UNIVERSITE DE RENNES 1 Licence STS, L1 2010-2011 PHYSIQUE - OPTIQUE Examen terminal du 14/12/10 – PCSTM Corrigé Exercice 1. Fibre optique (3 questions de cours indépendantes) – 5 points Soit une fibre de verre cylindrique constituée d’un cœur de rayon 5 µm et d’indice de réfraction n1=1,52 et d’une gaine d’indice de réfraction n2=1,47. On injecte une lumière infrarouge de longueur d’onde 1,55 µm et de puissance 1 mW dans le cœur de la fibre. λ a) Longueur d’onde de la lumière dans le cœur de la fibre : λ1 = 0 , où λ0 est la longueur n1 d’onde dans le vide. A.N. λ1 = 1,55 = 1,02µm . 1,52 b) Intensité lumineuse dans la fibre : I = P , où P est la puissance et S est l’aire d’une S 10−3 section droite de la fibre, soit S = π R . A.N. I = = 1,3 ×107 W/cm 2 (ou −6 2 π (5 ×10 ) 2 I = 1,3 kW/cm ). c) Angle limite au-delà duquel le rayon est totalement réfléchi : la loi de Snell-Descartes à l’angle limite, c’est-à-dire lorsque le rayon réfracté est en incidence rasante, s’écrit n n1 sin il = n2 dans la situation décrite par la figure. On calcule il = arcsin 2 = 75,3° . n1 2 Exercice 2. Microscope - 6 points On considère le microscope représenté schématiquement sur la figure 2. Les caractéristiques de l’instrument sont : longueur de tube D = F1′F2 = 160 mm et grandissement de l’objectif γ = – 40. On suppose que l’observateur est emmétrope et n’accommode pas. a) Tracés des rayons lumineux : voir figure. L’observateur n’accommode pas donc l’image intermédiaire est dans le plan focal objet de l’oculaire. On a A′ ≡ F2 , et donc F1′A′ = F1′F2 = D . b) Expression littérale de la position de l’objet : plusieurs possibilités. On utilise les formules de Newton pour une lentille mince, ou bien la relation de conjugaison de position avec origine au centre. Corrigé de l’examen L1-PCSTM 14/12/2010 f1′ - Le plus simple, relation de grandissement de Newton : F1A = - Ou bien, relation de position de Newton : F1A × F1′A′ = − f1′2 . En combinant avec l’égalité trouvée en (a), on trouve F1A = − - γ . f1′2 . D 1 1 1 − = . Après O1A′ O1A f1′ compte du fait que Ou encore, relation de position avec origine au centre : manipulation de cette équation, en tenant f1′2 ′ ′ ′ ′ O1A = O1F1 + F1F2 = f1 + D , on trouve O1A = − − f1′ . D c) Distance focale image de l’objectif. En utilisant par exemple les deux équations de D 160 Newton établies au (b), on trouve f1′ = − . A.N. f1′ = − = 4 mm . −40 γ Exercice 3. Télescope de Grégory – 11 points On considère le télescope représenté schématiquement sur la figure 3. Les caractéristiques de l’instrument sont : rayon de courbure du miroir primaire (M1) S1C1 = 2 m, rayon de courbure du miroir secondaire (M2) S2 C 2 = 1 m, et distance S1S2 = 1,625 m (= un objet A à l’infini sur l’axe. a) Foyers des miroirs : F1 ≡ F1′ , S1F1 = 13 8 m). On considère S1C1 SC , F2 ≡ F2′ , S2 F2 = 2 2 . Voir figure. 2 2 b) L’objet est à l’infini, donc l’image intermédiaire est dans le plan focal image du miroir primaire, A1 ≡ F1′ . S1A1 = −1m . Corrigé de l’examen L1-PCSTM 14/12/2010 c) Position de l’image A2. On applique au miroir M2 la relation de conjugaison avec 1 1 2 origine au sommet, avec A1 pour objet : . Or + = S2 A 2 S2 A1 S2 C 2 S2 A1 = S2S1 + S1A1 . Donc 1 2 1 8 2 = − 13 = 2 − = . En inversant, on trouve bien 5 5 S2 A 2 1 8 − 1 S2 A2 = 2,5 m. d) A1 et A2 sur la figure et marche des rayons jusqu’en A2. Voir figure. e) Grandissement transversal de M2 : γ = − 5 S2 A 2 = − 52 = +4 . S2 A1 8 f) Pour un objet à l’infini de diamètre apparent θ, la taille de l’image intermédiaire A1B1 est donnée par A1B1 = θ × S1F1 . On obtient donc une image finale de dimension A 2 B2 = γ × A1B1 = γθ × S1F1 . g) Pour qu’un astronome puisse effectuer une observation à l’œil, il faut ajouter un oculaire. On placera derrière les deux miroirs une lentille dont le foyer objet est confondu avec A2.