Des ondes électromagnétique qui viennent du système Dynamo au

29/09/2015___(mise à jour 02/12/2015)
Des ondes électromagnétique qui viennent du système Dynamo au
centre de la terre ?
Dabord l’équation du champ B_0 (le champ B induit).
Si on prend l’équation de l’induction MHD
solutions de l’induction
Rot ( E 0 )=
∂ B0
Δ B0
= Rot (v ∧ B)+
et qu’on applique les
∂t
μ0 σ
E=v ∧ B dans l’équation de l’induction (Maxwell/Faraday) , sa donne :
−∂ B 0
Δ B0
∂ B0
=
→ Δ B 0 =2μ 0 σ
.
∂t
−2μ0 σ
∂t
(Sa aide à trouver la solution du champ de vitesse dans l’équation de Navier-Stokes)
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Solution d’ondes électromagnétique (J=0).
Solution en E.
On a
ROT ( E )=
−Δ B
2 μ0 σ &
ROT ( B)=μ0 ϵ0
∂B
→
∂t
Δ B=−2μ0 σ ROT ( E)
Ensuite on applique le rotationnel sur les 2 membres.
ROT (Δ B)=Δ ROT ( B)=−2μ0 σ ROT ROT ( E)=−2 μ0 σ [(Grad ( D iv ( E))−Δ E)]
Div(E)=0 donc l’équation se simplifie en éliminant le laplacien , et on a une solution de E.
ROT ( B)=−2μ 0 σ E=−ϵ0 μ0
∂E
→
∂t
E=
ϵ ∂E
2σ ∂t
Solution en B .
∂E
On a ROT ( B)=ϵ0 μ0 ∂ t , en remplace E par la solution , sa donne :
ROT ( B)=
ϵ0² μ0 ∂ ² E
ensuite on applique le rotationnel au 2 membres .
2 σ ∂ t²
Rot Rot ( B)=Grad [ D iv ( B)]−Δ B=
simplifie −Δ B=
ROT ( E )=
ϵ 0 ² μ0 ∂ ² Rot ( E )
Et comme Div(B)=0 , l’équation se
2σ
∂ t²
ϵ0 ² μ0 ∂ ² Rot ( E)
, maintenant on remplace Rot(E) par
2σ
∂ t²
−Δ B
2 μ0 σ , sa donne
−Δ B=
−ϵ 0 ² ∂ ² Δ B
.
4 σ ² ∂ t²
reste à sortir le laplacien et simplifié .
−Δ B=Δ
−ϵ 0 ² ∂ ² B
→
4 σ ² ∂ t²
B=
ϵ0 ² ∂ ² B
.
4σ ² ∂ t²
On peut facilement vérifié que si les champ
E=
ϵ ∂E
&
2σ ∂t
B=
ϵ0 ² ∂ ² B
4 σ ² ∂ t²
bien des solutions de l’équation des ondes électromagnétique → Δ X =ϵ0 μ0
existent , se sont
∂² X
∂ t²
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Remarque : si c’est correct du point de vue théorique et qu’on captent rien à la surface c’est peut
étre que les longueurs d’onde sont soit trop petite pour remonter ou alors trop grande pour étre
détecter par des matériaux conducteur classique .
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https://www.youtube.com/watch?v=xbhZGChxZpE
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Mon ptit Bullard
j’aime bien se petit model , c’est surement un des élément d’un systeme à énergie
libre qu’il faut trouver .
On a une spire qui renvoie un champ magnétique induit vers un disque conducteur
qui fourni un courant par effet hall qui induit se champ magnétique ___ a une certaine
vitesse de rotation le champ B s’auto entretient en posant qu’il y a eu un champ B_0
initial indépendant du système (ou un champ E extérieur qui a généré un courant I_0).
J’ai regardez un peut les informations sur le systeme en terme de champ et comme
c’est un peut compliqué je pense que j’ai simplifié le model .(faut vérifié le
raisonement)
D’abord l’équation du courant qui circule dans le système :
L
dI
=I (M ω−R) →
dt
L
On utilise le THM de Gass pour avoir
d2q d q
=
(M ω−R)
dt
dt 2
∂⃗
E (M ω−R) ⃗
=[
]E
∂t
L
On utilise les équation de Maxwell et on a l'équation du champ E .
(M ω− R) ⃗
Rot ( ⃗
E )=−[
]B →
L
∂⃗
B (M ω−R) ⃗
=[
]B
∂t
L
&
Δ⃗
E −Grad [D iv( ⃗
E )]=[
(M ω−R)
∂⃗
E
][μ 0 ⃗J +ϵ0 μ 0
]
L
∂t
Cas particulier à étudié :
⃗
B=ϵ0 (M ω−R) ⃗
E que j'avait parlé au départ ...(en éliminant les intégral j'ai posé une
condition ) .
Dans le premier membre on a l’opposé de la force électromotrice induite -e le long de
la courbe fermer (spire + rayon du disque) , et dans le 2ieme membre on peut
exprimer I avec le thm de Gauss .
c.a.d
⃗ et
⃗ . dl
e=−∮ E
I=
dq
∂⃗
E ⃗
=∯ ϵ 0
. ds , et en utilisant le THM de stock on a :
dt
∂t
⃗
⃗ ds=
⃗ ∯ (M ω−R)ϵ 0 ∂ E . ds
⃗
−∬ Rot E.
∂t
On peut imposé l'équation du champ electrique induit Rot ( ⃗E)=ϵ0 (R− M ω)
∂⃗
E
en
∂t
éliminant les intégral (concernant la vitesse angulaire c’est une variable indépendante
pour le moment qu’il faudra coupler plus tard au temp).
(1)
Rot( ⃗
E )=ϵ0 (R−M ω)
∂⃗
E
∂t
On cherche maintenant l’équation du champ B induit en utilisant les propriété d’un
champ électromagnétique formalisé dans les équations de Maxwell .
−∂ ⃗
B
Rot ( ⃗
E )=
→
∂t
∂⃗
B
∂⃗
E
=ϵ 0 ( M ω− R)
→
∂t
∂t
∂⃗
B
∂⃗
E
∂t
qu’on peut reporter
ϵ0
=
∂ t (M ω− R)
dans l’équation Maxwell Ampère pour avoir l’équation (2) du champ B induit en
question & La relation entre E et B se simplifie
⃗
∂⃗
B
∂E
=ϵ 0 ( M ω−R)
→
∂t
∂t
⃗
B=ϵ 0 ( M ω− R) ⃗
E
∂⃗
B
]
∂t
(2) ( M ω−R) Rot ( ⃗B )=μ0 [( M ω−R) ⃗J +
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R
les champs induit E et B sont dans le mème sens lorsque ω0 = M donc c’est à partir
de se moment que commence l’effet dynamo.
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calcule du champ B :
⃗
B
On reporte ⃗E= ϵ (M ω− R) dans l’équation de l’induction pour avoir une expréssion
0
du rotationnel de B et on compare avec l’équation de Maxwell Ampère .
Rot ( ⃗
B)
−∂ ⃗
B
→ Rot ( ⃗B )=−ϵ0 ( M ω−R)
Sa donne ϵ ( M ω−R) = ∂ t
0
∂⃗
B
∂⃗
E
=μ0 J +ϵ0 μ O
∂t
∂t
⃗
B
on remplace E par ⃗E = ϵ (M ω− R) pour avoir l’équation
0
−ϵ20 (M ω−R)2
∂⃗
B
∂⃗
B
=ϵ 0 ( M ω− R)μ0 J +ϵ0 μO
on regroupe et on a
∂t
∂t
l’intégral du champ B
[ϵ0 μ0 +ϵ 20 ( M ω− R)2 ]
∂⃗
B
=ϵ 0 ( R− M ω)μ0 ⃗J →
∂t
⃗
B=−∫
μ0 ( M ω−R) ⃗J (t )
2
2
μ0 +ϵ 0 [ M ω−R]
dt
comme la vitesse angulaire reste une donné extérieur au systeme ..(c’est une
convention qui vient d’une action extérieur) .., on peut sortir le facteur de l’intégral .
μ 0 ( M ω−R)
→ ⃗B =−
2
μ0 +ϵ 0 [ M ω−R]2
∫ ⃗J (t )dt
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Résumé du systeme particulier
(peut être des erreurs de calculs algébrique , faut vérifié et corriger)
⃗
∂E
Rot ( ⃗
E )=−ϵ 0 (M ω−R)
∂t
⃗
∂B
Rot ( ⃗
B)=−ϵ 0 (M ω−R)
∂t
−μ 0 ⃗
J
∂⃗
E
= 2
∂t ϵ0 ( M ω− R)2 +ϵ0 μ 0
J
∂⃗
B −μ0 ( M ω−R) ⃗
=
∂ t ϵ 0(M ω−R)2+μ0
⃗
B=(M ω−R) ⃗
E
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Couplage de la roue de Barlow avec le systeme de Bullard
l'idée de base c'est de trouver comment coupler le disque de Faraday au systeme de
Bullard pour éliminer ou affaiblir le frein qui vient des courants de Foucault qui
génére des champ B opposé au mouvement (frein Telma) .
Dabord on peut coupler la vitesse angulaire avec le systeme
Couplage de la vitesse angulaire
1 → l'équation électrique d'un moteur indépendant
V = RI +
LdI
+K ω
dt
(V = tension dans l'induit )
2 → l'équation mécanique du frein Telma dans le systeme de Bullard
2
Jd ω + K ω=T −MI
dt
Sa donne l'équation d'un moteur électrique qui prend en compte le frein ….
…......
(Suite plus tard)
Le conseiller du Führer
FB