Res T 4

PC
RESUME THERMODYNAMIQUE IV : diffusion
TRANSPORT DE MATIERE: DIFFUSION DES PARTICULES
I) DESCRIPTION DU TRANSPORT DE PARTICULES
1°) Densité particulaire
On la définit par:
n (M,t) = dN/dV
en m-3
2°) Vecteur densité de flux de particules le vecteur densité de flux de particules diffusées
r r
dN = JD.ndSdt
JD vérifie:
3°) Flux de particules diffusées Le flux à travers une surface dS sera:
δφ =
dN r r
= JD.ndS
dt
.
Rem : un flux est assimilable à un débit.
II) EQUATION DE CONSERVATION DU NOMBRE DE PARTICULES (unidimensionnelle)
Elle traduit localement la conservation des particules
∂JD ∂n
+
=0
∂x ∂t
(1)
Rem : en régime permanent, pour les valeurs demeurent inchangés dans une zone de
l'espace, il faut que ce qui entre compense ce qui sort. Le flux est donc le même partout.
III) MODELISATION
(unidimensionnelle)
JD = −D
∂n
∂x
DE
LA
DIFFUSION
DE
PARTICULES:
LOI
DE
Elle traduit bien que la diffusion se fait vers les faibles valeurs de n.
D est le coefficient de diffusion (en m2.s-1).
IV) EQUATION DE LA DIFFUSION (unidimensionnelle)
∂ 2 n ∂n
D 2 =
∂ x ∂t
Si D est indépendant de x,
V) PRESENTATION DU PROBLEME GENERAL TRIDIMENSIONNEL
Flux sortant de particules δNs =
dt
r r
∫∫ jD .ndS .
S
Conservation des particules
r r
dN δNs
−
=
= ∫∫ jD .ndS avec N = ∫∫∫V n(M, t )dV
dt
dt
S
r
∂n(M, t )
= div( jD (M, t ))
Relation locale en un point M : −
∂
t
r
Bilan global sur un volume V :
Loi de Fick
jD
Dgradn(M, t )
= −
Equation de diffusion
PC JM
∂n(M, t )
= D∆n(M, t )
∂t
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FICK
PC
RESUME THERMODYNAMIQUE IV : diffusion
TRANSPORT D'ENERGIE CALORIFIQUE: DIFFUSION THERMIQUE
I) DESCRIPTION DU TRANSFERT THERMIQUE
1°) Vecteur densité de flux thermique
Le transport d’énergie calorifique s’exprime avec le vecteur densité de flux thermique JQ
r r
(W.m-2) défini par : δQ = JQ.ndSdt
2°) Flux thermique
Le flux thermique est le débit d’énergie : δφ =
δQ r r
= JQ.ndS .
dt
r
Rem: Le flux thermique à travers une paroi adiabatique est nul car le vecteur J Q est nul en tout
point de la paroi.
II) EQUATION DE CONSERVATION DE L'ENERGIE ( unidimensionnelle)
Elle traduit localement la conservation de l'énergie est :
III) LOI DE FOURIER (unidimensionnelle)
JQ = −K
∂T
∂x
∂JQ ∂µcT
+
=0
∂x
∂t
(1)
K est la conductibilité thermique (en W.K-1.m-1)
(2) Elle décrit le transport par diffusion (conduction).
IV) EQUATION DE LA CONDUCTION ( unidimensionnelle )
Si K est indépendant de x, si µ et c sont des constantes il suffit de combiner (1) et (2) pour
obtenir l'équation de la conduction thermique:
K ∂ 2 T ∂T
=
cµ ∂x 2
∂t
(3)
Conductance thermique
Soit un milieu limité par des frontières aux températures T1 et T2 et traversé en régime
permanent par un flux thermique Φ. On définit sa résistance thermique RTh par:
(T2 -T1) = RTh Φ et sa conductance thermique GTh par: GTh = 1/ RTh
V) PRESENTATION DU PROBLEME GENERAL TRIDIMENSIONNEL
Flux sortant d’énergie calorifique δQ =
dt
r r
∫∫ jQ .ndS .
S
Conservation de l’énergie
Bilan global sur un volume (V) :
−
r r
dU δQ
=
= ∫∫ jQ .ndS
dt
dt S
avec
U=
∫∫∫V u(M, t )dV
est l’énergie interne volumique.
r
∂u(M, t )
Loi locale de conservation −
= div( jQ (M, t ))
∂
t
r
jQ = −K grad T(M, t )
Loi de Fourrier
Equation de la chaleur ( de la diffusion thermique) µc
PC JM
∂T(M, t )
= K∆T(M, t )
∂t
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