Accélérateur d`électrons et générateur d`ondes millimétriques et
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Patentamt a i s c h e Patent s Office J E u» r o p European © Numéro de publication: Office européen des brevets DEMANDE © DE BREVET Numéro de dépôt: 81401482.5 „ Date de dépôt: 24.09.81 @ 0 0 4 9 1 9 8 A 1 EUROPEEN (g) Int. Cl.3: H 01 J 25/02, H 01 S 1 / 0 0 , H 01 S 3 / 0 9 © Priorite: 26.09.80 FR 8020714 @ Demandeur:THOMSON-CSF, 173, Boulevard Haussmann, F-75360 Paris Cedex 08 (FR) © Date de publication de la demande: 07.04.82 Bulletin 82/14 © Inventeur: Mourier, Georges, THOMSON-CSF SCP1 173, bid Haussmann, F-75360 Paris Cedex 08 (FR) © Mandataire : Benlchou, Robert et al, "THOMSON-CSF" SCP1 173 bid Haussmann, F-75360 Paris Cedex 08 (FR) @ Etats contractants designes : DE GB IT Accélérateur d'électrons et générateur d'ondes millimétriques et infra-millimétriques comportant un tel accélérateur. Une enceinte à vide (5) contient un canon à électrons qui produit un faisceau d'électrons (1) qui se propage selon l'axe Oz avec une vitesse selon l'axe Oz (VZ) sensiblement inférieure à celle de la lumière et avec une vitesse transversale non nulle. Ce faisceau traverse un guide à iris (10), alimenté par un générateur haute fréquence longitudial, selon l'axe Oz. Une bobine (12) entoure l'enceinte (5) au niveau du guide à iris et produit un champ magnétique croissant selon l'axe Oz. La présente invention concerne un a c c é l é r a t e u r d'électrons qui peut être utilisé dans un g é n é r a t e u r d'ondes millimétriques et i n f r a millimétriques. Elle concerne é g a l e m e n t les générateurs c o m p o r t a n t de tels a c c é l é r a t e u r s . Des à électrons lasers L.R. d'ondes générateurs Elias et al, libres paru sont en tels infra-millimétriques notamment connus, dans 1976, la revue les que l'article par "Physical de review letters", volume 36, pages 717 et s u i v a n t e s . Dans ces lasers à électrons libres, un faisceau d'électrons qui se déplace selon une direction Oz avec une vitesse celle c de la lumière est périodiquement V voisine de accéléré dans la d i r e c t i o n t r a n s v e r s a l e à Oz. Ces a c c é l é r a t i o n s t r a n s v e r s a l e s périodiques sont g é n é r a l e m e n t obtenues en établissant soit un champ magnétique en hélice, de pas P et d'axe Oz, opposés soit deux champs et répartis transversaux dans périodiquement à l'axe Oz, de sens l'espace avec une même période P. Le problème qui se pose avec ces lasers est que deux e x i g e n c e s contradictoires commandent la valeur de la période P des accé- lérations t r a n s v e r s a l e s : - d'une part, la f r é q u e n c e a Oz par les électrons, transversale à Oz, est du rayonnement émis selon l'axe périodiquement inversement accélérés dans une d i r e c t i o n proportionnelle à la période P puisqu'elle s ' é c r i t : On a donc intérêt faible que possible ; pour augmenter la fréquence à choisir P aussi - d'autre la puissance part, rayonnée proportionnelle au carré des accélérations des a c c é l é r a t i o n s tiques de grande période P doit il faut importantes, intensité. être les électrons par de champs Pour créer c e s c h a m p s magné- qui créent la magnétiques, afin qu'il soit m a t é r i e l l e m e n t importante sible de loger les conducteurs Pour a v o i r transversales. disposer est pos- magnétiques. ces champs On a donc intérêt pour augmenter la puissance rayonnée à choisir P aussi élevée que possible. Ces lasers ne permettent quences de quelques dizaines alterné teslas de quelques d'obtenir de gigaherz d'amplitude simultanément magnétique et un champ qu'à condition fré- des d'augmenter c o n s i d é r a b l e m e n t leur longueur, ce qui est un inconvénient. De plus, leur r e n d e m e n t est peu élevé et la puissance rayonnée reste f a i b l e . La présente invention concerne un a c c é l é r a t e u r un g é n é r a t e u r d'ondes millimétriques d'électrons et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s et com- portant cet a c c é l é r a t e u r qui sont de conception différente de ce qui est connu dans l'art a n t é r i e u r . Le générateur simultanément tout une en conservant selon la présente fréquence invention et une puissance des dimensions semblables permet d'obtenir rayonnée élevées, à celles des tubes électroniques standards. Ainsi avec un tube de 1 à 2m selon Oz, on peut a t t e i n d r e des fréquences de 3 0 0 G H z environ avec un faisceau de 2 à 3 MeV. Le r e n d e m e n t de ce g é n é r a t e u r est élevé, de l'ordre de 5 0 % , et avec un courant de 10mA environ dans le circuit de p o l a r i s a t i o n c a t h o d e - a n o d e , on obtient une puissance rayonnée de 7,5KW. De plus, un autre avantage de ce g é n é r a t e u r est qu'il n ' e x i g e pas de tension continue t r o p é l e v é e (200KV environ entre l'anode e t la cathode) et que la valeur de cette tension continue peut varier dans une grande p l a g e . La présente invention concerne un a c c é l é r a t e u r d'électrons qui c o m p o r t e , dans une enceinte à vide, un canon à électrons qui p r o d u i t un faisceau d'électrons se propageant vitesse selon l'axe Oz sensiblement suivant un axe Oz avec une inférieure à celle de la l u m i è r e et avec une vitesse transversale non nulle. Cette à vide enceinte c o m p o r t e é g a l e m e n t une ligne à retard, alimentée par un g é n é r a t e u r l'établissement haute fréquence, qui permet haute fréquence longitudinal selon d'un champ é l e c t r i q u e Oz. l'axe Enfin, bobine une entoure l'enceinte au niveau de la ligne à retard et produit un c h a m p magnétique croissant lentement selon l'axe Oz. La présente invention concerne é g a l e m e n t un g é n é r a t e u r d'ondes millimétriques et infra-millimétriques un a c c é - qui comporte lérateur d'électrons selon l ' i n v e n t i o n . Dans ce générateur, cavité le faisceau d'électrons dans une pénètre résonnante accordée à la fréquence FM c o r r e s p o n d a n t à u n e pulsation ωM légèrement supérieure à e mo, (W Wo) . B . La bobine qui entoure l'enceinte à vide au niveau de la c a v i t é résonnante crée un champ magnétique uniforme selon l'axe Oz. L'accélérateur d'électrons selon la présente invention peut être utilisé comme on va le voir dans la description suivante dans les g é n é r a t e u r s d'ondes millimétriques et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s . Il peut aussi utilisé être dans d'autres dispositifs que l'invention, il a les ces générateurs. En ce qui concerne le g é n é r a t e u r selon mêmes applications que les g é n é r a t e u r s de l'art antérieur pour ondes millimétriques et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s , à savoir l'émission radar, la mesure dans les installations de plasma, la séparation i s o t o p i q u e . . . D'autres caractéristiques objets, résultats et de l'invention r e s s o r t i r o n t de la description suivante, donnée à titre d'exemple non limitatif et illustrée par les figures annexées qui r e p r é s e n t : - La figure trajectoire 1, la répartition électronique des champs magnétiques et une dans les lasers à électrons libres selon l ' a r t antérieur ; - Les figures 2 et 3, la t r a j e c t o i r e suivie par un électron en deux points du générateur selon l ' i n v e n t i o n ; - Les figures 4 et 5, une vue longitudinale suivant l'axe Oz e t une vue transversale selon le plan F de la figure 4 d'un mode de réalisation du g é n é r a t e u r selon l ' i n v e n t i o n . Sur les différentes mêmes éléments, les mêmes figures, mais, des pour raisons repères de désignent les cotes clarté, les et proportions des divers éléments ne sont pas r e s p e c t é e s . La figure et une 1, r e p r é s e n t e la répartition des champs m a g n é t i q u e s trajectoire à électrons les lasers dans électronique libres selon l'art a n t é r i e u r dont il a été p r é c é d e m m e n t q u e s t i o n . On rappelle que dans ces lasers un faisceau d'électrons 1 qui s e déplace selon une direction Oz avec une vitesse V voisine de c e l l e de la lumière est p é r i o d i q u e m e n t accéléré dans la direction t r a n s versale à O z . Pour cela, champs B l e t sur une certaine on peut établir, longueur L, d e u x à l'axe Oz et de sens opposés. B29 transversaux Ces B2 sont répartis périodiquement sur la longueur L a v e c une même période P . champs B l e t A cause des champs B l e t B2 le faisceau d'électrons 1 monte et descend comme cela est représenté sur la figure et subit donc d e s accélérations transversales. Les électrons rayonnent une p u i s s a n c e qui est proportionnelle au carré des a c c é l é r a t i o n s t r a n s v e r s a l e s . La figure 4, r e p r é s e n t e une vue longitudinale, suivant l'axe O z d'un mode de réalisation du g é n é r a t e u r selon l'invention. Ce g é n é r a t e u r 2 comporte deux p a r t i e s : - une première partie 3 dans laquelle s'effectue l ' a c c é l é r a t i o n du faisceau d'électrons 1 ; - une deuxième partie 4 dans laquelle s'effectue le prélè- à vide 5, un vement des ondes millimétriques et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s . On va d'abord décrire l ' a c c é l é r a t e u r d'électrons 3. Cet canon accélérateur à électrons qui dans comporte, produit un vitesse non nulle dans une direction vitesse selon l'axe Oz, V, une enceinte faisceau d'électrons transversale sensiblement avec une à Oz et avec u n e inférieure à celle de la lumière, Vz = o,l . c par e x e m p l e . La figure 2, r e p r é s e n t e la t r a j e c t o i r e hélicoïdale suivie par un électron à la sortie du canon à é l e c t r o n s . Ce canon à électrons comporte g é n é r a l e m e n t une cathode 7 e n forme d'anneau qui produit un faisceau cylindrique c r e u x . De tels canons à électrons sont connus n o t a m m e n t par la t h è s e soutenue le 12.07.79 à l'Institut Polytechnique de Grenoble par J . L . et intitulée ALIROT pour tube "Injecteur d'onde h a u t e générateur f r é q u e n c e du type gyrotron à injection c e n t r a l e " . L'accélérateur sans utiliser selon faisceau un l'invention peut cylindrique creux fonctionner également mais utilisant en un faisceau mince d é c e n t r é . Sur la 4, on n'a figure représenté schématiquement que la cathode 7 de ce canon, et l'anode en deux parties, 6 et 8.. La l'anode haute tension est choisie appliquée continue, de façon à imprimer entre au faisceau la cathode et d'électrons la à vide au vitesse longitudinale V . Une niveau bobine de à électrons. du canon 9 entoure focalisation A ce l'enceinte à vide l'enceinte niveau, est c o n s t i t u é e d'un matériau isolant, verre ou céramique, car elle r e ç o i t la haute tension c o n t i n u e . Cette bobine 9 crée magnétique un champ de sens inverse à celui qui est créé dans le reste de l ' a c c é l é r a t e u r . Cela est n é c e s s a i r e pour que le faisceau d'électrons ait dans le reste de l ' a c c é l é r a t e u r une t r a j e c t o i r e en spirale centrée sur l'axe. Après ligne le canon à électrons, à retard 10 disposée à vide 5 comporte une l'enceinte selon l'axe Oz et alimentée par un g é n é r a t e u r haute fréquence 11. C e t t e ligne à retard doit p e r m e t t r e l ' é t a b l i s s e m e n t d'un c h a m p électrique à retard haute fréquence longitudinal, constituée .est g é n é r a l e m e n t selon l'axe Oz. Cette par un guide à iris, ligne comme cela est r e p r é s e n t é sur la figure 4. D'autres types de ligne à r e t a r d pourraient être utilisés tels qu'une ligne à retard en hélice par exemple. La fréquence de celle délivrée délivrée délivrée par ce g é n é r a t e u r par le générateur par le g é n é r a t e u r 11 est i n d é p e n d a n t e selon l'invention ; la f r é q u e n c e 11 est g é n é r a l e m e n t beaucoup plus b a s s e que celle délivrée par le g é n é r a t e u r selon l'invention, et c o m p r i s e entre 1 GHz et 10 G H z . Dès qu'il pénètre dans le guide à iris 10, le faisceau d ' é l e c t r o n s 1 est soumis à un champ magnétique qui croît selon l'axe Oz et qui est produit par une bobine 12. Dès qu'il pénètre dans le guide à iris 10, chaque électron d é c r i t une t r a j e c t o i r e en spirale qui se rapproche de plus en plus de l ' a x e Oz. Sur la figure 3, on a r e p r é s e n t é en trait fin les lignes de f o r c e du champ magnétique croissant selon l'axe ; ces lignes de force se rapprochent de plus en plus de l'axe O z . Sur la trajectoire figure spirale en 3, on d'un a aussi électron représenté qui trait fort la sur un tube de en s'enroule champ magnétique et se rapproche de l'axe Oz. Le champ magnétique croissant permet d'augmenter la v i t e s s e de rotation des électrons autour de l'axe Oz. L'énergie l o n g i t u d i n a l e fournie par transversale, le et générateur les H.F. électrons 11 est reçoivent transformée donc des en énergie accélérations transversales importantes. Les électrons peuvent ainsi a t t e i n d r e par exemple, une é n e r g i e égale à 4 Wo, où Wo = 511 KeV est l'énergie des électrons au repos. La croissance du champ magnétique créé par la bobine 12 selon l'axe Oz se fait l e n t e m e n t . A titre d'exemple, chaque é l e c t r o n décrit environ une dizaine d'orbites dans le guide à iris 10. Lorsqu'un électron se trouve placé dans un champ m a g n é t i q u e d'intensité B, sa vitesse de rotation dans le plan perpendiculaire au champ é l e c t r i q u e s ' é c r i t : où m , la masse de l'électron au repos, Wo et W, l'énergie de l'électron r e s p e c t i v e m e n t au repos et e x c i t é . e est la charge électrique de l'électron, Placé dans un champ magnétique croissant l e n t e m e n t avec O z et dans un champ électrique d'amplitude E, selon Oz, qui est p r o d u i t par H.F. le g é n é r a t e u r 11, chaque électron décrit une spirale. Le m o u v e m e n t des électrons de 0 vers z présente une a c c é l é r a t i o n qui s'écrit : où C est une constante du mouvement qui s ' é c r i t : avec r le rayon de l'orbite décrite par les é l e c t r o n s . L'énergie trique transmise aux E, selon d'amplitude électrons élec- du champ provient par le g é n é r a t e u r Oz, qui est produit H.F. 11. d'énergie du faisceau d'électrons de l'entrée à la La variation sortie de l ' a c c é l é r a t e u r est donnée par l'équation : On constate du faisceau d'énergie l'équation d'après de l'entrée précédente à la sortie la v a r i a t i o n que de l ' a c c é l é r a t e u r ne dépend pas de la variation de la vitesse Vz des électrons selon l ' a x e Oz. La vitesse Vz donc peut relation suivante doit être électrique être constante alors vérifiée entre sur l'axe la valeur Oz. La du c h a m p selon Oz, E, et les variations du champ magnétique selon Oz : Pour obtenir une vitesse Vz constante, il faut sur agir le champ magnétique croissant créé par la bobine 12. Dans ce qui suit, on donne un exemple numérique corres- pondant au cas où on veut obtenir une énergie finale de 4 Wo. A partir de l'égalité W = 4 Wo, on obtient par la r e l a t i o n : la vitesse totale des électrons : V = 0 , 9 6 8 2 . c . du canon à é l e c t r o n s On choisit, en fixant les c a r a c t é r i s t i q u e s et en particulier de la tension continue entre l'anode et la c a t h o d e , de prendre une vitesse longitudinale constante égale à : Vz = 0,1 . c et une vitesse transversale égale à : 0,9631.c. On d é t e r m i n e ensuite les grandeurs s u i v a n t e s : - champ magnétique initial : 1436T - champ magnétique final : 3T - fréquence cyclotronique : ( e / 2 π m o ) . B = 84 G H z - fréquence synchrotronique : ( e / 2 π m ) . B = 2 1 G H z - rayon d'orbite initial : 1 0 - 2 m - rayon d'orbite final : 0,219 . 1 0 - 2 m - c o n s t a n t e du mouvement C : 1,149.10-24 (unités S.I.) = 1,314.Wo, où W1 représente l'électron à l'entrée de la ligne à r e t a r d initiale : - énergie W l'énergie de - a c c é l é r a t i o n totale en énergie : 1372 keV - haute tension continue : 160 kV - longueur de l ' a c c é l é r a t e u r :> 13 . 10-2m. Après avoir décrit la première partie 3 du g é n é r a t e u r 2 selon l'invention dans laquelle s ' e f f e c t u e l ' a c c é l é r a t i o n du faisceau d ' é l e c trons 1, on deuxième va partie maintenir 4 de ce décrire un générateur mode dans réalisation de laquelle de s'effectue la le p r é l è v e m e n t des ondes millimétriques et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s . Dans cette deuxième partie, l'enceinte à vide 5 du g é n é r a t e u r 2 présente un diamètre inférieur à celui qu'elle présente au niveau de l ' a c c é l é r a t e u r 3. Ainsi, on peut glisser entre cette enceinte et la bobine 12 deux miroirs inclinés rayonnement 13, cohérent métalliques émis par par les exemple, électrons qui et reçoivent le le r é f l é c h i s s e n t selon une direction parallèle à Oz pour qu'il soit utilisé e n s u i t e . Sur la figure 5 qui est une vue t r a n s v e r s a l e selon le plan F de la 4 figure du selon générateur l'invention, on voit la section r e c t a n g u l a i r e des miroirs 13. Au niveau de la deuxième partie 4 du générateur, la bobine 12 crée un champ magnétique uniforme selon l'axe O z . émis par les électrons accélérés s o i t Afin que le r a y o n n e m e n t rendu c o h é r e n t , d'électrons le faisceau traversé avoir après passe, l ' a c c é l é r a t e u r , entre deux r é f l e c t e u r s parallèles 14. Ces deux r é f l e c t e u r s sont séparés par une distance égale à N. où N est un nombre entier e t λ M ^M 2, la longueur d'onde du r a y o n n e m e n t c o h é r e n t que l'on va obtenir et qui sera précisée par la suite. des r é f l e c t e u r s Chacun 14 comporte 15 s e m i - r é f l é - une zone chissante qui laisse passer une fraction du rayonnement et r é f l é c h i t le reste et une zone réflecteur fait face 16 réfléchissante. à la La zone r é f l é c h i s s a n t e semi-réfléchissante zone de l'autre d'un ré- flecteur, et v i c e - v e r s a . De ce fait, on recueille le rayonnement à travers l'enceinte à vide 5 qui est en à verre cet endroit-là dans deux directions opposées sur chaque zone qui laisse passer le rayonnement des deux déflecteurs. Les miroirs Oz direction car 13 p e r m e t t e n t de r a b a t t r e le rayonnement dans la il n'est perpendiculairement pas possible de le à cause aux r é f l e c t e u r s laisser se propager de la présence de la bobine 12. En fait, s'effectue la deuxième le p r é l è v e m e n t partie des 4 du g é n é r a t e u r ordres millimétriques dans et laquelle infra-mil- l i m é t r i q u e s constitue une cavité résonnante accordée à la f r é q u e n c e Fm c o r r e s p o n d a n t à l I M . Cette exemple cavité de deux peut être réflecteurs ouverte, parallèles c'est à dire comme c'est constituée par le cas sur le mode de réalisation r e p r é s e n t é sur la figure 4. Cette cavité peut aussi être fermée et constituée, par e x e m - ple, d'une portion de guide d'onde. On sait par les travaux de 3. SCHWINGER, et n o t a m m e n t p a r l'article à son publié nom dans "Physical du review", 15.06.49, volume 75, numéro 12, pages 1912 à 1925, qu'un électron d'énergie W qui est placé dans un champ magnétique d'intensité B tourne avec la vitesse a n g u l a i r e : mais qu'il rayonne au mieux autour des harmoniques de ω s : : e m . B( . W o En stimulé = K. ω s , avec un maximum p o u r : c ' e s t - à - d i r e autour d'une p u l s a t i o n ω M K@W W, rieure ωm se W ) 2 . 0 il est effet, produit connu toujours du résonateur fréquence légèrement supé- que le rayonnement à une fréquence et supérieure synchrotronique très de voisine à la fréquence la de l ' a h a r m o - nique s y n c h r o t r o n i q u e . Dans longueur le cas de l'exemple d'onde λM et numérique la fréquence FM cité précédemment, ont sensiblement la pour valeur : λ M = 222 µm et FM = 1344 G H z . L ' a c c é l é r a t e u r selon l'invention étant linéaire permet de f a i r e varier, le long du parcours linéaire d ' a c c é l é r a t i o n , des p a r a m è t r e s , t e l s que par s'adapter exemple l'épaisseur des vannes, en fonction de z pour à la masse, à la vitesse des particules qui varient s u i v a n t l'axe z. Le long d'un parcours sairement périodiques. circulaire, les conditions sont néces- 1. A c c é l é r a t e u r dans à vide enceinte une caractérisé d'électrons, (5), un canon en ce qu'il c o m p o r t e , à électrons (6,7,8,9), qui d'électrons (1) se propageant suivant un axe O z produit un faisceau avec une vitesse (Vz) selon l'axe Oz sensiblement inférieure à c e l l e (c) de la lumière et avec une vitesse transversale non nulle, et une ligne à retard (11), cette (10), ligne haute électrique alimentée à retard qu'une bobine retard et produit l'établissement permettant fréquence (12) entoure longitudinal, l'enceinte selon l'axe croissant fréquence d'un champ et en c e Oz, (5) au niveau magnétique un champ haute par un générateur de la ligne lentement à selon l'axe O z . 2. A c c é l é r a t e u r selon la revendication 1, c a r a c t é r i s é en ce q u e la ligne à retard (10) est c o n s t i t u é e par un guide à iris. 3. A c c é l é r a t e u r selon l'une des revendications 1 ou 2, c a r a c - térisé en ce que la croissance du champ magnétique selon l'axe O z se fait l e n t e m e n t de façon à ce que chaque électron décrive une dizaine d'orbites dans la ligne à retard (10). 4. Accélérateur selon l'une des revendications 1, 2 ou 3, c a r a c t é r i s é en ce qu'en agissant sur la bobine (12) qui crée le c h a m p magnétique croissant selon Oz, entre générateur la valeur selon la relation suivante devant alors ê t r e l'axe Oz est rendue c o n s t a n t e , vérifiée la vitesse (V ) des électrons E du champ électrique haute fréquence (11) et les variations selon Oz dû au du champ m a g n é - tique selon Oz : où C est une c o n s t a n t e du mouvemant et m la masse d'un é l e c t r o n accéléré. 5. G é n é r a t e u r d'ondes millimétriques et i n f r a - m i l l i m é t r i q u e s (2) c o m p o r t a n t un a c c é l é r a t e u r d'électrons (3) selon l'une des r e v e n dications 1 à 4, c a r a c t é r i s é en ce qu'après avoir traversé la ligne à retard le (10), résonnante pulsation accordée M d'électrons faisceau à la (1) pénètre fréquence FM l é g è r e m e n t supérieure à e dans à correspondant B cavité une une (W W)2 0 0 en ce que la bobine (12) qui entoure l'enceinte (5) au et c a r a c t é r i s é niveau de la cavité résonnante crée un champ magnétique u n i f o r m e selon l'axe O z . selon la revendication 5, c a r a c t é r i s é 6. G é n é r a t e u r la cavité résonnante est constituée par deux r é f l e c t e u r s lèles, entre lesquels passe le faisceau d'électrons, en ce que (14) p a r a l - ces r é f l e c t e u r s étant séparés par une distance égale à N . λM 2, où N est un n o m b r e entier et λM la longueur d'onde c o r r e s p o n d a n t à la pulsation ω M . 7. G é n é r a t e u r selon la revendication 6, c a r a c t é r i s é chacun des r é f l e c t e u r s (15) une et zone réflecteur faisant réflecteur, caractérisé face une zone s e m i - r é f l é c h i s s a n t e (14) comporte réfléchissante à la la zone (16), zone en ce q u e réfléchissante semi-réfléchissante en ce que deux miroirs (13) de d'un l'autre inclinés sont placés entre l'enceinte à vide (5) du g é n é r a t e u r et la bobine (12) qui crée le champ chaque magnétique réflecteur uniforme, (14) qui laisse au niveau de la zone passer le rayonnement, (15) d e ces d e u x miroirs (13) r a b a t t a n t le r a y o n n e m e n t dans la direction Oz. 8. G é n é r a t e u r selon la revendication 5, c a r a c t é r i s é en ce q u e la cavité résonnante est constituée par une portion de guide d'onde.
