PC et PC*
Correction DS 6 : sujet banque PT 2014
I. Pince amp`erem´etrique
1. Principe
1.a. Le plan (M,
er,
ez) est un plan P+pour les courants, le champ magn´etique en M est perpen-
diculaire `a ce plan donc il est selon
eθ.
1.b. Les lignes de champ sont des cercles centr´es sur Oz (axe du fil) orienees par la main droite
: le pouce indique le sens du courant dans le fil et les lignes de champ sont orient´ees par le mouvement de
rotation du poignet.
1.c. Il y a invariance par rotation autour de Oz et par translation selon Oz donc le champ
magn´etique ne d´epend ni de θ, ni de zsoit
B=B(r)
eθ. On applique le th´eor`eme d’Amp`ere sur un
contour ferm´e confondu avec une ligne de champ de rayon ret orient´e par Oz:
C=I
B .d
OM =IB(r)r=B(r)2πr.
On a C=µ0Ienlaces avec ici Ienlaces =i1soit
B=µ0i1
2πr
eθ.
1.d. On calcule le flux de ce champ magn´etique `a travers une spire du tore:
φ=ZZ
B .dS
n=ZZ µ0i1
2πr
eθ.drdz
eθ=µ0i1
2πZr0+a/2
r0a/2
dr
rZa
0
dz =µ0i1a
2πln( r0+a/2
r0a/2).
1.e. Au centre d’une spire, le champ magn´etique cr´e par le fil s’´ecrit :
B=µ0i1
2πr0
eθ. On calcule le
flux de ce champ uniforme sur une spire soit φ21 =µ0i1
2πr0
eθ.a2
eθ=µ0i1a2
2πr0
.
1.f. On calcule l’erreur relative sur le flux en ´ecrivant: |φφ21
φ|=|1
a
r0
ln(r0+a/2
r0a/2)|= 3,3.103soit
une erreur de 0,3 %. On pourra donc remplacer φpar φ21.
1.g. La bobine est constitu´ee de Nspires donc le flux total `a travers la bobine est N φ, on ap-
plique la loi de Faraday pour en d´eduire la fem induite soit la tension aux bornes de la bobine : e=U2=
d
dt(Nµ0i1a2
2πr0
) = Nµ0a2
2πr0
di1
dt .
2. Mesures
2.a. On a di1
dt =Imωsin(ωt) d’o`u l’expression de la tension U2:U2=N µ0a2Imf
r0
sin(ωt).
2.b. On lit sur la courbe qu’une p´eriode correspond `a 4 carreaux soit T= 20 ms donc f= 50 Hz.
2.c. On lit sur la courbe l’amplitude de U2:U2m= 2.500 mV = 1 V. Cette grandeur correspond
`a µ0Na2Imf
r0
, on en eduit Impar Im=U2mr0
µ0a2Nf =0,05.1
4π107.0,012.1000.50.
3. Influence de la position du fil.
3.a. On d´efinit φ21 =M21i1soit d’apr`es la question 1-e : M21 =µ0a2
2πr0
.
3.b. Le plan passant par Met Oz (axe de sym´etrie du tore) est P+donc le champ magetique en
Mest perpendiculaire `a ce plan soit il est selon
eθ. Les lignes de champ magn´etique sont donc des cercles
centr´es sur Oz.
3.c. On applique le th´eor`eme d’Amp`ere sur un contour ferm´e constitu´e d’une ligne de champ de
rayon ret orient´e par
ez.
Il y a invariance par rotation donc Bne epend pas de θsoit
B=B(r, z)
eθ.
On a C=I
B .rdθ
eθ= 2πrB(r, z).
1
Les courants enlac´es sont nuls pour tout contour `a l’ext´erieur du tore. Donc le champ magn´etique est nul
en tout point `a l’ext´erieur du tore.
Et pour un contour `a l’inerieur du tore, on a Ienlaces =Ni2soit C= 2πrB(r, z) = µ0Ni2ou encore
B2=µ0Ni2
2πr
eθ: c’est le champ cr´e par N fils parcourus par u courant i2et confondus avec Oz.
3.d. Le champ magn´etique est non nul uniquement dans la spire carr´e de ot´e acontenue dans le
plan contenant le circuit 1. On oriente le circuit 1 par le vecteur
eθ.
Soit φ21 =B2(r0).a2=µ0Ni2a2
2πr0
(le flux est ici ´egal au produit champ magn´etique fois surface puisque le
champ magn´etique est uniforme).
On a φ21 =M21i2soit M21 =µ0Na2
2πr0
=M12 (c’est un esultat de cours, on s’y attendait).
3.e. Le flux du champ magn´etique cr´e par le tore `a travers le circuit 1 est ´egal au flux du champ
magn´etique cr´e par le tore `a travers l’une de ses spires et ce flux est toujours le meme tant que le circuit 1
entoure le tore.
Pour un courant i2(t) = i1(t) = Imcos(ωt), la tension entre A1et A2est la meme que celle aux bornes du
tore pr´ec´edemment puisque : e=M12
di2
dt =M21
di1
dt .
3.f. Un amp`erem`etre pr´esente une esistance interne qui modifie la valeur de l’intensit´e que l’on
veut mesurer. Ici la mesure se fait par induction et ne modifie pas le courant qui circule dans le circuit. On
peut mesurer des courants tr`es grands.
II. Sonde de Hall
1. Loi d’Ohm
1.a. L’agitation thermique des ´electrons et leurs collisions incessantes sur les ions du r´eseau et entre
eux sont un frein `a l’´etablissement d’un mouvement d’ensemble des ´electrons. On moelise cela par une
force de frottement proportionnelle `a la vitesse.
Le param`etre τest un temps. Plus ce temps est ´elev´e, plus la force qui moelise les interactions des ´electrons
entre eux et avec les cations du eseau est petite.
1.b. On applique la RFD `a un ´electron : md
V
dt =e
E0+m
gm
τ
Vsoit en egligeant le poids,
Verifie l’´equation diff´erentielle:
d
V
dt +
V
τ=e
m
E0.
1.c. La solution de cette ´equation diff´erentielle s’´ecrit
V=
A et/τ τe
m
E0. On obtient la constante
d’inegration
Aen utilisant les conditions initiales
V(t= 0) =
Aτe
m
E0=
V0.
On en d´eduit
V= (τe
m
E0+
V0)et/τ τe
m
E0.
1.d. Le r´egime transitoire dure un temps de l’ordre de 5τ. En r´egime permanent, le mouvement des
´electrons est rectiligne uniforme de vitesse
V=τe
m
E0(en egime permanent la force ´electrique compense
la force de friction).
1.e. Le vecteur densit´e de courant est
j=ne
V.
1.f. En r´egime permanent, on a
j=e2
m
E0proportionnel `a
E0. On d´efinit γpar
j=γ
E0soit
ici γ=e2
m.
γest la conductivit´e du m´etal, d’autant plus grande que τest grand ce qui correspond `a une force de
frottement petite : les ´electrons ont effectivement dans ce cas plus de facilit´e `a se d´eplacer dans le m´etal, ils
sont moins frein´es, ce qui assure une meilleure conductivit´e.
1.g. On a µ=nm o`u m=M
Na
est la masse d’un atome et Vest le volume moyen d’un atome soit
2
µ=nM
Na
d’o`u n=µNa
M=9000.6.1023
0,060 = 9.1028 m3.
1.h. On rappelle que γ=e2
msoit τ=
ne2=Mγ
Nae2n=0,060.6.107
6.1023.(1,6.1019)2.9.1028 = 2,6.109s.
La dur´ee du r´egime transitoire est effectivement tr`es courte, pour des courants alternatifs de fr´equence
inf´erieure `a 1
τ= 0,4GHz, on ne tient pas compte du egime transitoire.
2. Effet Hall
Analyse qualitative : Ici, les ´electrons sont en mouvement rectiligne selon Ox sous l’action du champ
E0(la
vitesse des ´electrons est de sens oppos´e `a
j). Ils sont d´evi´es par le champ magn´etique, la force magn´etique
les am`ene sur la surface en x= 0 : cette surface est charg´ee egativement et par d´efaut il apparait sur la
surface en x=lune charge positive. Il apparaˆıt donc un champ ´electrique perpendiculaire `a
Bet `a
E0soit
ici selon Oy.
2.a. En r´egime permanent, les ´electrons ont un mouvement rectiligne uniforme selon Ox. La somme
des forces exerc´ees sur l’´electron est nulle soit:
e
E0m
τ
Ve
VΛ
Be
EH=
0 .
2.b. Les forces e
E0et m
τ
Vsont selon Ox et se compensent : c’est l’´etude pr´ec´edente. On a
j=γ
E0=ne
V.
Les forces e
VΛ
Bet e
EHsont selon Oy et se compensent ´egalement soit :
EH=
VΛ
B=
j
neΛ
B=RH
jΛ
B.
2.c. L’intensit´e du courant dans la plaquette est le flux de
j`a travers la section l.h soit j=I
l.h.
On a donc
EH=RH
I
l.h
exΛB
ez=RH.I.B
l.h
ey.
2.d. Le champ ´electrique totale dans l’´echantillon s’´ecrit
E=
EH+
E0=RH.I.B
l.h
ey+E0
ex.
Le champ
EHest `a l’origine d’une ddp selon Oy et le champ
E0est `a l’origine d’une ddp selon Ox.
On a VPVN=ZP
N
dV =ZP
N
E .d
OM soit VPVN=ZxP
xN
E0dx ZyP
yN
RH.I.B
l.h dy =E0(xP
xN)RH.I.B
h.
2.e. La tension de VPVNest proportionnelle `a Bpour xP=xN. On a alors VPVN=
RH.I.B
h>0 car RH<0.
2.f. Pour le cuivre : RH=1
1,6.1019.9.1028 = 6,9.1011 C1.m3
Pour un semi-conducteur : RH=1
1,6.1019.1019 = 0,6C1.m3
On utilise un semi-conducteur pour avoir une tension de Hall plus ´elev´ee et donc une mesure de Bplus
pr´ecise.
2.g. On a B=h
RH.I UH=kUHsoit k=h
RH.I = 0,16 T /V . Soit pour une tension UH= 6 V, on
en d´eduit l’intensit´e du champ magn´etique B= 0,96 T.
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