1 Question 1 Stratégie: Problème de cinématique dans le plan. Utilisation de la méthode du point de contact (E). Calcul de la vitesse et de l’accélération relative du point C dans un repère tournant (on attache un repère tournant sur la pièce AOD). D 2ω E aC 30º C vE ωX ωX r ωX ) E/O ( r E/O 30º = r E/O = vrel vC 225 mm C = C αX 30º a rel el O Xv r C 30º F Figure 1: cinématique – diagrammes de vitesse et d’accélération Cinématique des vitesses: Calcul de la vitesse du point de contact vE : p7qp0.225q vE “ ωAOD rOE “ “ 1.8187 m{s Œ cos 30˝ Calcul de la vitesse relative vrel : vE vE sin 30˝ “ vrel cos 30˝ ñ vrel “ ? “ 1.05 m{s Ö 3 Calcul de la vitesse vC du piston CF . vC “ vE cos 30˝ ` vrel sin 30˝ “ p1.8q cos 30˝ ` p1.0392q sin 30˝ “ 2.1 m{s Ó Cinématique des accélérations: Composantes de l’accélération de C dans le repère tournant: ´ ¯ Accélération angulaire de AOD: |α ˆ r E{O | “ p28q 0.225˝ “ 7.2746 m{s2 Œ cos 30 2 Accélération de Coriolis de C: |2ω ˆ v rel | “ 2p7qp1.05q “ 14.7 ´ m{s˝ ¯ Ô 2 30 Accélération centripète de C: |ω ˆpω ˆr E{O q| “ p1.8187q2 cos 0.225 “ 12.731 m{s Ö Calcul de l’accélération aC du piston CF . On prends la projection des accélérations sur un axe perpendiculaire à OED: aC cos 30˝ “ |2ω ˆ v rel | ´ |α ˆ r E{O | 2 aC “ p14.7 ´ 7.2746q ? “ 8.5741 m{s2 Ò 3 Calcul de l’accélération relative arel (grandeur et direction) de la goupille C par rapport la rainure. On prends la projection des accélérations sur l’axe OED: aC sin 30˝ “ arel ´ |ω ˆ pω ˆ rE{O q| arel “ p8.5741qp0.5q ` p12.731q “ 17.018 m{s2 Õ 2 Question 2 Stratégie: Problème de cinétique d’un mécanisme dans le plan vertical. Démembement du système en 2 pièces et utilisation du principe d’équilibre dynamique (DCL=DCE). Le centre de masse de la roue est situe au point A. Ce point suit un mouvement circulaire autour du point O (rayon ℓ). DCL1 DCE1 HO=IO αOA n O FO DCE2 ΟΑ 2 θ DCL2 O mrOGαΟΑ G mrOGωΟΑ2 A θ FAt FAn G A mg FZt Z Ml ω t FAn FAt θ Mg M HA=IA αA l α ΟΑ Z A FZn Figure 2: DCL et DCE (a) Cinétique du lien rigide OA, Relations d’équilibre sur DCL1=DCE1: ÿ MO “ IO αOA : ´FAt ℓ ` mgr̄OG cos θ “ IO αOA (b) Cinétique de la roue A, Relations d’équilibre sur DCL2=DCE2: I¯A “ MR2 ÿ MZ “ I¯A αA : ´FAt R ´ MgR cos θ “ ´I¯A αA ´ MRℓαOA “ ´MR pRαA ` ℓαOA q (c) Contrainte de vitesse et accélération angulaire au point A: vA “ ωOA ℓ “ ωA R et paA qt “ αOA ℓ “ αA R En combinant les relations (a), (b) et (c) de façon à éliminer les variables FAt et αA , on ` ˘ trouve: pmr̄OG ` Mℓq g cos θ “ IO ` 2Mℓ2 αOA On utilise la relation de dérivation en chaine ωOA dωOA “ αOA dθOA et on intègre de 0 à π{2: ż ż π{2 ` ˘ ωOA 1 2 1 IO ` 2Mℓ ωOA dωOA “ pmr̄OG ` Mℓq g dθOA cos θOA 0 0 ˇ ˇπ{2 ` ˘ 12 ˇωOA ˇ 2 ωOA ˇ “ pmr̄OG ` Mℓq g sin θOA ˇ IO ` 2Mℓ ˇ 0 2 0 3 La vitesse angulaire finale en position θOA “ π{2 est donc: d 2 pmr̄OG ` Mℓq g ωOA “ IO ` 2Mℓ2 Application numérique: ωOA “ d IO “ p3qp0.35q2 “ 0.3675 kg ¨ m2 2 rp3qp0.3q ` p4qp0.5qs p9.81q “ 4.9023 rad{s p0.3675q ` p2qp4qp0.5q2 vA “ ωOA ℓ “ p4.9023qp0.5q “ 2.4512 m{s 4 Question 3 Stratégie: Conservation de l’énergie mécanique entre la position 1 et la position 2. 20 0m m 100 mm l O 30º 2 kg plan de référence 6 kg Figure 3: Position 1 du solide rigide Calcul de la longueur de la barre (ℓ): ℓ “ 2p0.2q cos 30˝ “ 0.3464 m Calcul du moment d’inertie massique de l’assemblage par rapport l’articulation (O): ` ˘ IO “ I¯disk ` I¯bar ` md2 avec Donc: 1 1 2 I¯disk “ Mrdisk et I¯bar “ mℓ2 2 12 ˙ ˆ 1 1 2 2 2 IO “ p6qp0.2q ` p2qp0.3464q ` p2qp0.1q “ 0.16 kg ¨ m2 2 12 Conservation de l’énergie mécanique: Vg1 “ Vg2 ` T2 1 p2qp9.81qp0.1q “ ´p2qp9.81qp0.1q ` p0.16q ω22 2 ñ ω2 “ 7.004 rad{s