1) Objet - Econologie.info

1
Publication scientifique d’une découverte scientifique
« la force centrifuge
est une
source d’énergie »
Auteur : Ghendir Mohammed Zekaraïa
Statut : Inventeur indépendant,Ingénieur d’état en
Télécommunications (TIC)
Employeur : ALGERIE TELECOM
E-mail : [e-mail]
[e-mail]
10 mai 2006

2
Ι-Introduction
Depuis le collège, je suis fasciné par le fait qu'un objet puisse éclater lorsqu'il
atteint une certaine vitesse de rotation.
Cette rupture de la matière nous pouvons la nommer explosion froide car elle
est sans flammes et sans détonation.
Cette rupture de la matière a pour cause la force centrifuge. Cette force, don de
la nature, facile à obtenir, sans trop d’effort, n’est autre qu’une source d’énergie .
Comme les panneaux solaires pour le soleil, comme l'éolienne pour le vent,
comme tout transducteur transformant une grandeur physique d'un état à un autre,
un dispositif mécanique est nécessaire pour la capter.
Le Générateur d'Energie Cinétique ou GEC est un dispositif mécanique
déformable utilisant la force centrifuge et l’explosion froide pour générer de
l’énergie cinétique.
La force centrifuge est indissociable de la masse du solide en rotation, se solide
usinée en aile d'avion verra sa portance (sous l'effet de la résistance de l'air)
s'ajouter a la force centrifuge. La portance (ou force de sustentation utilisée
horizontalement) devient aussi une source d'énergie.
Cette publication vous fera connaître la découverte de la force centrifuge
comme source d’énergie cinétique ainsi que la conception du « GEC »
(Générateur d’énergie cinétique) comme transducteur de la force centrifuge en
énergie cinétique de rotation.

3
II-Matériel et méthodes
1-L’observation
Soit un système déformable, constitué d’un axe de rotation, de deux masselottes pouvant
glisser sur une coulisse chacune et disposées symétriquement de part et d’autre de l’axe de
rotation.
La figure-1 représente ce système, conçu de telle manière à rapprocher le plus possible de l’axe
de rotation les masselottes.
Les masselottes sont solidement liées pour ne pas quitter, sous l’effet de la force centrifuge,
leur position. Ainsi, le mécanisme possède un moment d’inertie Jpetit.
Nous appliquons à ce mécanisme une vitesse angulaire ω, l’énergie cinétique du système est :
Ec initiale = ½.Jpetit.ω2
Supposons que le moment résultant des forces extérieures appliquées au système soit nul ;
alors le moment cinétique σ = Jpetit.ω du système ne varie pas au cours de la rotation. Libérons
les masselottes, la force centrifuge provoquera une déformation du système en rotation faisant
varier de Jpetit à Jgrand son moment d’inertie par rapport à l’axe, la vitesse angulaire varie
simultanément de ω à ω’ de façon que l’on ait :
Jgrand ω’ = Jpetit ω
ω’ = ω
C’est la conservation du moment cinétique. ω’ plus petit que ω
Jpetit
Jgrand
Coulisse
Axe de rotation
Masselotte
Figure-1

4
La Figure-2 représente le mécanisme avec Jgrand.
Pour garder la même vitesse angulaire ω, il faut faire varier le moment cinétique en faisant
agir un couple de forces (ou moment d’impulsion) sur l’axe de rotation. L’énergie cinétique du
système serait :
Ec finale = ½.Jgrand.ω2
Le couple de forces (ou moment d’impulsion) a donné au système une quantité d’énergie
égale à :
Ec finale - Ec initiale = ½.Jgrand.ω2 - ½.Jpetit.ω2 = ½.( Jgrand - Jpetit ). ω2
avec Jgrand = 2.(Jmasselotte + m.Rf2) + Jmécanisme
Jpetit = 2.(Jmasselotte + m. Ri2) + Jmécanisme
Jmasselotte : c’est le moment d’inertie de la masselotte
Jmécanisme: c’est le moment d’inertie de la partie du mécanisme qui ne participe pas la déformation
mais en rotation pendant la déformation.
m : c’est la masse de la masselotte
Ri : c’est le rayon initial entre l’axe de rotation et le centre de gravité de la
masselotte. Le moment d’inertie du système est Jpetit.
Rf : c’est le rayon final entre l’axe de rotation et le centre de gravité de la
masselotte. Le moment d’inertie du système est Jgrand.
Remplaçons Jpetit et Jgrand par leur valeur :
Figure-2
Coulisse
Axe de rotation
Masselotte

5
Ec finale -Ec initiale = ½.[[2.(Jmasselotte+m.Rf2)+Jmécanisme]-[2.(Jmasselotte+m. Ri2)+Jmécanisme].ω2]
Ec finale -Ec initiale = ½.[[2.(Jmasselotte+m.Rf2)+Jmécanisme-2.(Jmasselotte+m. Ri2)-Jmécanisme].ω2]
Ec finale -Ec initiale = ½.[2.(Jmasselotte + m.Rf2) - 2.(Jmasselotte + m. Ri2)]. ω2
= [(Jmasselotte + m.Rf2) - (Jmasselotte + m. Ri2)]. ω2
= (Jmasselotte + m.Rf2 - Jmasselotte - m. Ri2). ω2
= (m.Rf2 - m. Ri2). ω2 = m.(Rf2 - Ri2). ω2
= m.(Rf + Ri).(Rf - Ri). ω2 = 2.[ m. ½.(Rf + Ri).ω2].(Rf - Ri)
Ec finale -Ec initiale = ½.Jgrand.ω2 - ½.Jpetit.ω2 = 2.[ m. ½.(Rf + Ri).ω2].(Rf - Ri)
L’observation à retenir c’est l’égalité entre le travail moteur effectué par la
force centrifuge et la quantité d’énergie cinétique nécessaire au système pour
admettre une déformation tout en gardant sa vitesse angulaire initiale ω.
L’existence de la force centrifuge provient de la mise en rotation du système à
une vitesse angulaire ω que l’on peut obtenir facilement avec une petite quantité de
travail très inférieure à la quantité d’énergie cinétique obtenue en fin de cycle.
Cette importante différence incite à capter la force centrifuge et à l’injecter pour
l’utiliser comme moment d’impulsion sur l’axe de rotation du mécanisme en
rotation lui donnant naissance.
La force centrifuge agit géométriquement, en déformant le système, comme
force intérieure ; elle agit aussi simultanément, en entretenant la vitesse angulaire
ω, comme force extérieure.
Pour capter ce travail gratuit et sans origine matérielle, il suffit d’attacher la
masselotte à un câble qui permettra, par le truchement d’un mécanisme de renvoi,
d’appliquer un couple de force sur l’axe de rotation du système déformable en
question. Dans ce cas la tension du câble est égale à la force centripète.
Force centrifuge
moyenne
Nombre de
masselottes
Distance parcourue
par la masselotte
Quantité d’énergie cinétique
nécessaire au système pour
admettre une déformation tout
en gardant sa vitesse angulaire
initiale ω.