MOUVEMENT D’UNE PARTICULE CHARGEE DANS UN CHAMP ELECTRIQUE UNIFORME I ) Champ électrique uniforme (Rappels) Un champ électrique uniforme est créé par deux plaques parallèles de charges opposées. + q > 0 → → U F E Si U est la tension entre les deux plaques, la valeur du champ électrique est donnée par la relation : - E = U d La force électrique exercée sur une particule de charge q placée dans un champ électrique → E est donné par : → → F = q E → → Si q est positif, la force électrique F est dans le même sens que E . → → Si q est négatif, la force électrique F est dans le sens contraire de E . En norme, on aura : F = q E Travail de la force électrique → Le travail de la force F lors du déplacement de la particule entre deux points A et B est tel que : → → → → → F = F . AB = q E . AB W A→B donc → W F = q UAB A→B Force électrostatique et poids Dans le cas de petites particules chargées (électrons, protons, ions), le champ électrique créé est en général suffisamment intense pour que le poids soit négligeable devant la force électrique. II) Action d’un champ électrique accélérateur sur une particule chargée. → E + On place des particules de masse m et de charge q dans - → un champ électrique uniforme E , les particules ont au → F O → → départ en O, une vitesse V 0 colinéaire à E . → A v0 Système considéré : {particule} dans le référentiel terrestre supposé galiléen. q > 0 Le poids étant négligeable, il n’y a qu’une seule force → appliquée : la force électrique F → → D’après le théorème du centre d’inertie, on a F = m a → Ainsi on aura : a = → → → et q E = m a q → E m → → → → → a est donc colinéaire à E , V 0 et E étant colinéaires, a et V 0 sont donc colinéaires. Le mouvement est donc rectiligne. En norme l’accélération sera a = q E = m q U md L’accélération est constante, le mouvement est donc rectiligne uniformément varié. Expression de la vitesse en A On applique le théorème de l’énergie cinétique entre O et A. On aura : Donc ECA - ECO = → WF O→A or → W F = q UOA O→A 1 1 m vA² m vB² = q UOA 2 2 et vA² = vO² + 2 q UOA m Remarques • On pouvait retrouver cette relation en utilisant les formules de cinématique du mouvement rectiligne uniformément varié. • Dans le cas d’un mélange de particules de même charge et de masses différentes arrivant en O avec la même vitesse, les particules les plus légères arriveront en A avec la plus grande vitesse. III) Déviation de particules On place des particules chargées dans un champ électrique uniforme. → → Les particules possèdent une vitesse initiale V 0 orthogonale au champ électrique E 1) Dispositif Ce dispositif est réalisé pour une particule de charge positive. 2) Etude de la trajectoire entre les plaques Système considéré : {particule} dans le référentiel terrestre supposé galiléen. Le poids de la particule est négligeable devant la force électrique, la particule n’est donc soumise qu’à cette seule force électrique. → → D’après le théorème du centre d’inertie, on a F = m a → Ainsi on aura : a = → q → E m → → Si q est positif, l’accélération a est dans le même sens que E . → → Si q est négatif, l’accélération a est dans le sens contraire de E . En norme l’accélération sera a = q E = m q U md On choisit t = 0 au moment où la particule se trouve en O. → et q E = m a Dans le cas du dessin (accélération vers le bas), les coordonnées dans le repère (O, x, y) des vecteurs accélération, vitesse et position sont résumées dans le tableau suivant : à t=0 vecteur accélération vecteur vitesse → → a v OM ax = 0 v0x = V0 x0 = 0 v0y = 0 y0 = 0 v x = V0 x = V0 t ay = à un instant t quelconque q U md ax = 0 ay = - q U md vy = - vecteur position → q U t md y = - q U t² 2 md Equation de la trajectoire En éliminant le temps t entre les deux équations horaires, on obtient : y = - q U 2 m d v0 2 x² Il s’agit donc d’une trajectoire parabolique. xS = Au point de sortie S du condensateur, on aura q U ² yS = 2 m d v0² → La vitesse vS en S est tangente à la parabole en S 3) Etude du mouvement ultérieur A partir du point S, la particule n’est plus soumise à aucune force (l’action du poids étant → → négligeable), on a donc a = 0 → Le mouvement est donc rectiligne uniforme de vitesse vS . La trajectoire de la particule est donc la droite tangente à la parabole en S. Cette droite passe par le milieu I du condensateur (résultat admis). 4) Expression de la déviation I 2 α La déviation ∆ observée sur l’écran (distance le point d’impact A et le centre H de l’écran) sera telle que : H yS ∆ S tan α = D A ainsi or yS = q U ² 2 m d v0² yS ∆ = D 2 donc ∆ = yS = ∆ 2D q UD m d v0² Ce type de dispositif permet par exemple de séparer les particules selon leur vitesse.