M9.7. Mouvement d`un glaçon sur un plateau en rotation. \ kholaweb

www.kholaweb.com
M9.7. Mouvement d’un glaçon sur un plateau en rotation.
On étudie le glaçon dans le référentiel non galiléen lié au plateau. A une date t, ce système est
soumis à :
son poids
P
à la réaction
R
du plateau, perpendiculaire au plateau du fait de l'absence de
frottement.
à la force d'inertie d'entraînement
2
ie
F m OM
car le plateau est animé d'un
mouvement de rotation uniforme autour de l'axe Oz.
à la force d'inertie de Coriolis
ic
F
.
La relation de la dynamique s'écrit dans le référentiel du plateau :
22mg R m OM m v ma

 
La projection de cette équation dans la base cylindro-polaire donne :
22
0 0 0
0 0 0 2 0 2
0 0 0
m r r r r
m r m r r
mg R

 
 
On obtient :
 
20rr

 
(1)
 
2
1
22 dr
r r r r dt
 
 
(2)
(3)
L'équation (2) peut se mettre sous la forme :
 
 
 
 
22
2 2 2
2
2 or 2 d'où :
soit : 0
dr dr
rr rr
dt dt
d r d r r
dr
dt dt dt

 
 
 
On obtient ainsi une constante du mouvement :
22
r r cste


Comme à la date t = 0, le glaçon est déposé sur le plateau à la distance d avec la vitesse du
point coïncident, le glaçon est immobile par rapport au plateau. On a donc :
 
2
00 o
t cste r

 
2 2 2
o
r r r
 

On peut ainsi exprimer la vitesse angulaire du glaçon à la date t :
2
21
o
r
r





(4)
L'équation (1) s'écrit alors :
2
2
2
42
3
10
0
o
o
r
rr
r
r
rr



 





On multiplie cette équation par
r
:
42
30
o
r
rr r
r

On peut alors exprimer cette dernière équation sous la forme de la dérivée par rapport au
temps d’une constante :
44
2
22
32
4
22
2
10
22
oo
o
rr
d
rr r r
r dt r
r
r Cste
r

 



Comme à la date t = 0 on a
0 et o
r r r
la constante Cste vaut
22
o
r
:
4
2 2 2 2
2
oo
r
rr
r


On peut ainsi exprimer la vitesse radiale du glaçon :
2
2
1o
or
rr r




On opère une séparation des variables :
2
2
1
o
o
dr r dt
r
r



On effectue un changement de variable en posant
22
2cos
o
ru
r
avec
0, 2
u



. On obtient
alors :
2
sin
cos cos
oo
ru
r dr r du
uu
 
2
2
2
sin 1
cos cos
1 cos
o
oo
u
r du
ur du r dt
u
u

tanu t cte

L’application des conditions initiales donne cte = 0.
Comme
2
2
11 tan
cos u
u
on obtient :
222
2
22
1
1 (5)
o
o
rt
r
r r t


Ce résultat n’est en fait que le théorème de Pythagore appliqué dans le référentiel galiléen du
laboratoire ou le glaçon est animé d’un mouvement rectiligne uniforme à la vitesse
o
r
:
Pour déterminer l’évolution de l’angle polaire
dans le référentiel tournant, on
reprend l’équation (4) :
2
21
o
r
r





On injecte le résultat de l’équation (5) :
   
 
22
22
11
1
1
arctan
t
dt
d d t
t
tt


 






Lorsque t vers l’infini la vitesse angulaire du glaçon tend vers l’opposé de celle du
plateau dans le référentiel du laboratoire.
1 / 3 100%

M9.7. Mouvement d`un glaçon sur un plateau en rotation. \ kholaweb

La catégorie de ce document est-elle correcte?
Merci pour votre participation!

Faire une suggestion

Avez-vous trouvé des erreurs dans linterface ou les textes ? Ou savez-vous comment améliorer linterface utilisateur de StudyLib ? Nhésitez pas à envoyer vos suggestions. Cest très important pour nous !