Le cours de physique (18 blocs) : mécanique quantique (7) et physique statistique (11) Outils pour le cours de mécanique quantique Livres (existent aussi en anglais) : • « Mécanique quantique » • « Problèmes quantiques » résonance magnétique astrophysique Jean-Louis Basdevant et Jean Dalibard + CD-rom d’illustrations et de simulations, Manuel Joffre Chaque semaine: un QCM à remplir à l’adresse : http://www.enseignement.polytechnique.fr/profs/physique/Manuel.Joffre/qcm/ même identifiant et mot de passe que pour se connecter en salle info atomes nature du “réel” laser Matière complexe Fichier pdf des diapositives et infos sur le cours: http://www.phys.ens.fr/~dalibard/PHY432.htm Principes de la mécanique quantique Idées clés de la description quantique d'un système physique : ¾ Etats du système ¾ "Observables" de ce système ¾ Evolution dans le temps du système 1. Quand a-t-on besoin de la mécanique quantique ? Relations d'incertitude : Avec quelle précision peut-on connaître simultanément la valeur de plusieurs grandeurs physiques ? Physique newtonienne ou physique ondulatoire ? Particule ponctuelle de masse m (non relativiste) groupe quantronique, Saclay Newton Schrödinger a action caractéristique pa à comparer à la cte. de Planck h IBM Les concepts classiques cessent de s'appliquer quand : action caractéristique < constante de Planck h impulsion Pont d’aluminium sur un isolant électron d’impulsion p Electrons confinés sur un “billard” formé par 48 atomes de fer sur une surface de cuivre action = longueur Conduction d’électrons par un fil = énergie Description quantique en terme d'onde plane de longueur d'onde (de Broglie) Les phénomènes non classiques (diffraction) seront dominants si temps La physique quantique peut être macroscopique Ordres de grandeur Système considéré Masse (kg) Vitesse (m/s) Taille de l'ouverture (m) pa/h Homme passant une porte 70 1 1 1034 Globule rouge dans un capillaire 10-16 10-1 10-4 1011 Electron dans un fil étroit 9 10-31 106 10-9 Superfluidité de l'hélium liquide à basse température (T < 2,3 K) Supraconductivité de certains métaux à basse température Stade ultime de l’évolution stellaire : les étoiles à neutrons 1 Caractère quantique si Une particule ponctuelle Particule ponctuelle de masse m dans un état fonction d’onde complexe, continue et Mesure de position : résultat incertain variable aléatoire de densité de probabilité 2. La description d’un système quantique : l’espace de travail et les observables physiques Si on effectue une mesure de position sur un grand nombre de particules, toutes préparées dans le même état , on peut tracer un histogramme : position moyenne : x Exemple : états de polarisation d’un photon Formulation générale L'état d'un système quantique est caractérisé par un vecteur d'un espace de Hilbert Particule ponctuelle : Fonctions de carré sommable Atome d'hydrogène : Autres types de degrés de liberté : moment magnétique, spin, polarisation Espaces de dimension finie Le vecteur On dispose désormais de sources délivrant des photons "un par un". z On considère un photon de vecteur d’onde L’état de polarisation peut s’écrire comme combinaison des deux états de polarisation linéaire et polarisation linéaire quelconque : est normé : qui généralise polarisation circulaire gauche ou droite : bien défini. dimension 2 Observables Mesures individuelles Relation entre le formalisme et les quantités mesurables A toute grandeur physique A, on associe un opérateur agissant dans l'espace de Hilbert En dimension finie, Les opérateurs est une matrice carrée Principe : • Dans une mesure de A, les seuls résultats possibles sont les valeurs propres de . • La probabilité de trouver la valeur propre est dans le cas non dégénéré : , de vecteur propre associés aux grandeurs physiques sont hermitiens Observables vecteur ligne matrice carrée Exercice : valeur moyenne des résultats d'une mesure de A, effectuées sur un grand nombre de systèmes tous préparés dans l'état : vecteur colonne (réel) base orthonormée Mesure de la polarisation d'un photon z Cube polariseur polarisation verticale polarisation inconnue polarisation horizontale a Le cas de la particule ponctuelle (1) A toute grandeur de la physique newtonienne on associe un opérateur , Position moyenne Observable : composante de la polarisation le long de l'axe z 2 résultats possibles : photon de pol. verticale photon de pol. horizontale Notion qui sera approfondie lors de l'étude de l'expérience de Stern & Gerlach Action de l'opérateur position sur : multiplication par Le cas de la particule ponctuelle (2) On considère un système quantique préparé dans un état Impulsion moyenne : Action de l'opérateur impulsion sur dérivation par rapport à : (gradient) « Opérateur énergie » ou « hamiltonien », pour une particule dans un potentiel action sur Etat du système après une mesure : On effectue une mesure de la quantité physique A et on trouve le résultat , valeur propre (supposée ici non dégénérée) de la probabilité pour que ceci se produise est Si on remesure cette même grandeur A immédiatement après la première mesure, avant que le système n’ait pu évoluer sous l’effet d’autres causes, on s’attend à retrouver avec certitude le même résultat ceci n’est possible que si l’état du système après la première mesure a été projeté sur l’état propre « Projection du paquet d’onde » : Avec quelle précision peut-on mesurer une observable ? On considère N systèmes tous préparés dans le même état Valeur moyenne des résultats : 3. Mesure de plusieurs grandeurs physiques : les relations d’incertitude a Variance : Peut-on avoir un résultat certain ? Oui, si état propre de Avec quelle précision peut-on mesurer 2 observables ? On considère 2N systèmes préparés dans le même état Le couple « position – impulsion » Commutateur b Mesure de A sur N systèmes Mesure de B sur N systèmes Peut-on avoir simultanément et ? En général, non ! Exemple : l'oscillateur harmonique La relation générale donne alors Relation souvent utilisée pour évaluer l’ordre de grandeur de l’énergie et de l’extension de l’état fondamental dans un potentiel n=3 La vibration d'une molécule (CO) n=2 n=1 1,13 Å Jet moléculaire de CO n=0 avec cette contrainte donne La minimisation de E1 Coïncide avec le résultat exact ! L’état fondamental est la gaussienne avec Plus généralement, spectre discret : Electrons incidents E2 Electrons diffusés Courant électronique diffusé Estimation de l’état fondamental x3 0 1 Perte d'énergie E1-E2 (eV) 2 Exemple 2 : électron dans un puits quantique Sandwich de Al Ga As – Ga As – Al Ga As Le puits quantique (suite) Potentiel électrostatique vu par un électron de conduction Le résultat d’une mesure de l'énergie de l'électron ne peut être qu'une des valeurs propres de l'hamiltonien L Spectre continu d'énergie : états asymptotiquement libres Estimation de l’énergie du fondamental dans la limite V0 très grand à comparer au résultat exact dans la limite Partie discrète du spectre : états liés : Emission de lumière par un « point quantique » Relation d’incertitude et diffraction nanocristal d’or (Univ. Chicago) Onde plane Écran de largeur a y 12 couches atomiques Dr. D. Talapin, University of Hamburg Fluorescence induite par lumière UV sur des nanocristaux CdSe de taille croissante 6 couches atomiques x Evolution temporelle des systèmes Principe : l’évolution dans le temps du vecteur d’état est donné par l’équation de Schrödinger : 4. lien temps-énergie Evolution d’un système quantique (en dehors d’une mesure) rôle équivalent à en physique newtonienne Pour un système isolé, est indépendant du temps Cette équation fait alors jouer un rôle particulier aux vecteurs propres de Résolution de l’équation de Schrödinger Si on a pu déterminer les vecteurs propres • décomposer indépdt. du temps) , il suffit de : sur la base : avec • obtenir le vecteur Si l'état initial est et les valeurs propres ( alors, pour tout état initial Exemple d'évolution : mouvement dans un puits carré à n'importe quel instant ultérieur grâce à : Pas de mouvement ! Si alors Modulation de à la pulsation état stationnaire En résumé… La description quantique d’un système physique se fait dans l’espace de Hilbert « approprié » espace de dimension finie (2 pour la polarisation du photon) ou infinie (fonctions de carré sommable pour le mouvement d’une particule) Les grandeurs physiques sont décrites par des observables, i.e. opérateurs hermitiens sur l’espace de Hilbert le résultat d’une mesure d’une quantité physique A ne peut être qu’une valeur propre de l’opérateur Deux types d’évolution sont possibles d’un système quantique • évol. « réversible » sous l’effet de l’hamiltonien en l’absence de mesure • évol. « irréversible » (projection) lors d’une mesure