PLAN MECANIQUE QUANTIQUE COURS 5 – SYSTEMES- A-DEUX- NIVEAUX • Rappels • L’inversion de la molécule d’ammoniac • L’oscillation des neutrinos : Prix Nobel 2015 • La molécule d’ammoniac en présence d’un champ électrique QUENTIN GLORIEUX 3P001 – UNIVERSITE PIERRE ET MARIE CURIE 2015-2016 Systèmes à deux niveaux SYSTEME-A-DEUX-ETATS-ET-SUPERPOSITION RAPPELS On a vu que l’on peut toujours X décomposer un état quantique sur une base hilbertienne | i= Cn | n i • La valeur moyenne d’un opérateur pour l’état | i est donné par : hai = h |Â| i n En dimension deux, on a de façon générale : | i = cos ✓ 2 |0i + ei sin ✓ 2 2 • Evolution temporelle : Soit | (t)i l’état d’un système à l’instant t. Tant que le système n’est soumis à aucune observation, son évolution au cours du temps est régie par l’équation de Schrödinger : |1i Pour décrire cet état, on utilise une représentation géométrique : la sphère de Bloch : • | 3 ni sont les états propres de l’Hamiltonien alors : Systèmes à deux niveaux 4 SPHERE-DE-BLOCH • MODELISATION-DU-DOUBLE-PUITS On s’intéresse aux niveaux d’énergie E<V0 Etat sur l’équateur : i 1 e | i = p |0i + p |1i 2 2 • Evolution : 1 | (t)i = p |0ie 2 | (t)i = e iE0 t/~ iE0 t/~ ✓ ei + p |1ie 2 iE1 t/~ "b 1 ei(E0 E1 )t/~+ p |0i + p |1i 2 2 ◆ Systèmes à deux niveaux b On cherche les solutions sous la forme ci-contre avec des solutions paires et des solutions impaires . 5 PHÉNOMÈNE-D’INVERSION Systèmes à deux niveaux 6 RESOLUTION-EN-NOTATION-DE-DIRAC On a trouvé les solutions symétriques et anti-symétriques (ce sont les états propres de l’énergie). On peut les combiner linéairement : | Ai | Si On ne s’intéresse qu’aux deux niveaux d’énergie les plus bas, ce sont des états propres de H, donc stationnaires | A i et | S i. Un état quelconque s’écrira dans cette base : Cette combinaison linéaire va donc évoluer dans le temps !!! ou sous forme matricielle : avec | |2 + |µ|2 = 1 Que vaut le Hamiltonien dans cette base ? avec ⌫ = (EA ES )/h = 2A / e K , la fréquence de Bohr du système. Cette valeur vaut ⌫ = 24 GHz pour l’ammoniac. Très sensible à b et V0 Systèmes à deux niveaux C’est la restriction du Hamiltonien au sous-espace qui nous intéresse ! 7 Systèmes à deux niveaux 8 EVOLUTION-TEMPORELLE OBSERVABLE-POSITION Comme d’habitude : L’observable X est donc l’observable « position » : Puis avec On obtient la valeur +1 si la particule est à droite et -1 à gauche. Ce n’est pas l’observable position au sens des fonctions d’onde ! Nous avions définis | D i et | G i, les états correspondant aux configurations classiques d’une particule à droite ou à gauche. On peut calculer la valeur moyenne de la position dans l’état Soit sous forme matricielle : On trouve : Ce sont les vecteurs propres de : Si l’état initial est | Di cela se simplifie en : On a donc bien une oscillation comme nous avions vu précédemment. Systèmes à deux niveaux 9 Systèmes à deux niveaux 10 COUPLAGE-ET-TRANSITION REMARQUE-SUR-LA-DIAGONALISATION On peut inverser le problème et se demander comment s’écrit le Hamiltonien, l’observable position et les états symétriques et antisymétriques dans la base | D i et | G i? En dimension 2, sauf dans les cas très simples, il est souvent utile de se ramener à une matrice de la forme : ✓ On a : cos(2✓) sin(2✓) sin(2✓) cos(2✓) ◆ En effet on peut écrire le Hamiltonien : Dans cette base X est diagonal : Et H s’écrit : Il faut se souvenir des valeurs propres et vecteurs propres dans ce cas : Les termes diagonaux sont les énergies des états en absence de couplage (barrière haute et large). Les termes anti-diagonaux sont des termes de couplage ! Ils caractérisent la transition entre les deux états à la fréquence A/~ Systèmes à deux niveaux le verifier ! 11 Systèmes à deux niveaux 12 PRIX-NOBEL-2015-:-OSCILLATIONS-DES-NEUTRINOS LES-NEUTRINOS-ATMOSPHERIQUES • • On vit dans un monde de neutrinos : 65 milliards de Neutrinos / seconde /cm2 sur Terre • Comment les détecter : Takaaki Kajita and Arthur B. McDonald • • • Pauli&:&“I&have&done&a&terrible&thing,&I&have&postulated&a&particle&that&cannot&be&detected”. 13 Grand reservoir d’eau très pure Collision avec un noyau ou un électron pour créer des muons ou des électrons (selon la saveur du neutrino en question) La particule chargée se propage dans l’eau : effet Cerenkov Systèmes à deux niveaux SUPER-KAMIOKANDE-A JAPON LES-NEUTRINOS-SOLAIRES Neutrinos atmospheriques : Le soleil produit des neutrinos électroniques 14 Expérience SNO pour mesurer : 1. les neutrinos electroniques 2. tous les neutrinos Manque-t-il des neutrinos ?? 2/3 sont perdus dans le trajet depuis le soleil (environ 8 minutes à c) Systèmes à deux niveaux 15 Systèmes à deux niveaux 16 OU-SONT-LES-NEUTRINOS-MANQUANTS-? LES-NEUTRINOS-ONT-UNE-MASSE-! • Ils sont là : mais ils ont changés de saveur ! L’oscillation des neutrinos implique qu’ils aient une masse. • Espace de Hilbert de dimension 3 : Les experiences SNO et SuperKamiokande ont permis de mettre des bornes sur ces masses. • • Base saveur : Base énergie (masse) : On a : qui dépend de la différence (pour simplifier les calculs on se restreint à une base 2x2) A l’instant d’émission les neutrinos solaires sont tous électroniques : Pour des particules relativistes on a : La vitesse des neutrinos est proche de c : p = mv | (t = 0)i = |⌫e i = cos✓|µ1 i + sin✓|µ2 i Après propagation : | (t)i = e iE1 t/~ cos ✓|µ1 i + e iE2 t/~ =q 1 Donc sin ✓|µ2 i On en déduit : 1 v2 c2 On peut alors calculer la probabilité de mesurer un neutrino électronique: Puis : Systèmes à deux niveaux 17 : : mesurable à l’aide des oscillations ! Systèmes à deux niveaux 18 DIPOLE-DANS-UN-CHAMP-ÉLECTRIQUE OPERATEUR-DIPOLE Restriction à deux niveaux : Passons maintenant au formalisme quantique pour un dipole dans un champ électrique (non quantifié) E . Si on note D̂ le dipole le long de l’axe x et Ŵ l’opérateur énergie électrostatique on a : Ŵ = D̂E En bonne approximation D̂ est diagonale dans la base | Dans la base Les valeurs propres sont d0 , le Hamiltonien s’écrit : d0 soit : La molécule d’ammonica est un dipole électrique : Quelle est l’action de de D̂ dans la base Lorsqu’on la place dans un champ électrique Systèmes à deux niveaux D i, | G i l’énergie va s’écrire : s’inverse en 19 Systèmes à deux niveaux ? donc : 20 HAMILTONIEN-TOTAL DIAGONALISATION-DU-HAMILTONIEN-TOTAL On cherche l’Hamiltonien totale de la molécule d’ammoniac en présence d’un champ électrique dans la base : Le Hamiltonien se diagonalise donc simplement dans la base | i, | +i avec les valeurs propres ±~⌦/2 On sépare les termes diagonaux (énergies propres) des termes antidiagonaux (couplage avec le champ électrique). On peut tracer le diagramme d’énergie : Le Hamiltonien total n’est plus diagonal en présence d’un champ électrique, il faut trouver les nouveaux états propres. On met le Hamiltonien sous une forme simple : Ĥtot Systèmes à deux niveaux 21 PREPARATION-DANS-UN-ETAT-QUANTIQUE On peut préparer les atomes d’ammoniac tous dans le même état | avec le dispositif suivant : Etat + : attiré vers les champs faibles Etat - : attiré vers les champs forts 22 CHAMP-OSCILLANT i, | +i Que se passe t’il lorsqu’on applique un champ électrique oscillant et non un champ statique ? Le Hamiltonien devient explicitement dépendant du temps ! Pour un système à deux niveaux on peut resoudre l’équation de Schrodinger On prend comme état initial avec a(0)=0 et b(0)=1 Systèmes à deux niveaux 23 Systèmes à deux niveaux 24 APPROXIMATION-DU-CHAMP-TOURNANT On trouve les solutions en faisant une approximation supplémentaire : Systèmes à deux niveaux 25