´
Etats li´
es et ´
etats libres
Potentiels confinants et non confinants
´
Equation de Schr¨
odinger stationnaire (une particule, une dimension)
Hψ(x)=Eψ(x)⇐⇒ −~2
2m
d2
dx2+V(x)ψ(x)=Eψ(x)
V(x)=potentiel r´
eel. Solutions ψ(x)acceptables physiquement ?
Potentiel confinant :V(x)→
|x|→∞
+∞⇒double condition aux limites
I´
etats li´
es : solutions de carr´
e sommable, pour certaines valeurs de E
ψ(x)∼
|x|→∞ 0,Z+∞
−∞ |ψ(x)|2dx =1(spectre discret)
faible probabilit´
e de pr´
esence `
a grande distance ⇒particule li ´
ee
Potentiel non confinant :V(x)→
|x|→∞ V±(=0)
I´
etats li´
es pour certaines valeurs ´
eventuelles de E<0
ψ(x)∼
|x|→∞ exp −p−2mE/~2|x|,Z+∞
−∞ |ψ(x)|2dx =1
I´
etats libres : solutions born ´
ees, pour toute E>0(spectre continu)
ψ(x)∼
|x|→∞ exp ±ip2mE/~2x,|ψ(x)|<∞ ∀x
probabilit´
e de pr´
esence non nulle `
a grande distance ⇒particule libre
(cf ondes planes : nombre d’onde k=p2mE/~2, paquets d’ondes) 3 / 17