0 Suivant ez : Mgx mgl cos 2l sin NB On voit de suite que NB est positif quel que soit x : N B Mgx mgl cos . 2l sin on en déduit : TA = -NB . La relation de non glissement en A s'écrit : T f N avec TA<0 et NA > 0 : Mgx mgl cos f M m g . Pour le point M tout en haut de l'échelle x = 2l : 2l sin 2M m cos f M m donc tan M m 2 f M m 2sin NB 1.2. En utilisant les valeurs numériques fournies : > 68°. L'ouvrier peut estimer plus prudent de solliciter l'aide de quelqu'un pour maintenir le bas de l'échelle. 2.1. Faisons un bilan des actions extérieures sur l'échelle double . (On peut remarquer de suite que les actions en B sont intérieures au système.) en A: R A TA ex N A ey ; en C: RC TC ex NC ey ; en G1 et G2 : mgey ; en M: Mgey 2.2. Traduisons l'équilibre du système . La résultante est nulle, en projetant sur les axes on a : NC + NA = 2mg + Mg et TC + TA = 0. Le moment résultant au point A pour le système est nul : AM Mg AG1 mg AG2 mg AC NC 0 soit x cos ex x sin ey Mgey l cos ex l sin ey mgey 3 l cos ex l sin ey mgey 4l cos ex N C e y 0 il vient par projection : 2 1 5 5 x 3 Mgx 1 mgl 4 N C l ; NC Mgx mgl et N A 2mg 1 l Mg 1 . 4l 2 2 16 4l Il manque une équation, on peut par exemple écrire que le moment en B des actions extérieures à e l cos e l sin e mge 0 ; après l'élément BC seul est nul : BC TC NC BG2 mg 0 soit 2l cos e 2l sin e T e N x y C x C y x y y simplification : NC 2l cos 2lTC sin mgl cos 0 et en reprenant : N C TC 1 5 Mgx mgl ; on obtient 4l 2 1 1 5 cos Mgx mgl cos mgl cos ou 2 NC mg ; 2sin 2l sin 2 2 TC TA g 1 Mx ml . 4l tan 2 remarquons les sens des actions de contact NA>0, NC > 0, TC >0 et TA <0. 2.3. Le non glissement impose : TA f N A ; TC f NC et NC < NA ; L'inégalité la plus restrictive est : TC f NC 5 x f M m 2l 4 tan numériquement , avec x = 2l en haut de l'échelle lim = 60°. x M m 2l Plus raisonnablement il vaut mieux lier les deux montants par une corde ,avec un coefficient de frottement plus faible l'angle limite devient proche de 90°.