LM 110 - Analyse 1 Développement limité 1 au voisinnage de 0 et à l’ordre 3 1 + e2x Le DL de e2x au vosinnage de 0 et à l’ordre 3 est : (2x)2 (2x)3 4x3 e2x = 1 + (2x) + + + x3 ε (x) = 1 + 2x + 2x2 + + x3 ε (x) 2! 3! 3 Donner le DL de ε (x) −→ 0 x 7−→ 0 1 1 = 3 4x 4x3 1 + 1 + 2x + 2x2 + 2 + 2x + 2x2 + + x3 ε (x) + x3 ε (x) 3 3 1 Attention ! Il faut factoriser par 2 1 1 1 = · 1 + e2x 2 2x3 1 + x + x2 + + x3 ε (x) 3 2x On pose u = x + 2x + + x3 ε (x) 3 1 au voisinage de 0 et à l’ordre 3 est : Le DL de 1+u 1 = 1 − u + u2 − u3 1+u Or on a : 2x3 u = x + x2 + + x3 ε (x) 3 u2 = x2 + 2x3 + x3 ε (x) On a alors : 1 = 1 + e2x u3 = x3 + x3 ε (x) Ainsi, on a : 1 1 2x3 2 3 2 3 3 3 3 = 1− x+x + + x ε (x) + x + 2x + x ε (x) − x + x ε (x) 1 + e2x 2 3 ε (x) −→ 0 1 1 x x3 = − + + x3 ε (x) 2x 1+e 2 2 6 x 7−→ 0 LM 110 - Analyse 2 Théorème des accroissements finis π 3 4 π 1 + ≤ arctan ≤ + à l’aide des accroissements finis 4 25 3 4 6 3 4 1 π ≤ arctan − arctan 1 ≤ Puisque arctan 1 = , alors on a : ⇔ 4 25 3 6 4 4 La fonction x 7−→ arctan x est continue sur 1, et est dérivable sur 1, 3 3 1 0 (arctan x) = 2 x + 1 4 4 4 1 1 1 Soit ∃ c ∈ 1, : arctan − arctan 1 = − 1 arctan0 c = · 2 = 3 3 3 3 c +1 3 (c2 + 1) 4 16 25 9 1 1 Or 1 ≤ x ≤ ⇔ 1 ≤ x2 ≤ ⇔ 2 ≤ x2 + 1 ≤ ⇔ ≤ 2 ≤ 3 9 9 25 x +1 2 1 9 1 1 1 3 4 1 Soit · ≤ ≤ · ⇔ ≤ arctan − arctan 1 ≤ 3 25 3 (c2 + 1) 3 2 25 3 6 π 3 4 π 1 ⇔ + ≤ arctan ≤ + 4 25 3 4 6 Montrer que Calcul de limite avec le théorème des accroissements finis 1 1 2 Calculer lim x exp − exp x→+∞ x x+1 1 1 1 Soit f (u) = exp , b = x et a = x + 1. On a alors f (b) − f (a) = exp − exp u x x+1 ∀x ∈ R?+ , f est continue sur [x, x + 1] et dérivable sur ]x, x + 1[. 1 1 On a : f 0 (u) = − 2 exp u u 1 1 1 1 ∃ c ∈ ]x, x + 1[ : f (x) − f (x + 1) = (x − (x + 1)) · − 2 exp = 2 exp | {z } c c c c =−1 1 1 exp exp 1 1 1 1 1 x+1 x Or x ≤ c ≤ x + 1 ⇔ ≤ 2 exp ≤ 2 ≤ c2 ≤ x2 ⇔ 2 2 c c x (x + 1) (x + 1) | {z } =f (b)−f (a) 1 x2 · exp 1 x+1 2 ⇔ ≤ x (f (b) − f (a)) ≤ exp 2 x (x + 1) 2 1 x 1 Les limites lim exp = 1 et lim = 1 ; lim exp = 1 existent du fait de la contix→+∞ x→+∞ (x + 1)2 x→+∞ x x+1 nuité de la fonction x 7−→ ex au point x = 0. 1 1 2 Soit d’après les théorème des gendarmes, lim x exp − exp =1 x→+∞ x x+1 LM 110 - Analyse 3 Formule de Taylor-Lagrange x3 x5 x3 ≤ sin x ≤ x − + 6 6 120 x3 – Montrons d’abord que x − ≤ sin x. 6 Taylor-Lagrange à l’ordre 2 entre 0 et x appliqué à la fonciton x 7−→ sin x. x3 x3 ∃ c ∈ ]0, x[ : sin x = x − sin(3) (c) = x + cos c 3! 6 3 3 3 x x x x3 x3 x3 Or −1 ≤ cos c ≤ 1 ⇔ − ≤ cos c ≤ ⇔x− ≤x− cos c ≤ x + 6 6 6 6 6 6 | {z } Montrer que ∀x ∈ R+ : x − =sin x x3 Soit x − ≤ sin x 6 x3 x5 + 6 120 Taylor-Lagrange à l’ordre 5 entre 0 et x appliqué à la fonction x 7−→ sin x. x3 x5 x3 x5 ∃ c ∈ ]0, x[ : sin x = x − + sin(5) (c) = x − + cos c 3! 5! 6 120 x5 x5 x3 x5 x3 x5 x3 x5 x5 ≤ cos c ≤ ⇔x− − ≤x− + cos c ≤ x − + Or −1 ≤ cos c ≤ 1 ⇔ − 120 120 120 6 120 | 6 {z120 6 120 } – Montrons ensuite que sin x ≤ x − =sin x x3 x5 Soit sin x ≤ x − + 6 3120 x x3 x5 Ainsi, ∀x ∈ R+ : x − ≤ sin x ≤ x − + 6 6 120 Formule de Taylor-Lagrange Soit n ∈ N, montrer que : ∀x ∈ [0, 1] : 1 + nx ≤ (1 + x)n ≤ 1 + nx + n (n − 1) × 2n−3 x2 On applique la formule de Taylor-Lagrange à l’ordre 1 entre 0 et x à la fonction x 7−→ (1 + x)n x2 ∃c ∈ ]0, 1[ : (1 + x)n = 1 + nx + ((1 + c)n )00 × 2 Or on a : ((1 + x)n )0 = n (1 + x)n−1 ((1 + x)n )00 = n (n − 1) (1 + x)n−2 Or 0 < c < 1 ⇔ 1 < 1 + c < 2 ⇔ 1 < (1 + c)n−2 < 2n−2 car x 7−→ (1 + x)n croissante sur R+ ⇔ 0 ≤ 1 < (1 + c)n−2 < 2n−2 ⇔ 0 ≤ n (n − 1) (1 + c)n−2 < n (n − 1) × 2n−2 x2 ⇔ 0 ≤ n (n − 1) (1 + c)n−2 × < n (n − 1) × 2n−3 x2 2 x2 ⇔ 1 + nx ≤ 1 + nx + n (n − 1) (1 + c)n−2 × ≤ 1 + nx + n (n − 1) × 2n−3 x2 2 | {z } =(1+x)n n ⇔ 1 + nx ≤ (1 + x) ≤ 1 + nx + n (n − 1) × 2n−3 x2 LM 110 - Analyse 4 Continuité fonction à deux variables Etude de la continuité d’une fonction en un point 2 x y si (x, y) 6= (0, 0) Soit f (x, y) = x4 + y 2 0 si (x, y) = (0, 0) Soit xn , x2n n∈N −→ 0 n −→ +∞ x2 × x2n 1 On a alors : f xn , x2n = n4 = 4 xn + xn 2 1 2 Soit f xn , xn = 6= f (0, 0) = 0 2 Donc f n’est pas continue. Continuité fonction à deux variables xy p x2 + y 2 Soit f (x, y) = 0 si (x, y) 6= (0, 0) si (x, y) = (0, 0) ρ2 cos θ sin θ On a : f (ρ cos θ, ρ sin θ) = q = ρ cos θ sin θ ρ2 cos2 θ + sin2 θ Ainsi, ∀θ ∈ R, lim f (ρ cos θ, ρ sin θ) = 0 ρ→0 Donc f est continue. Plan tangent fonction à deux variables y+x y−1 − y−x y+1 Domaine de définition de f Soit f (x, y) = ln Df = R2 \ (]−y, y[ × ]−∞, −x[ ∪ ]x, +∞[ \ {−1}) Plan tangent à la surface z = f (x, y) au point (0, 1, 0) δf δf z = f (0, 1) + (0, 1) (x − 0) + (0, 1) (y − 1) δx δy δf 2y δf (x, y) = 2 , en particulier : (0, 1) = 2 2 δx y −x δx δf −2x 2 δf 1 (x, y) = 2 − , en particulier : (0, 1) = − δy y − x2 (y + 1)2 δy 2 1 Soit z = 2x − (y − 1) 2 LM 110 - Analyse Equation différentielle premier ordre Considérons l’équation différentielle sur R : (∗) x2 + 1 y 0 + xy = x − ln 1 + x2 Calcul de la dérivée de la fonction définie sur R par f : x 7−→ 2 −x f 0 (x) = 2 x +1 Solutions de l’équation homogène associée à (∗) y0 x x2 + 1 y 0 + xy = x ⇔ =− 2 y x +1 Une solution de l’équation homogène associée à (∗) est de la forme : yk (x) = keA(x) , k ∈ R x où A (x) est une primitive de x 7−→ − 2 x +1 − ln 1 + x2 Ainsi, A (x) = 2 1 k 2 Soit yk (x) = k exp − ln 1 + x =√ 2 1 + x2 Méthode de la variation de la constante k (x) y0 = √ 1 + x2 0 (x) k xk (x) y00 = √ − 3 1 + x2 (1 + x2 ) /2 ! 0 (x) xk (x) k k (x) 2 √ Soit x + 1 +x √ − =x 3 1 + x2 (1 + x2 ) /2 1 + x2 x k 0 (x) = √ 2 x +1 √ x Or une primitive de √ est x2 + 1 x2 + 1 √ Soit k√(x) = x2 + 1 x2 + 1 y0 = √ =1 x2 + 1 k + 1, k ∈ R est une solution de (∗) Soit y = √ x2 + 1 5 LM 110 - Analyse 6 Equation différentielle second ordre Considérons l’équation différentielle suivante sur l’intervalle ]0, +∞[ : (∗) y 00 − y 0 − 2y = exp 3x Solutions de l’équation homogène associée On a : y 00 − y 0 − 2y = 0 (∗)0 (∗)0 est une équation différentielle homogène du second ordre à coefficient constant et second membre non nul. Son équation caractéristique est : r2 − r − 2 = 0 qui admet pour solutions r = −1 et s = 2 Soit une solution générale de l’équation homogène associée (∗)0 est : y = αe−x + βe2x , (α, β) ∈ R2 Cherchons alors une solution particulière Elle est de la forme y = ke3x , k ∈ R On a alors : y 0 = 3ke3x et y 00 = 9ke3x Soit 9ke3x − 3ke3x − 2ke3x = e3x ⇔ 4ke3x = e3x 1 Par identification, 4k = 1 ⇔ k = 4 1 Soit une solution particulière de (∗) est y = e3x 4 Soit l’ensemble des solutions de (∗) est la somme de la solution particulière et de la solution générale à l’équation homogène associée à (∗). 1 y = αe−x + βe2x + e3x 4