l`electrodynamique des sources mobilles

1
L’ELECTRODYNAMIQUE DES SOURCES MOBILLES
EUGENIU POTOLEA
Résumé. L’électrodynamique des sources mobiles (e.s.m.) vient de compléter
l’électrodynamique des sources fixes (Maxwell) mais elle provoque l’élimination de
l’électrodynamique du milieu mobile (Hertz). E.s.m. crée les conditions pour l’étude de la
radiation neutrino et apporte des arguments redoutables pour combattre les théories relativistes et
quantiques.
1. Introduction
L’électrodynamique des sources mobiles [1], [2] est la troisième itérations de
l’électrodynamique pragmatique qui complète l’électrodynamique des sources fixes (la
deuxième itérations de l électrodynamique pragmatique). Les lois générales de la
deuxième itérations sont les lois générales de l’électrodynamique pragmatique parce
qu’elles sont énoncées d’après le parcours des trois marche essentielles du processus de
la connaître: l’accumulation des observations (la marche sensorielle), l’émission de
l’hypothèse scientifique (la marche rationnelle) et la vérification dans al pratique (le
critère de la vérité). Les lois générales des troisièmes itérations sont des lois complétées
par l’extrapolation analytique et elles nécessitent seulement une vérification analytique à
l’aide des principes de conservation de la deuxième itération de l’électrodynamique
pragmatique.
Le modèle physique idéalise de l’électrodynamique des sources mobiles contient
deux sources idéales dans vide: les sources fixes q, i et le sources mobiles qv, iu. Les
sources idéals sont des charges électriques ponctuelles q, qv et des courants électriques
filiformes i, iu. Les sources mobiles, charges et courants, se déplacent avec les vitesses
v
et
u
relativement aux axes de référence Ox, Oy, Oz qui sont solidaires avec les sources
fixes sur la planète Terra. Dans une approximation plus bonne, les deux systèmes des
sources q, i et qv, iu se déplacent relativement au trièdre de référence Copernic, solidaire
avec Soleil et avec un plan orbital. La vitesse de déplacement du trièdre Ox, Oy, Oz dans
le système de référence Copernic est d’environs 10000 fois plus petite que la vitesse de
propagation en vide de la lumière. Dans ces conditions, l’étude du champ
électromagnétique dans les axes Ox, Oy, Oz est admissible pour la majorité des
applications terrestres.
L’électrodynamique des sources mobiles est une complètement pragmatique au
électrodynamique de Maxwell. Il y a trois compléments traditionnelles a
l’électrodynamique de Maxwell: la théorie des électrons de Lorentz, l’électrodynamique
des milieux mobiles de Hertz et l’électrodynamique relativiste Minkowski. Sur la marche
de l’ouvrage, nous dévoilons les erreurs des théories de Hertz, Einstein, Minkowski mais
dans final nous commentons succinctement la physique quantique.
Nous faisons distinction entre deux théories physiques: traditionnelle et
pragmatique. La théorie traditionnelle de la physique ou la physique traditionnelle opère
avec des lois, principes, postulâtes et axiomes mais ne défient pas ces notions. La théorie
pragmatique de la physique, élaborée par nous, défient toutes les notions spécifiques avec

2
lesquelles opèrent et elle énonce le système des lois générales de la physique qui este
unique conformément au principe du déterminisme. Nous illustrons les nôtres
affirmations par des exemples de la mécanique traditionnelle et de la théorie pragmatique
des grandeurs physiques.
Nous citons deux exemples de l’ouvrage Mécanique théorétique, des auteurs
Victor Vâlcovici, Ştefan Bălan, Radu Voinea, Editura Tehnică, Bucureşti 1968. “La
Mécanique classique se base sur un nombre des lois au des principes fondamentales,
appelées parfois les postulâtes ou les axiomes de la Mécanique classique.” et „La masse
des corps mesure leurs inertie”. Conformément a la définition, la masse est un nombre
puisque elle détermine quantitativement (mesure) une autre grandeur physique. La
physique traditionnelle ne défie pas l’inertie comme grandeur physique.
Nous citons de notre article „Les lois générales de la physique”, Web:
http://www.epotolea.rdslink.ro. “La force est identifiée comme grandeur physique
universelles dans la théorie pragmatique de la physique mais elle est définit comme
grandeur physique de la mécanique dans la théorie traditionnelle. Le produit force ×
distance est appelé travail mécanique dans la théorie traditionnelle, même si la force est
électromagnétique ou thermodynamique. L’acception de la force comme grandeur
physique universelle, conjointement avec espace et temps, est le premier seuil
psychologique qui doit être dépassé pour implémenter des conceptions pragmatiques.
L’ouvrage, que nous la présentons maintenant, appartient à la physique
pragmatique mais nous ne lui attachons pas toujours l’attribut pragmatique.
L’appartenance de la physique pragmatique implique, dans le premier rang, la
systématisation des connaissances et, dans le deuxième rang, le découvert des novelles
vérités scientifiques. Nous commençons avec l’expose succincte des lois générales, nous
continuons avec l’extrapolation des lois générales et la vérification de l’extrapolation et
nous finissons avec l’étude de la radiation neutrino.
2. Les lois générales de l’électrodynamique
Les lois générales de l’électrodynamique sont: les lois externes (1), (2), les lois
internes (3), (4), les loi d’évolution (5), (6) et la loi de la charge électrique (7).
EqFq
(1)
Bi
l
Fi
(2)
ED 0
(3)
B H
0
(4)
E ds d
dt B d A
S
(5)
AdD
dt
d
isdH
s
(6)
Dd A q
(7)
Les significations des notations sont:
i
est un vecteur conventionnel
ili 0
, où
0
l
est le verseur de l’élément du conducteur filiforme, Γ est une courbe fermée, Σ est une
surface ferme, S Γ est une surface ouverte, appuyée sur la courbe Γ. On dit que les
relations (3), (4) sont les formes locales des lois mais les relations (5), (6), (7) sont les

3
formes intégrales des lois.
Les relations (1) - (7) sont les formes de base des lois générales parce qu'elles sont
exprimées seulement à l’aide des grandeurs primitives. On peut définir des formes
locales, exprimées à l’aide des grandeurs physiques dérivées. On définit la densité de
volume de la charge électrique
 dvq
et le vecteur
J
de la densité de courant
électrique
adJi
et on écrit les formes locales des lois (1), (2) et (5), (6), (7):
Ef q
(8)
BJf i
(9)
t
B
E
(10)
t
D
JH 
(11)
 D
(12)
On définit le flux électrique
S
par la surface S Γ et le flux magnétique
S
par
la surface S Γ:
S
SadD
(13)
S
SadB
(14)
On démontre la théorème du flux électrique par la surface ferme Σ et nous
énonçons, comme hypothèse, la théorème du flux magnétique par la surface ferme Σ:
=
q
(15)
= 0 (16)
La théorème (15) résulte de la loi (7) dans laquelle on introduit la définition (13)
et on considère q =
q
. Nous démontrerons la théorème (16) une foi avec la
démonstration des théorèmes des potentielles électrodynamiques (Chapitre 4). Jusque
alors, nous exprimons la théorème (16) dans deux formes:
0 adB
(17)
0 B
(18)
La forme intégrale (17) résulte des relations (14, (16) mais la forme locale (18)
résulte de la forme intégrale (17).
3. L’extrapolation des lois générales
Soie deux système de sources des charges électriques et des courants électriques:
le système de sources fixes q, i et le système des sources mobiles qv, iu. Les sources
mobiles se déplacent avec les vitesses
v
,
u
relativement aux axes de référence Ox, Oy,
Oz, solidaires avec les sources fixes. Nous étudions le champ électromagnétique en vide
dans l’hypothèse des sources idéelles: le sources q, qv sont ponctuelles mais les sources i,
iu sont filiforme. Les premières quatre lois générales (les lois externes et les lois internes)
de l’électrodynamique des sources fixes restent inchangées mais les derniers trois lois
générales (les lois d’évolution et la loi de la charge électrique) doit être extrapolées a les
nouvelles conditions:

4
adB
dt
d
sdE
uSu 
(19)
vu
SCC
iiiadD
dt
d
sdH  
(20)
 v qqadD
(21)
La loi d’induction électromagnétique doit être écrite pour chaque des circuits Γ et
Γu, associées avec les courants électriques i et iu. Pour les circuits fixes on utilise
l’équation (19), dans laquelle la courbe Γu et la surface SΓu sont mobiles. La loi du circuit
magnétique s’écrit pour beaucoup des courbes fixes C, associées avec des surfaces SC
qui sont piquées de courants électriques de conduction i, iu et de convection
adJi v
v
où
vJ v
v
. La loi de la charge électrique s’écrit pour une surface Σ qui contient toutes
les charges électriques, fixes et mobiles.
Les formes locales des équations (19), (20), (21) sont:
Bu
t
B
E
(22)
vJJ
dt
Dd
Hv
u
(23)
v
D
(24)
Le formes locales (22), (23), (24) ont applicabilité générale, pour les sources fixe
ou mobiles. L’équation (18), démontrée pour la source mobile iu se particularise pour a
source fixe i en posant u = 0. Les équations (23), (24) se forment en fonction de la
géométrie des sources mais
J
u
J
se lit „ou
J
ou
u
J
” pour respecter le principe
d’impeccabilité des corps.
Observation. Hertz considère que l’électrodynamique de Maxwell est
“l’électrodynamique du milieu immobile” qui doit être complétée avec „l’électrodynamique du
milieu mobiles”. Hertz élabore l’électrodynamique du milieu mobile qui se déplace avec la vitesse
v
en vide ou en éther. Hertz transforme les deux équations d’évolution (5), (6) dans l’hypothèse
que l’intégrales de ligne et de surface se déplacent avec la vitesse
v
. Les formes locales des
équations d’évolution, extrapolées pour la théorie de Hertz sont:
BvBv
t
B
E
(22)’
DvBvJ
t
D
H
(23)’
L’équation (22)’ devienne (22) parce que
0 B
. L’équation (23)’ ne se justifie pas
théoriquement mais l’essai de la justifier expérimentalement échue. Le dernier terme de
l’équation (23)’, appelée la densité du courant Roentgen, saurai exister en vide ce qui est en
contradiction avec la théorie et l’expérience. Nous démontrons qu’une vérification analytique est
suffisante pour repousser la théorie de Hertz.

5
4. La vérification des lois extrapolées
Nous vérifions les lois extrapolées a l’aide des principes des conservation de la
deuxième itération d’électrodynamique: 1) la conservation du flux magnétique, 2) la
conservation du flux électrique ou de la charge électrique, 3) conservation de l’impulsion
électromagnétique, 4) la conservation d’énergie électromagnétique. Nous avons constaté
[2] que le premier principe s’applique de même manière dans électrodynamique de
sources fixes et dans l’électrodynamique des sources mobiles. Nous vérifions seulement
les trois derniers principes mais nous attachons la démonstration du théorème des
potentielles électrodynamique.
10. La conservation de la charge électrique. Nous multiplions l’équation (23)
avec à la gauche et après nous éliminons
D
à l’aide de la relation (24). Parce
que
0 H
, on obtient de (23) et (24):
0
vJJ
tv
u
v
(25)
ou
0
 u
JJ
t
et
0
 v
tv
v
(26)
La première relation (26) généralise le théorème de la charge électrique ou la
théorème du flux électrique qui sont corrélées par la loi générale (7) ou (12). Le théorème
de la charge électrique peut être appeler la théorème de la continuité du courant électrique
de conduction et de déplacement (
0/  Jt
).
La dernière relation (26) se réduit a
v
= 0 parce que ∂
v
/ ∂t = 0. Par
conséquent, les lignes de champ du vecteur vitesse
v
sont fermées aussi comme les
lignes de champ du vecteur
vJ v
v
du courant de convection iv de la forme intégrale
(20).
On annule les courants électriques de conduction dans la première relation (26) et
on obtient
t /
= 0 ou dq / dt = 0. On dit que la charge électrique
q
et le flux
électrique =
q
sont des grandeurs conservatives dans l’état d’équilibre statique du
système physique.
20. La conservation de l’impulsion électromagnétique. On définit le vecteur
auxiliaire
'E
et on transcrit l’équation (23):
BuEE '
t
B
E  '
(27)
On définit le vecteur
g
et on démontre quelle est l'impulsion électromagnétique
sur l’unité de volume:
BDg :
et
t
D
B
t
B
D
t
g
(28)
ou
BvJJHBED
t
gv
u
'
(29)
La relation (29) résulte de (28) après l’élimination des dérivées
dtB/
et
dtD/
a
l’aide des lois (22), (23). Nous remarquons que le terme
BJ 
de la relation (29) est la