17 —D´
eterminerlanouvellerelation dedispersion entre
ω
,k,cet
δ
.En d´
eduirel’´
equation
aux d´
eriv´
eespartiellesdont les solutions sont lesformulationscomplexesdeschamps´
electrique
etmagn´
etique−→
E(M,t)=−→
E0ej(
ω
t−−→
k.−→
r)et−→
B(M,t)=−→
B0ej(
ω
t−−→
k.−→
r).Cette´
equation estappel´
ee
≪´
equation deKlein-Gordon ≫.
Onsouhaiteg´
en´
eraliserles´
equationsdeMaxwell demani`
ere`
a ce qu’ellespermettentderetrou-
verl’´
equation deKlein-Gordon.Pourconserverlalin´
earit´
ede ces´
equations,on effectuedeux hy-
poth`
eses:
–H1Lesdensit´
esde charge etde courantsontmodifi´
eesdefac¸on additiveparl’existence d’une
massepourlephoton
ρ
(M,t)estremplac´
epar
ρ
(M,t)+f(M,t)
−→
j(M,t)estremplac´
epar−→
j(M,t)+−→
F(M,t)
o`
uf(M,t)et−→
F(M,t)sontdeschamps scalairesetvectoriels.
–H2L’expression deschamps−→
E(M,t)et−→
B(M,t)enfonction despotentielsV(M,t)et−→
A(M,t)
n’estpasmodifi´
ee parl’introduction delamassedu photon.
18 —R´
e´
ecrireles´
equationsdeMaxwell danslevidesousl’hypoth`
eseH1.Montrerquel’hy-
poth`
eseH2n’estpasencontradiction avec ces´
equations.En´
ecrivant lesnouvelles´
equationsde
propagation,montrerquel’on peutfixerdesconditionsditesdejaugepourlesquelles
−→
A=
σ
1
−→
Fetf=
σ
2V
o`
ul’on d´
eterminera
σ
1et
σ
2enfonction de
δ
et
µ
0ou
ε
0.Onconservera cesconditionsdanslasuite
du probl`
eme.
19 —D´
emontrerque
∂
V
∂
t=
χ
div(−→
A).
o`
ul’on d´
eterminera
χ
enfonction dec.Onsupposeraque cetterelation est toujoursvalabledanstout
lerestedu probl`
eme.
20 —D´
eterminerlesdeux ´
equationsdeMaxwell v´
erifi´
eesparle champ−→
Ψ(M,t).En d´
eduireque
−→
Ψ(M,t),V(M,t)et−→
A(M,t)sontaussisolutionsdel’´
equation deKlein-Gordon.
Unesource ´
emetuneondeplaneprogressivesepropageant lelong del’axeOz.Elle estd´
ecrite
parlepotentielvecteurcomplexe~
A(M,t)=~
A0ej(
ω
t−kz)et lepotentielscalaire complexeV(M,t)=
V0ej(
ω
t−kz).On d´
ecompose~
A0=~
A|| +~
A⊥o`
u~
A|| est laprojection de~
A0surl’axedepropagation et~
A⊥
est laprojection de~
A0dansleplan perpendiculaire`
al’axedepropagation.Levecteurd’ondes’´
ecrit
~
k=kb
ez.
21 —Montrerquelarelation dedispersion associ´
ee `
alapropagation de cetteondes’´
ecrit sousla
formek2c2=
ω
2−
ω
2
po`
u
ω
pestunepulsation de coupurequel’on d´
eterminera.
22 —D´
eterminerl’expression desvecteurs~
E0et~
B0telsque~
E=~
E0ej(
ω
t−kz)et~
B=~
B0ej(
ω
t−kz).
Onexprimera~
B0enfonction~
k,~
A|| et/ou ~
A⊥puis~
E0enfonction enfonction de
ω
,
ω
p,~
A|| et/ou ~
A⊥.
Qu’en d´
eduiredelanaturetransversedu champ´
electromagn´
etiquesi lamassedu photon estnon
nulle ?
23 —Etudierenfonction delaposition de
ω
par rapport`
a
ω
p,l’existence d’uneondeprogressive.
Calculerdansce caslavitessedephase eten d´
eduirel’´
evolution d’un paquetd’onde.