Équation de Schrödinger pour une particule libre PC Lycée Dupuy de Lôme E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 1 / 10 1 Équation de Schrödinger Postulat Interprétation énergétique de l’équation 2 Étude d’un quanton libre Forme de la solution Forme complète de la solution Onde de de Broglie Densité de courant de probabilité 3 Paquet d’onde Paquet d’onde associé au quanton Vitesse du paquet d’onde E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 2 / 10 Équation de Schrödinger Postulat Il s’agit de traduire ici la dynamique de la fonction d’onde Quelques principes permettent de construire l’équation Elle doit être linéaire (Principe de superposition) Elle doit être d’ordre 1 par rapport au temps (La connaissance de l’état initiale suffit à décrire l’évolution ultérieure) Elle doit se confondre avec la théorie classique dans le domaine de validité commun Équation de Schrödinger La fonction d’onde Ψ d’un quanton pour un système unidimensionnel vérifie l’équation ̷ i.h. ̷ 2 ∂2Ψ h ∂Ψ =− . + V (x).Ψ ∂t 2.m ∂x2 En mécanique quantique les fonctions d’onde seront toujours des expressions complexes que l’on notera par abus d’écriture Ψ(x, t) et non t) Ψ(x, E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 3 / 10 Équation de Schrödinger Interprétation énergétique de l’équation On associe à un quanton la fonction d’onde ̷ Ψ(x, t) = Ψ0 .ei.(p.x−E.t)/h A quel type d’énergie sont associés les opérateurs appliquée à Ψ ̷ ∂× i.h. ∂t ̷ 2 ∂2 h − . × 2.m ∂x2 V (x, t)× Potentiel quantique Le potentiel V (x) dans l’équation de Scrödinger correspond en fait à une énergie que l’on pourrait nommer énergie potentielle... E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 4 / 10 Équation de Schrödinger Interprétation énergétique de l’équation On associe à un quanton la fonction d’onde ̷ Ψ(x, t) = Ψ0 .ei.(p.x−E.t)/h A quel type d’énergie sont associés les opérateurs appliquée à Ψ ̷ ∂ × associé à l’énergie totale i.h. ∂t ̷ 2 ∂2 h − . × associé à l’énergie cinétique 2.m ∂x2 V (x, t)× associé à l’énergie potentielle Potentiel quantique Le potentiel V (x) dans l’équation de Scrödinger correspond en fait à une énergie que l’on pourrait nommer énergie potentielle... E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 4 / 10 Étude d’un quanton libre Forme de la solution Quanton libre Un quanton est libre s’il n’est soumis à aucun champ de force. Le potentiel V (x) sera alors constant. On le choisira nul. A un quanton libre sont associés des états stationnaires. la fonction d’onde s’écrit sous une forme à variables séparées du temps et de l’espace. Ψstat (x, t) = ϕ(x).g(t) Cette forme est solution de l’équation de Schrödinger, ce qui amène à la forme suivante, en notant E l’énergie totale du système : b E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Ψstat (x, t) = ϕ(x).e Mécanique quantique −i.E.t ̷ h 5 / 10 Étude d’un quanton libre Forme complète de la solution On reprend l’égalité issue de l’équation de Schrödinger : ′ ̷ 2 ′′ ̷2 2 ̷ g =− h ϕ =C ̷ ′ .ϕ = g. − h ∂ .ϕ soit i.h. i.h.g 2.m ∂x2 g 2.m ϕ ² ´¹¹ ¹ ¹ ¹ ¹¸ ¹ ¹ ¹ ¹ ¹ ¶ indt de x indt de t RRR ′ i.C RRR g + ̷ .g = 0 h On doit donc résoudre un système RRRR ̷2 h RRR ′′ .ϕ = 0 ϕ + RR R 2.m.C −i.C.t C E g(t) = g0 .e h̷ = g0 .e−i.ω.t avec ω = ̷ = 2.π.ν = 2.π. donc C = E h h √ 2.m.E i.k.x −i.k.x ϕ(x) = A1 .e + A2 .e en posant k = ̷ h Onde associée à un quanton libre A un quanton libre sont associés des états stationnaires pour une énergie E correspondant à une forme générale des solutions b Ψ(x, t) = [A1 .ei.k.x + A2 .e−i.k.x ] .e E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique −i.E.t ̷ h 6 / 10 Étude d’un quanton libre Onde de de Broglie Considérons le cas particulier A2 = 0, soit : E ϕ(x, t) = ϕ0 .ei(k.x− h̷ .t) √ 2.m.E k= ̷ h λ= 2.π h = = λdB k p Onde de de Broglie On associe à tout quanton libre une onde plane "pilote" de longueur d’onde dite de de Broglie λdB = h p Cette onde a une quantité de mouvement complètement définie. On a donc aucune information sur sa position. v ω E λ = . Elle ne peut donc pas La vitesse de l’onde est vϕ = = . k h 2.π 2 être associée à la vitesse de la particule. E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 7 / 10 Étude d’un quanton libre Densité de courant de probabilité Rappel pour une distribution de charges : Ð → → j = ρ.Ð v Par analogie, on peut considérer : La densité de probabilité ∣Ψ∣2 La vitesse de la particule v = ̷ h.k m Vecteur densité de courant de probabilité A un état stationnaire est associé un vecteur densité de courant de Ð → probabilité J tel que E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) ̷ Ð → h.k J = ∣Ψ(x, t)∣2 . .Ð e→ x m Mécanique quantique 8 / 10 Paquet d’onde Paquet d’onde associé au quanton Que retient-on des études précédentes : Interférences d’un faisceau d’électrons : Il n’est pas possible de prévoir avec certitude la trajectoire d’une particule. La position et la vitesse d’une particule ne peuvent être déterminées simultanément avec précision. OPPH pilote associée à une particule : l’hypothèse d’une OPPH implique une répartition dans tout l’espace de la particule. La connaissance exacte de p implique donc l’incertitude totale sur la position de la particule. Inégalité d’Heisenberg L’incertitude sur la position ∆x ainsi que l’incertitude sur la quantité de mouvement ∆p (ou sur le nombre d’onde ∆k sont reliés par l’inégalité : ∆x.∆p ⩾ ̷ 1 h ou ∆x.∆k ⩾ 2 2 A un quanton sera donc associé un paquet d’onde. E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 9 / 10 Paquet d’onde Vitesse du paquet d’onde Vitesse de groupe dω d’un paquet d’onde associé à un quanton La vitesse de groupe vg = dk s’identifie à la vitesse de ce quanton. b ∞ ϕ(x, t) = ∫−∞ A(p).ei (p.x−E(p).t) ̷ h .dp En effet, en dynamique non relativiste : 1 ̷ dω d (h.ω) dE 2. 2 .m.2.v.dv vg = = = = =v ̷ dk d (h.k) dp m.dv E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Mécanique quantique 10 / 10