IUT de Limoges Département GEII Brive
Electronique Physique Partiel 1999
2
WypouryE ≥=0)( . Montrer que le champ électrique en +
=0y est donné par
ε
WNq
EA⋅⋅
=
+)0(.
1-3) En utilisant la relation entre le champ )(yE et le potentiel )(y
, donner l’expression
de )(y
. On supposera que Wypoury ≥=0)(
. Montrer que le potentiel en
0=y est donné par :
ε
ψψ
2
)0( 2
WNq A
s⋅⋅
== .
1-4) Dans le cas général la densité d’électrons ns est donnée par :
()
⋅=⋅= Ψ−Ψ⋅
i
B
kT
q
is nq
kT
avecnn Bs A
N
Ln e
ψ
. Montrer que la condition As Nn =
implique
⋅⋅
≅Ψ⋅=Ψ i
A
Bs n
N
qTk Log
2
2 . En déduire alors que la l’épaisseur de la
zone de charge d’espace est donnée par : B
A
Nq
WΨ⋅
⋅⋅
=2
2
ε
1-5) Montrer que le champ E(y) est constant dans l’oxyde. La continuité du vecteur
déplacement électrique impose : )0( +
⋅=⋅ EEoxox
εε
où ox
ε
est la permittivité de
l’oxyde,
ε
la permittivité du semi-conducteur et ox
E le champ électrique dans
l’oxyde. Montrer que l’on a alors : BA
ox
Boxth Nq
C
dV Ψ⋅⋅⋅⋅⋅⋅+Ψ⋅=−= 22
1
2)(
εψ
où ox
ox
ox d
C
ε
= est la capacité d’oxyde par unité de surface et th
Vest le potentiel de
seuil.
1-6) Application Numérique : on donne
cmFcmF
mV
q
kT
AdcmncmN
ox
o
oxiA
/101;/1045,3
;26;200;1045,1;10
1213
310316
−−
−−
⋅=⋅=
==⋅==
εε
Calculer les quantités : oxthoxB CetVEEW ;);0(;;; +
ψ
2) Fonctionnement du transistor.
Dans le 1) on a raisonné sur la diode MOS située à l’abscisse x. Dans cette diode la densité de
charge s
nq⋅− est constitué d’électrons libres susceptibles de conduire le courant alors que la
densité de charges A
Nq⋅− est constituée d’atomes ionisés fixes dans l’espace (Zone de
Charge d’Espace). Lorsque l’on applique le champ E(x) entre les électrodes Drain et Source
seuls les électrons libres participent au courant. De plus les grandeurs
δ
et
s
n
⋅ dépendent de
la position x . Soit Z la largeur de la grille et )(xv la vitesse des électrons libres.
2-1) Montrer que le courant dans le canal est donné par )()( xvZxQI nD ⋅⋅= . Exprimer
)(xQn.
2-2) On suppose que la densité de charges libres dans le canal est donnée par :
()
≤− ≥−−−⋅
=thG
thGthGox
nVxVVsi
VxVVsiVxVVC
xQ )(0
)()(
)( où G
V est le potentiel appliqué