Oscillateurs Un mouvement périodique est un mouvement qui se répète à intervalles réguliers Ex : - corde de guitares - oscillation d’un pendule - mouvement du piston d’un moteur 1er études : Galilée (1564-1642) sur les chandeliers de la cathédrale de Pise Oscillateurs Les oscillations Une oscillation est une fluctuation d’une grandeur physique au dessus et au dessous d’une certaine valeur moyenne Hauteur de l’accoudoir Hmax Valeur moyenne Hmin Les oscillations Oscillateurs • Une oscillation harmonique simple est une oscillation qui a lieu sans perte d’énergie • En présence de frottements les oscillations sont amorties • Lorsqu’une force d’entraînement extérieure est appliquée les oscillations sont forcées et donnent lieu au phénomène de résonance Oscillations harmoniques Oscillateurs • Dans une oscillation harmonique simple la variable x est telle que X = F(t) • Elle reprend la même valeur au bout d’un temps T appelé PERIODE F(t+T) = F (t) • F(t) est une fonction SINUSOIDALE x(t) = A sin (ωt+Φ) Oscillations harmoniques Oscillateurs x(t) = A sin (ωt+Φ) x A t -A Oscillations harmoniques Oscillateurs x(t) = A sin (ωt+Φ) A est l’amplitude des oscillations ω, mesurée en rad/s, est appelée fréquence angulaire, ou pulsation T : période f = 1/T : fréquence ω = 2π/T = 2πf Oscillateurs Oscillations harmoniques x(t) = A sin (ωt+Φ) L’argument ωt+Φ est la phase, alors que Φ est la constante de phase Oscillateurs Représentation de Fresnel On peut représenter une vibration par un vecteur OA - de norme a - tournant à une vitesse ωo - Φ est l’angle que fait le vecteur avec l’axe Ox à l’instant t = 0 y P Position d’équilibre G La représentation de Fresnel consiste à associer à un oscillateur harmonique un vecteur tournant (appelé vecteur de Fresnel) dont la projection sur l’axe Oy reproduit le mouvement de l’oscillateur. O a H x Oscillateurs Représentation de Fresnel On peut représenter une vibration par un vecteur OA - de norme a - tournant à une vitesse ωo - Φ est l’angle que fait le vecteur avec l’axe Ox à l’instant t = 0 y G P a ω0t + Φ Position d’équilibre O H x Oscillateurs Représentation de Fresnel y y P G O a H • x t Oscillateurs Représentation de Fresnel y y G • P O a H • x t Oscillateurs Représentation de Fresnel y y • • G P O a H • x t Oscillateurs Représentation de Fresnel y y • • G • P O a H • x t Oscillateurs Représentation de Fresnel y y • • P G O a H • x • • t Oscillateurs Représentation de Fresnel y y • • P O G a H • • • t x • Oscillateurs Représentation de Fresnel y y • • P G O a H • • • • x • t Oscillateurs Représentation de Fresnel Sur l’axe Ox, le point H effectue un mouvement rectiligne sinusoïdale. Il effectue des oscillations harmoniques y y • • • G P a • • ω0t + Φ • • t O H x Oscillateurs Représentation de Fresnel Sur l’axe Ox, le point H effectue un mouvement rectiligne sinusoïdale. Il effectue des oscillations harmoniques y G a Élongation du point G = y = HP = OP sin (HÔP) y = a sin (ω0t + Φ) P ω0t + Φ O H x Oscillateurs Oscillateurs harmoniques • l’Amplitude est constante • la fréquence et la période sont indépendantes de l’amplitude : les grandes et les petites oscillations ont la même période y +A t -A Oscillateurs Oscillateurs harmoniques • la fonction du temps s’exprime par une fonction sinusoïdale x(t) = A sin (ωt+Φ) Les dérivées premières et secondes s’expriment : V= a= d2x dt2 dx dt d2x dt2 = ωA cos (ωt+Φ) = - ω2A sin (ωt+Φ) + ω2x = 0 Oscillateurs Oscillateurs harmoniques Pour qu’un mouvement harmonique s’établisse : - il doit exister une position d’équilibre stable - il ne doit pas y avoir de perte d’énergie - l’accélération est proportionnelle et opposée à la position x +A x(t) = A sin (ωt+Φ) -A ωA V= v t a= -ωA ω2A -ω2A a d 2x dt2 dx dt d2x dt2 = ωA cos (ωt+Φ) = - ω2A sin (ωt+Φ) + ω 2x = 0 a = ω2x Etude du bloc ressort Oscillateurs Considérons un bloc situé à l’extrémité d’un ressort (masse négligeable) A A F Un bloc oscillant à l’extrémité d’un ressort. La force de rappel est proportionnelle déplacement par rapport à l’équilibre x La force F agissant sur le bloc exercée par le ressort F = -kx (x déplacement à partir de la position d’équilibre) Si x est positif F est négative (dirigés vers la gauche) Si x est négatif F est positif (dirigé vers la droite) au Oscillateurs Etude du bloc ressort A A F = -kx F x -kx = m.a On applique la seconde loi de Newton : d2x dt2 + k m x=0 ω= k m a=- 1/2 T= 2π ω k m = 2π x m k 1/2 Oscillateurs Energie d’un oscillateur La force exercée par un ressort est conservative. L’Energie du bloc ressort est constante - L’énergie potentielle U est donnée par : x(t) = A sin (ωt+Φ) U= 1 kx2 = 2 1 2 kA2 sin2 (ωt+Φ) - L’énergie cinétique K est donnée par : v (t)= ωA cos (ωt+Φ) K= 1 2 mv2 = 1 2 mω2A2 cos2 (ωt+Φ) - L’énergie mécanique Totale : comme ω2 = k/m et cos2θ + sin2θ = 1 E=K+U E= 1 2 mv2 + 1 2 kx2 = 1 2 kA2 Oscillateurs Energie d’un oscillateur 1 ka2 E 1 2 Ec1 Ec 2 1 1 ka2 Ep 4 4 E ka2 Ec Ep ka2 Ep1 -a a T Tt 2 Pour un oscillateur harmonique mécanique, les énergies cinétique et potentielle varient en fonction de l’élongation x, leur somme E (énergie mécanique) restant constante. L’oscillateur est placé dans un puits de potentiel harmonique car Ep = 1/2 kx2 En fonction du temps, les énergies cinétique et potentielle d’un oscillateur harmonique mécanique se transforment mutuellement l’une en l’autre; leurs valeurs moyennes sont égales à la moitié de l’énergie mécanique totale. T désigne ici la période de l’oscillateur : les énergies cinétique et potentielle varient avec une période T/2 Oscillateurs Energie d’un oscillateur L’Energie Totale d’un oscillateur est proportionnelle au carré de l’Amplitude Quand x = +- A : - l’Energie cinétique est nulle - l’ Energie Totale est égale à l’énergie potentielle maximale Quand x = 0 : - l’Energie potentielle est nulle - l’ Energie est purement cinétique Le bloc est dans un puit de potentiel crée par le ressort Energie E Ec -a Ep a x Oscillateurs Le pendule simple C’est un système constitué d’une masse ponctuelle suspendue à l’extrémité d’un fil de masse négligeable L θ La seule force tangentielle est la composante du poids : mg sin θ. Pour de petits angles, la force de rappel est proportionnelle au déplacement et le mouvement est donc un mouvement harmonique simple T θ mg sin θ mg mg cos θ La distance parcourue sur l’axe est égale à S = Lθ 2eme loi de Newton dans la direction de la composante tangentielle du poids : -mg sin θ = m d2S dt2 Oscillateurs Le pendule simple L θ La composante du poids agit comme une force de rappel. L’équation ne correspond pas à l’équation d’un mouvement harmonique simple. Cependant pour des petites valeurs de l’angle θ : sin (θ) = θ T θ mg sin θ mg cos θ mg d2S -mg sin θ = m =L dt2 d2θ d2θ dt2 dt2 + d2S S = Lθ dt2 g L =0 Dans l’approximation des petits angles, un pendule simple effectue un mouvement harmonique simple de fréquence : ω= g L 1/2 T= 2π ω = 2π L g 1/2 Oscillateurs Circuit RLC L C La pulsation est égale à : ω0 = 1 √(LC) Un circuit oscillant électrique comprenant une inductance L et un condensateur de capacité C est le siège d’oscillations électriques de courant et de tension. Un circuit électrique comprenant une inductance L et un condensateur C constitue un oscillateur électrique harmonique. Les énergies emmagasinées dans la bobine (Li2/2) et dans le condensateur (Cv2/2) varient au cours du temps comme les énergies cinétique et potentielle d’un oscillateur harmonique. Energie E électrique totale Les énergies contenues dans l’inductance et le condensateurs jouent le rôle des Ec et Ep. Elles subissent entre elles des transformations mutuelles. Leur somme reste constante et égale à l’énergie électrique totale. ½ Cv2 ½ Li2 T/2 Tt Oscillateurs Oscillateurs amortis Les frottements, la résistance d’un fluide provoque des pertes d’énergie. L’amplitude d’un tel oscillateur amorti diminue avec le temps. -γv Dans le cas du bloc immergé dans un liquide, on doit faire intervenir une force de résistance -kx F qui est proportionnelle à la vitesse : F = -γv v Oscillateurs Oscillateurs amortis Les frottements, la résistance d’un fluide provoque des pertes d’énergie. L’amplitude d’un tel oscillateur amorti diminue avec le temps. γ est la constante d’amortissement, si on néglige la poussée du fluide, en appliquant la 2eme loi de Newton d2x ∑F = - kx - γv = m dt2 -γv -kx dx d2x - kx - γ =m dt dt2 v m d 2x dt2 + γ dx dt + kx = 0 Oscillateurs Oscillateurs amortis m d2x dt2 + γ dx dt + kx = 0 Cette équation différentielle a pour solution : x (t) = A0 exp (-γt/2m) sin (ω’t + Φ) exp (-γt/2m) La pulsation amortie inférieure à la pulsation propre est égale à : ω= ω02 - γ 2m 2 T Dans une oscillation sous-amortie, le système oscille avec une amplitude qui décroit exponentiellement Oreille interne Oscillateurs Equilibre: met en jeu : - des muscles - des centres nerveux Ils utilisent les informations provenant de l’oreille interne et de la vision Dans l’oreille interne les éléments suivant interviennent : - L’utricule : est un petit sac tapissé de cellules ciliées reliées à des terminaisons nerveuses Oreille interne Oscillateurs Dans l’oreille interne les éléments suivant interviennent : - Les canaux semi-circulaires contiennent un liquide aqueux et sont terminés par la cupule. Ils sont dans trios plans (horizontal, 2 plans inclinés de 45° par rapport à l’axe du corps) Le déplacement de la cupule sert à mesurer les angles de rotation de la tête selon trois directions perpendiculaires entre elles Les otolithes sont sensibles aux accélérations linéaires Les cupules sont sensibles aux accélérations angulaires Ils prennent un mouvement oscillatoire (pulsation dépendant de la masse des corps et raideur des cellules ciliées) amorti (par le liquide aqueux) Les otolithes ont un mouvement pseudopériodique Les cupules ont un mouvement apériodique (amortissement très fort) et retournent à leur position d’équilibre en 10-20 secondes. Oscillateurs Oscillations forcées La fillette peu continuer a se balancer si on la pousse aux moments appropriés. En plus de sa force de rappel et sa force d’amortissement l’oscillateur harmonique est soumis à une force extérieure destinée à guider son mouvement. L’idée est d’entretenir le mouvement en fournissant de l’énergie avec la force extérieure. Il faut que la force extérieure soit périodique et sinusoïdale. Fext = F0cos (ωt) Oscillateurs Oscillations forcées Equation du mouvement L’équation fondamentale de la dynamique devient alors : ∑F = - kx – f dx dt + F0 cos ωt = m et l’équation différentielle dont x est la solution s’écrit : m d2x dt2 +f dx dt + kx = F0 cos ωt d2x dt2 Oscillateurs Oscillations forcées Nous avons à résoudre une équation diférentielle de second ordre : m d2x dt2 +f dx dt + kx = F0 cos (ωt) - premier membre : elle contient la dérivée seconde de x(t) à coefficients constant (m, f, k) - second membre : la fonction explicite du temps F0 cos (ωt) La solution générale de cette équation s’obtient en ajoutant la solution générale de l’équation sans second membre avec une solution particulière de l’équation complète. Oscillateurs Acuité de la résonance : On définit un facteur de qualité du résonateur Q : Q= ω0 Δω - Si Q est grand : l’amortissement est faible, la bande passante est étroite, la résonance est aiguë. Le résonateur est très sélectif, il vibre préférentiellement selon sa fréquence propre. - Si Q est petit : l’amortissement est important, la bande passante est large, la résonance est floue. Le résonateur n’est pas sélectif (intéressant pour les microphones haut-parleurs dans lesquels les résonances sont à éviter). A A Q est grand Q est petit ω0 ω ω0 ω Exemple de résonance : Oscillateurs En Juillet 1940, le pont de Tacoma se mit à osciller sous l’action du vent. Au bout de quelques heures, la travée centrale s’écroula. Exemple de résonance : Oscillateurs Le corps humain peut aussi constituer un système susceptible de vibrer sous l’action d’une force extérieure (passagers d’une auto…). En fonction des fréquences les vibrations de certaines parties du corps peuvent devenir dangereuses. On peut modéliser le corps humain en le décomposant en divers partie reliées entre elles par des ressorts et des amortisseurs. Chacun des systèmes possède une fréquence propre (2-80 Hz), les plus dangereuses se situent entre 5 et 10 Hz. On cherche à se protéger grâce à des suspensions et des amortisseurs.