EQUATIONS LOCALES DE DYNAMIQUE DES FLUIDES
Sauf mention contraire, les écoulements sont supposés incompressibles, parfaits, et ont lieu à la surface de la Terre supposée
référentiel galiléen. Le fluide a une masse volumique notée
..
1 Surface libre d'un écoulement permanent:
Soit un écoulement permanent (on dit aussi stationnaire) de fluide parfait incompressible caractérisé par
, en contact
avec l'air atmosphérique. Dans le domaine r<a, on a
, uniforme, et dans le domaine r>a
.
Déterminer le champ des vitesses puis l'allure de l'isobare P=Po, pression atmosphérique. Que représente-t-elle?
2 Effet Magnus :
Soit un fluide en écoulement permanent uniforme à vitesse
. On y place un cylindre infini de rayon R, d’axe Oz vertical,
tournant à vitesse constante autour de son axe de symétrie de révolution.
Soit M un point de l’écoulement résultant. On peut démontrer que le champ de vitesse résultant est de la forme
V v u v u
r r
. .
avec
v V R
r
r o
. .cos( )1 2
2
et
22
o2
RR
v V . 1 .sin( ) r
r
pour
.
Loin du cylindre, à la cote z, la pression dans le fluide vaut
.
2.1 En utilisant après justification la relation de Bernouilli, établir l’expression de la pression à la surface du cylindre.
2.2 Déterminer la résultante des forces de pression
sur une tranche dz de cylindre. Mettre le résultat sous une forme vectorielle
liant
à
. Cette force s’appelle la force de Magnus : elle est responsable des effets de « lift » des trajectoires de balles et
ballons, a été utilisée comme mode de propulsion de certains navires.
2.3 Calculer la circulation du champ de vitesse sur un contour circulaire de rayon R, à z constant. Montrer que la force de Magnus
est proportionnelle à cette circulation. On vient d’illustrer sur un cas simple une loi plus générale : par exemple, pour que la
portance d’une aile soit non nulle, il faut que la circulation du champ de vitesse autour de l’aile soit non nulle. C’est la forme
particulière de sa section qui en est en partie responsable…
3 Ecoulement permanent dans un canal:
On étudie l'écoulement permanent et potentiel d’eau dans un canal rectiligne de direction Ox, à fond horizontal, de section
rectangulaire. L'écoulement est incompressible, la masse volumique est notée . En x=0, profondeur du canal, largeur, vitesse
uniforme de l'eau sont notés Ho, Lo, vo. En x>0, ces valeurs seront notées H, L, v. Il est surmonté par l'air atmosphérique à Po.
La largeur du canal est susceptible de varier lentement dans le domaine x>0: les lignes de courant restent alors sensiblement
parallèles à Ox, et la vitesse sera encore supposée uniforme sur une section droite de canal.
3.1 Montrer que la grandeur
est uniforme dans l'écoulement.
3.2 Exprimer le débit volumique D en fonction de g, Eo, L, H. Montrer qu'il admet un maximum à L constant pour H=Hc, valeur à
déterminer . Calculer la vitesse correspondante au maximum.
3.3 Montrer que deux valeurs de hauteur donnent le même débit volumique. La valeur correspondant à la faible hauteur (donc la
grande vitesse correspond au régime appelé torrentiel, et l'autre au régime fluvial.
3.4 Le canal s'élargit légèrement: comment évolue la vitesse selon que l'on se trouve dans l'un ou l'autre régime ?
4 Régime transitoire de vidange:
A t=0, la vanne V est ouverte, mettant le fluide au contact de l'air atmosphérique à pression Po.
La canalisation a une longueur L, et de sections telles que S>>s. On note H la hauteur de fluide.
On supposera la vitesse uniforme sur une section droite de canalisation.
4.1 Déterminer v(x,t) dans la canalisation. On donne:
dx
a x a Argth x
aC
2 2 1
.
.
4.2 Déterminer p(x,t).
4.1 A quelle condition la vidange peut-elle être étudiée dans l’approximation des régimes quasi-stationnaires ?
5 Détente d’un gaz comprimé :
Une bouteille de volume V contient un gaz parfait de masse molaire M, coefficient
constant, à une pression initiale P1,
température T1 égale à la température extérieure. La pression extérieure est Po, vérifiant Po<P1.