Mouvement dans le plan ๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ ๎€Š๎€‹๎€Œ๎€๎€Ž๎€ˆ๎€‰
A.FIZAZI Univ-BECHAR LMD1/SM_ST
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๎€๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€‚๎€†๎€‚๎€‡** EXERCICES
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 4.41:
๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‰๎€Š ๎€‹๎€†๎€Œ๎€…๎€ ๎€Ž๎€๎€„๎€๎€„
XY
๎€‘๎€ƒ๎€๎€’๎€๎€‡๎€ˆ ๎€“๎€Š๎€ƒ
3
44
x
vtt
=+
๎€ƒ
4
y
vt
=
.๎€‰๎€Š ๎€•๎€–๎€—๎€˜๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€™๎€๎€ƒ ๎€ˆ๎€š๎€›
๎€‹๎€œ๎€๎€๎€‡๎€ˆ
(
)
๎€‰๎€Š ๎€‹๎€๎€˜๎€ž๎€‡๎€ˆ
0
t
=
๎€—๎€’๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€† ๎€™๎€๎€ƒ !
๎€‹๎€Œ"๎€Œ๎€„๎€—๎€’#๎€‡๎€ˆ $๎€’๎€Œ%๎€ˆ๎€™๎€˜&๎€’' .
Exercice 4.14
Une particule se dรฉplace dans un plan
XY
selon la
loi : 3
44
x
vtt
=+
et
4
y
vt
=
.
Si le mobile se trouvait au point
(
)
ร lโ€™instant
0
t
=
,trouver lโ€™รฉquation de la trajectoire en
coordonnรฉes cartรฉsiennes.
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 5.41:
๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‰๎€Š ๎€‹๎€†๎€Œ๎€…๎€ ๎€Ž๎€๎€„๎€๎€„
XY
๎€‘๎€ƒ๎€๎€’๎€๎€‡๎€ˆ ๎€“๎€Š๎€ƒ
4sin
x
at
=๎€…๎€ƒ
3cos
y
at
=.๎€Ž๎€ ๎€‘๎€† (๎€ ๎€’๎€†๎€ž)
0
t
=
๎€’๎€๎€Œ๎€™๎€‡
0
x
=
!
3
y
=๎€…
!
4
x
v
=
๎€ƒ
0
y
v
=
!
๎€™๎€๎€ƒ :
1/,(๎€ž#- ๎€’๎€† !๎€—๎€’๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€†
2/๎€‰๎€Š ๎€‹)๎€—๎€…๎€‡๎€ˆ ๎€‹๎€†๎€Œ.๎€‹๎€๎€˜๎€ž๎€‡๎€ˆ
4
ts
๎€†
=.
Exercice 4.15
Une particule se dรฉplace dans un plan
XY
selon la
loi :
4sin
x
at
=๎€…et
3cos
y
at
=.
Sachant que pour
0
t
=
on ait
0
x
=
!
3
y
=๎€…
!
4
x
v
=
๎€ƒ
0
y
v
=
!trouver :
1/ lโ€™รฉquation de la trajectoire, quelle est son allure ?
2/ la valeur de la vitesse ร  lโ€™instant
4
ts
๎€†
=.
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 6.41:
๎€’/๎€—๎€’๎€…๎€†' ๎€‹๎€Š๎€–๎€—๎€Ÿ๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹#๎€—๎€˜๎€‡๎€ˆ ๎€‘#๎€„๎€‡
(
)
32
yx
=+
๎€ƒ
๎€‹๎€Œ๎€๎€†"๎€‡๎€ˆ ๎€’0๎€„๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€†'
(
)
2
2
st t
=.๎€‘ ๎€’๎€†๎€ž)
2
x
=๎€…
๎€ƒ
0
y
=
๎€’๎€–๎€†๎€‡
(
)
00
s
=
๎€‘ ๎€’๎€†# !
s
๎€™๎€Œ๎€ˆ"๎€„ 1๎€† ๎€™๎€Œ๎€ˆ"๎€„๎€Œ
y
:
1/๎€‘๎€Œ๎€„๎€Œ๎€œ๎€Œ๎€…๎€ƒ๎€‡๎€ˆ ๎€‘๎€Œ๎€„๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€™๎€๎€ƒ
(
)
๎€ƒ
(
)
yt
!๎€‹#๎€—๎€˜๎€ž๎€‡
2/๎€๎€‡๎€ˆ 2๎€—๎€’๎€…๎€„๎€‡๎€ˆ ๎€™๎€™๎€˜๎€’๎€‡๎€ˆ 2๎€—๎€’๎€…๎€„๎€‡๎€ˆ ๎€ƒ๎€‰๎€†๎€ ๎€‰๎€…๎€’๎€†๎€†๎€‡๎€‹#๎€—๎€˜๎€ž
.
Exercice 4.16
Soit le mouvement dรฉfini par sa trajectoire
(
)
32
yx
=+
et son รฉquation horaire
(
)
2
2
st t
=.
Sachant que
2
x
=๎€…
et
0
y
=
quand
(
)
00
s
=
et
que
s
croit avec la croissance de
y
:
1/ trouver les รฉquations paramรฉtriques
(
)
et
(
)
yt
du mouvement,
2/ dรฉterminer lโ€™accรฉlรฉration normale et lโ€™accรฉlรฉration
tangentielle du mouvement.
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 7.41:
๎€„๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€†๎€‡๎€ˆ 3๎€œ๎€Ÿ๎€„๎€’๎€„๎€Œ๎€œ๎€Œ๎€…๎€ƒ๎€‡๎€ˆ ๎€‘๎€’๎€•๎€–๎€—๎€˜๎€„๎€†๎€‡ 4๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€—๎€’๎€…๎€†๎€ž๎€‡ ๎€‘
1๎€๎€—๎€†๎€‡ ๎€‹'๎€…๎€๎€‡๎€’':
2
xt
๎€ƒ
2
44
yt t
=๎€…
.
1/!๎€—๎€’๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€† ๎€™๎€–๎€™๎€˜ ,(๎€ž#- ๎€’๎€†
2/!๎€•๎€–๎€—๎€˜๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹)๎€—๎€… 5๎€…๎€˜
3/!$'๎€’% ()๎€—๎€’๎€…๎€„ ๎€‘ ๎€‘/๎€—'
4/๎€–๎€™๎€˜ 6๎€ž๎€Ÿ๎€† ๎€‰๎€Š 2๎€—๎€’๎€…๎€„๎€ž๎€‡ ๎€‹๎€Œ๎€…๎€’๎€†๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€ƒ๎€‹๎€Œ๎€†๎€๎€’๎€๎€‡๎€ˆ ๎€‘๎€Œ๎€„'#๎€—๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€™
!$๎€๎€Œ๎€—๎€Š
5/7๎€’๎€๎€˜๎€8๎€ˆ ๎€—๎€œ. 9:๎€ ;๎€„๎€๎€„๎€…๎€›.
Exercice 4.17
On donne les รฉquations paramรฉtriques de la
trajectoire plane d'un point mobile par rapport ร  un
rรฉfรฉrentiel :
2
xt
et 2
44
yt t
=๎€…
1/ Dรฉterminer l'รฉquation de la trajectoire, Quelle est
son allure ?
2/Calculer la vitesse du mobile,
3/Montrer que son accรฉlรฉration est constante,
4/Dรฉterminer les composantes normale et
tangentielle de l'accรฉlรฉration dans un repรจre de Frenet.
5/En dรฉduire le rayon de courbure.
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 8.41:
6789:; <=;8>:; ?@>; ABC DE:FGBH IFJK
LM=N;
O
OP=Q8R <
(
)
,
ij
๎€๎€
.S8:TUH=VWH XTY:P
x
<
y
Exercice 4.18
Le plan est rapportรฉ ร  un repรจre orthonormรฉ
d'origine O et de base (
,
ij
๎€๎€
). Les coordonnรฉes
x
et
y
d'un point
M
mobile dans le plan (
,,
Oi j
๎€๎€
)
varient avec le temps suivant la loi:
Mouvement dans le plan ๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ ๎€Š๎€‹๎€Œ๎€๎€Ž๎€ˆ๎€‰
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]^_JB
M
DE:FGBH `a ]bXc:;
(
)
,,
Oi j
๎€๎€
d;eBH f;
IFVSE78_BH :
2cos
2
t
x=<
2sin
2
t
y=.
1/g8FGBH ]>TNh i=V.
2/]QXFBH j8>k `:NbX; i=V
v
๎€
l
3/8NQ i=V ]QXFBH mg
ds
dt
]TUH=VWH mg8NQ Hnb <
s
]^_JB ]TJcJGBH
M
]oc@BH `a
t
`pH=:qWH rXsBH ntuq l
0
s
=
8GB
0
t
=
l
4/?@>; `a jg8F:@B ]TGv8JBH <]Tw8GGBH dT:NbXGBH i=V
lxJKXa
5/y8Jc7zH X^R {|7 }:J:wC.
6/]^_JBH XUu:P dTV `a OB8V A@Q โ€ข8q g8FGBH
M
jg8F:q
โ‚ฌ<Hโ€ข
2
2
d
t
dt
๎€‡๎€‡
==
๎€‚๎€‚
. ]^_JBH โ€š@NP ]ocB โ‚ฌM `a
M
]QXw
1
10
ms
๎€…
SEฦ’FBH d; x_@^7H 8โ€ž7M 8G@Q l.`โ€ฆ 8;
โ€ 8โ€ž:>^R `:BH ]a8FGBH
2cos
2
t
x=et
2sin
2
t
y=.
1/ Dรฉterminer la nature de la trajectoire,
2/ Dรฉterminer les composantes du vecteur vitesse
v
๎€
,
3/ Dรฉterminer l'expression de la vitesse
ds
dt
,ainsi
que celle de l'abscisse curviligne
s
du point
M
ร 
l'instant
t
,en prenant comme condition
initiale
0
s
=
quand
0
t
=
,
4/dรฉterminer les composantes normale et
tangentielle de l'accรฉlรฉration dans un repรจre de Frenet,
5/ en dรฉduire le rayon de courbure de la trajectoire.
6/ La trajectoire reste la mรชme, mais maintenant le
point
M
subit une accรฉlรฉration angulaire
2
2
d
t
dt
๎€‡๎€‡
==
๎€‚๎€‚ . A quelle date le point
M
atteindra-t-il une vitesse de
1
10
ms
๎€…
,sachant qu'il est
parti du repos. Quelle distance a-t-il alors parcourue ?
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 19.4:
m=_>; ]TFTh8JY; <]Tp8qXโ€žb โ€นE_cB ]>ล’8t ]GTFโ€ข ลฝ_:JP
`@T@โ€ข fโ€ขX; `a.HS8:Bi8>GBH ]TN^_BH โ€ข8TUH=VW8q S8:TJ;eB
8Gโ€ฆ
0
t
b
rre
๎€…
=<
t
b
๎€‡
=
l
0
<
b
S8Nโ€ขE; S8:q8U .
1/l]bXc@B ]QXFBH j8>k IFVM
2/]K<HeBH SM dโ€˜Tq
(
)
,
vu
๎€‡
๎€๎€
]:q8U .P?b โ€ ]K<HeBH Lnโ€ฆ โ‚ฌ<8F
3/l]bXc@B jg8F:BH j8>k IFVM
4/]K<HeBH SM dโ€˜Tq
(
)
,
N
au
๎€๎€
]:q8U .Lnโ€ฆ โ‚ฌ<8FP ?b
โ€ ]K<HeBH)โ€นHโ€™FB8q dT>:F72(l
5/g8FGBH y8Jc7H X^R {|7 IFVM.
Exercice 4.19
Une particule soumise ร  des champs รฉlectriques et
magnรฉtiques complexes est en mouvement dans un
rรฉfรฉrentiel galilรฉen. Les รฉquations horaires sont, en
coordonnรฉes polaires : 0
t
b
rre
๎€…
=et
t
b
๎€‡
=
,
0
et
b
sont des constantes positives.
1/ Calculer le vecteur vitesse de la particule,
2/ Montrer que lโ€™angle
(
)
,
vu
๎€‡
๎€๎€
est constant. Que
vaut cet angle ?
3/ Calculer le vecteur accรฉlรฉration de la particule,
4/ Montrer que lโ€™angle
(
)
,
N
au
๎€๎€
est constant. Que
vaut cet angle ? (On se servira de la question2),
5/ Calculer le rayon de courbure de la trajectoire.
๎€‡
x
u
๎€ˆ
๎€
u
๎€‡
๎€
T
u
๎€
N
u
๎€
O
M
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 20.4:
๎€—๎€ƒ๎€™๎€†
OA
๎€‹๎€„'๎€’% ๎€‹๎€Œ๎€ƒ๎€ˆ" ๎€‹)๎€—๎€…' ๎€—๎€ƒ๎€™๎€Œ
๎€‰
๎€—๎€ƒ๎€˜๎€† ๎€Ž๎€ƒ๎€˜
Exercice 4.20
Un bras
OA
tournant avec une vitesse
๎€‰
autour
Mouvement dans le plan ๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ ๎€Š๎€‹๎€Œ๎€๎€Ž๎€ˆ๎€‰
A.FIZAZI Univ-BECHAR LMD1/SM_ST
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O
๎€ƒ !๎€•๎€—๎€„-๎€† ๎€™๎€) ๎€Ž:<๎€† ๎€‹๎€œ๎€…๎€ˆ๎€ƒ'
A
5๎€Œ=. 1๎€†
AB
.
5๎€Œ=๎€๎€‡๎€ˆ
AB
๎€Ž:<๎€†๎€„๎€† ๎€™๎€)
B
๎€‹๎€ž'๎€’. ๎€‹.8" ๎€‹๎€œ๎€…๎€ˆ๎€ƒ'
๎€Ž๎€ƒ๎€œ 3๎€ž) ๎€“8"๎€>๎€‡๎€—๎€ƒ๎€˜๎€†๎€‡๎€ˆ
Ox
.๎€‘๎€Œ'๎€Œ=๎€๎€ž๎€‡ ๎€‘#๎€†๎€Œ
OA
๎€ƒ
AB
๎€Ž:<๎€†๎€‡๎€ˆ 9๎€ž? ๎€‹.8"๎€‡๎€ˆ ๎€–๎€— ๎€† ๎€„ ๎€‘๎€Œ๎€˜ ๎€‰๎€Š ๎€’๎€Ÿ๎€œ๎€’๎€๎€„๎€Œ ๎€‘
O
.๎€‘๎€’# ๎€ˆ๎€š๎€›
AB L
=
๎€ƒ
OA R
=
:
1/๎€‹#๎€—๎€˜๎€‡ ๎€‹๎€Œ๎€๎€†"๎€‡๎€ˆ ๎€‹๎€‡๎€™๎€’๎€Ÿ๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€™๎€๎€ƒ
B
๎€‘ ๎€’๎€†๎€ž)
A
๎€–๎€— ๎€† ๎€Œ
๎€‰๎€Š
0
A
๎€‘๎€†"๎€‡๎€ˆ ๎€™๎€)
0
t
=
!
2/,๎€‹)๎€—๎€…๎€‡๎€ˆ 6๎€™๎€Ÿ๎€๎€„ $๎€’๎€๎€˜๎€‡ 4 ๎€‰๎€Š
dโ€™un axe
O
,est articulรฉ en
A
avec une tige
AB
.
La tige
AB
est solidaire dโ€™un curseur
B
pouvant
coulisser le long de lโ€™axe
Ox
.le bras et la tige
peuvent se croiser lorsque la tige passe par derriรจre
lโ€™articulation en
O
.Sachant que
AB L
=
et
OA R
=
:
1/ trouver lโ€™รฉquation horaire du mouvement de
B
,
sachant que B passe en
0
A
au temps
0
t
=
,
2/ ร  quel instants la vitesse sโ€™annule-t-elle ?
t
๎€‰
X
B
A
O
Y
L
R
0
A
๎€๎€ƒ๎€„๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ 21.4:
๎€ƒ๎€„๎€…๎€† ๎€‰๎€Š
(
)
XOY
6๎€ž๎€Ÿ๎€†๎€‡
(
)
,,,
Oi jk
๎€
๎€๎€
๎€‹๎€œ๎€๎€ ๎€Ž๎€๎€„๎€๎€„ !
P
๎€’/๎€—๎€œ. 9:๎€ @๎€—A๎€ˆ๎€™ 3๎€ž)
R
๎€’/"#๎€—๎€† ๎€ƒ
(
)
,0,0
IR.
๎€‰๎€Š ๎€‹๎€๎€˜๎€ž๎€‡๎€ˆ
0
t
=
l๎€™๎€๎€ƒ๎€„
P
๎€‰๎€Š
(
)
2 ,0,0
AR ๎€ƒ
๎€‹'๎€๎€ƒ๎€†๎€‡๎€ˆ ๎€‹)๎€—๎€…๎€‡๎€ˆ 5๎€…#๎€„
(
)
0
0, , 0
v
0
v
๎€
.
B๎€‡ ๎€‹๎€Œ'๎€œ๎€๎€‡๎€ˆ $๎€’๎€Œ%๎€ˆ๎€™๎€˜&๎€ˆ 3๎€‡๎€› "๎€†๎€—๎€
P
B' ๎€ƒ
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.
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Exercice 4.21
Dans le plan
(
)
XOY
dโ€™un repรจre
(
)
,,,
Oi jk
๎€
๎€๎€
,un
point
P
se dรฉplace sur un cercle de rayon
R
et de
centre
(
)
,0,0
IR .
Alโ€™instant
0
t
=
,
P
se trouve en
(
)
2 ,0,0
AR et
possรจde la vitesse positive
0
v
๎€
(
)
0
0, , 0
v.
On dรฉsigne par et
๎€‡
les coordonnรฉes polaires de
P
.
1/ Former lโ€™รฉquation polaire du cercle, en dรฉduire son
รฉquation cartรฉsienne.
2/ Reprรฉsenter sur la figure la base polaire
(
)
,
r
uu
๎€‡
๎€๎€
de
P
.Calculer en fonction de
๎€‡
et de ses dรฉrivรฉes
successives par rapport au temps les composantes
polaires des vecteurs vitesse
v
๎€
et
a
๎€
de
P
dans le
repรจre
(
)
,,,
r
Ou u k
๎€‡
๎€
๎€๎€
.
3/ Soit
s
lโ€™abscisse curviligne de
P
(lโ€™origine est en
A).
โ€ขDonner lโ€™expression de
s
en fonction de
๎€‡
.
โ€ขReprรฉsenter sur la figure la base intrinsรจque
(
)
,
TN
uu
๎€๎€
de
P
.
โ€ขCalculer en fonction de
๎€‡
et de ses dรฉrivรฉes
successives par rapport au temps les composantes de
0
v
๎€
et
a
๎€
dans cette base.
โ€ขCalculer les composantes polaires de
T
u
๎€
et de
N
u
๎€
.
Retrouver dans ces conditions les composantes
polaires de
0
v
๎€
et
a
๎€
.
4/ On dรฉsigne par
๎€‰
la vitesse angulaire de
P
,dont
on suppose dans tout ce qui suit quโ€™elle est constante.
Mouvement dans le plan ๎€‚๎€ƒ๎€„๎€…๎€†๎€‡๎€ˆ๎€‰ ๎€Š๎€‹๎€Œ๎€๎€Ž๎€ˆ๎€‰
A.FIZAZI Univ-BECHAR LMD1/SM_ST
84
@๎€™)๎€’.$๎€๎€Œ๎€—๎€Š.
โ€ขDonner en fonction de
t
,les expressions de
๎€‡
puis
de .
โ€ขEn dรฉduire les expressions de
v
๎€
et
a
๎€
en fonction
de
t
de
0
v
๎€
et
a
๎€
dans les bases polaire et de Frenet.
1 / 4 100%
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