Facultรฉ des Sciences et de la Technologie- Dรฉpartement S.M โ Univ.KHEMIS-MILIANA โ 2015/2016
Master : Physique du Globe
Matiรจre : Electromagnรฉtisme
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modรจle simple.
Dans ce cas on suppose que la boucle
conductrice est exposรฉe ร ce champ ยซ
primaire ยป variable, uniforme et dirigรฉ le
long de son axe, avec une certaine
permรฉabilitรฉ magnรฉtique ๎ค de ce milieu.
Ceci nous ramรจne ร traiter le champ ยซ H ยป
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Avec ๎ฑ๎ต๎ด๎จ๎๎ก๎ รฉtant la frรฉquence du
champ [Hz].
La loi de Faraday implique que la force รฉlectromotrice crรฉรฉe dans le conducteur par cette induction
magnรฉtique est donnรฉe par :
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Ainsi on obtient une f.e.m ๎๎
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courant, ร son tour va gรฉnรฉrer un champ magnรฉtique ยซ secondaire ยป. il serait donc intรฉressant de
connaรฎtre la relation entre les deux champs magnรฉtiques ยซ primaire ยป et ยซ secondaire ยป. Pour y
arriver il faut dรฉjร calculer le courant รฉlectrique provoquรฉ dans cette boucle conductrice pour
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ฝcier au champ magnรฉtique secondaire induit.
Dans ce cas, ce modรจle peut รชtre
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un circuit รฉlectrique ๎๎๎ต๎
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rรฉsistance (conduction) et une
bobine (inductance).
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๎๎ la relation entre le f.e.m et le courant gรฉnรฉrรฉ:
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La solution qui vรฉrifie cette solution est de la forme :
Figure 3. Modรจle simple de la boucle conductrice.
Figure 4. Schรฉma รฉlectrique รฉquivalent de la
boucle conductrice