M2 MSA
2013/2014
Du mouvement brownien à la modélisation financière
TD no3
Équation de Fokker-Planck
1 Équation de la diffusion dans un champ homogène
On considère l’équation de la diffusion dans un champ homogène donnant la densité de probabilité P(x, t)
qu’une particule soit en xà l’instant t:
∂
∂tP(x, t) = −c∂
∂xP(x, t) + D∂2
∂x2P(x, t),(1)
où cest la vitesse de dérive constante et Dle coefficient de diffusion. La condition initiale P(x, 0) est supposée
connue.
⊲1-1 Déterminer l’équation vérifiée par la fonction caractéristique φ(u, t)de P(x, t):
φ(u, t) = ZeiuxP(x, t)dx.
En déduire φ(u, t).
⊲1-2 Dans le cas où P(x, 0) = δ(x), montrer que l’on a
P(x, t) = 1
√4πDt e−
(x−ct)2
4Dt .
2 Équation de Smoluchowski
Une particule brownienne se déplace dans un champ de force inhomogène F(x). La densité de probabilité
P(x, t)obéit donc à l’équation de Smoluchowski :
∂
∂t P(x, t) = −1
mγ
∂
∂xF(x)P(x, t)+D∂2
∂x2P(x, t),(2)
où mest la masse de la particule, Dson coefficient de diffusion et γ−1le temps de relaxation de la dynamique
brownienne. On recherche des solutions gaussiennes de l’équation (2) :
P(x, t) = 1
p2πσ(t)e−(x−m(t))2
2σ(t),
où la moyenne m(t)et la variance σ2(t)dépendent a priori du temps. La condition initiale étant
P(x, t) = δ(x−x0).
⊲2-1 Montrer que
d
dt hx(t)i=1
mγ hFx(t)i,
et d
dt hx2(t)i=2
mγ hx(t)Fx(t)i+ 2D.
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