Leçon 29

Leçon 29
Interférences de deux ondes cohérentes en optique. Exemples.
Applications (PC)
-----------------------Bibliographie : dans l’alinéa du programme : « non localisées » a disparu, donc il faut traiter les interférences localisées. Ondes cohérentes exclut la source large & la source non monochromatique.
 TecDoc Ondes : chapitre 9 (très confus, à éviter).
 Hachette Optique Ondulatoire : chapitres 2, 3, 4 ! Moyen, sauf pour les manips & les discussions.
 Bréal (Expériences d’Optique à l’agrégation de Physique)
 Dunod Optique : chapitres 7 & 8. Bien.
 Ellipses : La physique en Prépa : chapitres 17, 18 . Pour le plan.
I. LE PHENOMENE D'INTERFERENCES :
1. Vibration lumineuse : détecteurs optiques sensibles au champ électrique, solution des équations

 
de Maxwell, donc E  Eo . exp j t  k .r . Type onde plane, éviter (à mon avis !) la notation réelle avec


des cosinus (comme TecDoc) & travailler avec des grandeurs complexes, sortir 2e jt commun
(comme pour les vecteurs de Fresnel avec les valeurs efficaces), il reste la vibration lumineuse complexe

E
L
: a  A. e  j , avec   k .r  2
, L chemin optique, o longueur d’onde dans le vide, A  o . Ino
2
tensité lumineuse (ou éclairement) : peut être définie (à une constante multiplicative près, problème
d'unités) par : I = a.a* = A². Attention ! Les derniers livres gardent la dépendance en temps, & du coup
introduisent un facteur 1/2 dans l'intensité (moyenne temporelle). Je défendrais l'analogie avec les vecteurs de Fresnel.
2. Composition de deux vibrations de même fréquence :

* parallèles : suivant k : a  A.e  j1 , b  B.e  j2 , c  a  b, I  c.c*  I1  I 2  2 I1I 2 cos   I1  I 2
avec  = 2 - 1 (déphasage).



*
 
* orthogonales : suivant i & j : I  A.e  j1.i  B.e  j2 . j . A.e  j1.i  B.e  j2 . j  I1  I 2 car la
 
base (i , j ) est orthonormée. Conclusion :
* si deux vibrations interfèrent, on n'a pas addition des intensités (mais addition des amplitudes) ;
* si deux vibrations n'interfèrent pas, il y a addition des intensités ;



3. Franges d'interférences : définies par  = L2 - L1 = cste (ddm).
* brillantes : définies par : vibrations en phase, donc  = 2m., cos   1 ,  = m., p 

(ordre

d'interférence) entier. Alors I = Imax (interf. constructive).
* sombres : définies par : vibrations en opposition de phase, donc  = (2m+1)., cos   1 ,


  2m  1 , p  (ordre d'interférence) demi - entier. Alors I = Imini (interf. destructive). On défi2

Imax  Imin
nit le contraste par :  
& le facteur de visibilité par : V = ||. S'en tenir à ces définitions, le
Imax  Imin
BO n'en a pas introduit de nouvelles même si TecDoc le fait.
4. Notion de cohérence : figure d'interférences visible si stable, donc   2 

stable, soit :

* temporelle :  stable, source monochromatique. Longueur de cohérence temporelle : LT  c , où  est
la durée d’émission du train d’ondes (10-7 s pour un LASER, 10-11 s pour une lampe spectrale). Il faut
réaliser   LT .
* spatiale :  stable, source ponctuelle. Longueur de cohérence spatiale : largeur de la source correspondant au premier brouillage.
* types de sources : cohérence totale : LASER. Lampe spectrale diaphragmée avec filtre : bonne cohérence temporelle, mauvaise cohérence spatiale. Source blanche : totalement incohérente. Dans une manip, adapter les valeurs de la ddm à la cohérence de la source (notion de longueur de cohérence) : plusieurs cm ou dm avec un LASER, quelques mm avec le doublet jaune du sodium, autour du micron avec
une source blanche.
II. INTERFERENCES NON LOCALISEES :
1. Principe de l'interféromètre. Exemples : la source ponctuelle est dédoublée en deux images
synchrones (pas de ddm) par l'interféromètre, par division du front d'ondes. Attention ! le miroir de
Lloyd est un système hybride ! Le programme exclut les dispositifs avec lentilles (Billet, Meslin) &
prismes (Fresnel). Il reste les miroirs de Fresnel & les fentes d’Young. Malgré la diffraction, préférer ce
dernier système (figure & calculs plus simples). Préciser que ce type d'interféromètres a une très faible
cohérence spatiale, d'où l'intérêt du Michelson.
2. Etude : choisir un système (fentes d’Young) éclairé par une source ponctuelle & monochroma2ax

tique (cohérence totale). Calculer  
, puis   2  , puis I = 2Io.[1+cos ]. Tracer la courbe, en
D

déduire que le phénomène est une modification locale de la distribution locale d'énergie qui conserve la
valeur moyenne. Montrer que si la source est cohérente, alors  = 1. Manip : LASER & diapos avec plusieurs valeurs de a. Caractériser les franges d'interférence (pas d'amortissement de l'intensité, interfrange
constante).
III. INTERFERENCES LOCALISEES :
1. Principe: le rayon incident R est dédoublé en deux rayons R1 & R2 par une lame semi - réfléchissante. La figure d'interférences est localisée sur la surface , ensemble des points M intersection des
couples de rayons R1 & R2. L'affirmer, la démonstration est hors programme. On travaille avec une
source étendue, & on va gagner en cohérence spatiale.
3. Franges d'égale inclinaison : d’une lame à faces parallèles, d’épaisseur e, d’indice n, étudiée par
réflexion (le contraste étant mauvais pour les franges par transmission). Calculer la différence de marche
(les livres, Faroux par exemple, le font dans le cas du Michelson, donc avec n = 1). On doit obtenir :

  2ne cos r  car les deux rayons subissent des réflexions de nature différente. On a un axe de révo2
lution, les franges sont des anneaux concentriques. Au centre, l’ordre d’inrefrérence vaut :
2ne 1
po 
 . Le supposer demi – entier pour avoir un anneau noir. Pour le k-ème anneau noir, on a :

2
r 2  1 2ne 1
2ne 

pk  po  k 
1 k   
  k  rk 
k . On en déduit les rayons Rk  R1 k .


 
2  2

2
ne
4. Franges d'égale épaisseur : pour une lame d’épaisseur variable, étudiée en incidence normale.
Alors   2e , où e représente la variation d’épaisseur de la lame entre les points d’impact des deux

rayons. Les franges, localisées sur la lame, constituent des lignes de niveau (interfrange pour e  ).
2
IV. APPLICATIONS DES PHENOMENES D'INTERFERENCES :
Elles sont nombreuses : contrôles de planéité, couche anti - reflet, métrologie interférentielle (mesure de faibles épaisseurs, de petits angles, mesures de longueurs d'onde, mesure de la vitesse d'un fluide
(anémométrie LASER), holographie,..).