h3_tc_electricite_machines-asynchrones_10-champ

Le champ magnétique
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
Champ alternatif - principe
Courant
Champ magnétique
Source de
TENSION
ALTERNATIVE
- Retour ?
- Suite ?
- Retour ?
- Suite ?
- Retour ?
- Suite ?
- Retour ?
- Suite ?
- Retour ?
- Suite ?
N
S
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
N
v1  V 2 . sin( t )
S
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
N
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
S
N
1/2 période = 1/ tour
1 Période = 1 Tour
S
Théorème de FERRARIS
(1ère partie)
Trois bobines régulièrement réparties dans l’espace
et décalées de 2/3, alimentées par un réseau
triphasé de tensions sinusoïdales déphasées de
2/3, créent un champ magnétique tournant, qui
tourne à la vitesse :
S = 
S = vitesse de rotation du champ magnétique
 = pulsation électrique de la tension
- Retour ?
- Suite ?
N
S
N
S
N
S
S
N
N
S
S
N
- Retour ?
- Suite ?
N
S
S
N
N
S
S
N
N
S
N
S
- Retour ?
- Suite ?
N
S
S
N
N
S
N
S
- Retour ?
- Suite ?

Théorème de FERRARIS
N
S
S
N
(complet)
p = nombre de systèmes de
bobines triphasées
S = vitesse de rotation du
champ magnétique
 = pulsation électrique
v1  V 2 . sin( t )
v2  V 2 . sin( t  2 3)
v3  V 2. sin( t  4 3)
Théorème de FERRARIS
(complet)
p =
S =
ω
=
nombre de systèmes de bobines triphasées
vitesse de rotation du champ magnétique
pulsation électrique
Si l ’on dispose p systèmes de bobines triphasées
décalées de 2/3, régulièrement réparties dans l’espace,
alimentées par un réseau triphasé de tensions
sinusoïdales déphasées de 2/3 et de pulsation , elles
créent un champ magnétique tournant à p paires de pôles,
qui tourne à la vitesse S , tel que :
S =

p
Le champ magnétique
FIN