ECOLE POLYTECHNIQUE − Promotion X2015 Laurent Sanchez-Palencia ([email protected]) web: http://www.uquantmat.fr/teachX-PHY431.html RELATIVITÉ ET PRINCIPES VARIATIONNELS (PHY431) Devoir 1 (à rendre le 29 novembre 2016) Optique et électromagnétisme relativistes Ce devoir a avant tout pour but de s’exercer au maniement de la notion d’évènement. Il est donc conseillé de ne pas se priver d’en faire usage. 1 Effet Doppler-Fizeau On consière une source immobile dans le référentiel inertiel (R) émettant une onde plane de pulsation ω et de vecteur d’onde ~k = k~ex . On suppose que dans (R) la relation de dispersion du signal est ω = v|~k| où v est la vitesse du signal. Le signal est mesuré par un observateur immobile ~ dans (R). dans le référentiel (R′ ) se déplaçant avec le vecteur vitesse V 1.1 Effet Doppler-Fizeau classique 1. Déterminer, dans le cadre de la physique classique, la pulsation ω ′ du signal telle que l’observateur la mesure. Il est conseillé de considérer les temps d’arrivée de deux maxima successifs de l’onde. 2. Un camion de pompiers émet un son à deux tons autour de la fréquence ν = 460Hz. Déterminer la fréquence mesurée par un observateur immobile sur le trottoir selon que le camion vient vers lui ou s’en éloigne à la vitesse V = 90km.h−1 . Commenter. 1.2 Effet Doppler-Fizeau relativiste 1. Déterminer, dans le cadre de la relativité restreinte, la pulsation ω ′ du signal telle que l’observateur la mesure. Il est conseillé de considérer les évènements E1 = (ct1 , ~r1 )R et E2 = (ct2 , ~r2 )R correspondant aux arrivées de deux maxima successifs de l’onde. 2. Obtient-on un décalage vers les hautes fréquences (ω ′ > ω) ou vers les basses fréquences ~ et ~k k V ~. (ω ′ < ω) ? Ne considérer que les cas particuliers ~k ⊥ V 2 Aberrations optiques ~ 1. Le signal est représenté dans (R) par la quantité u(t, ~r) = u0 ei[k(~r−~r0 )−ωt] , où ~r0 est la position de l’observateur à l’instant t = 0 dans (R). En écrivant ce même signal dans les coordonnées d’espace-temps du référentiel (R′ ) de l’observateur, déterminer le vecteur d’onde mesuré par l’observateur. 1 2. Que dire de la longueur d’onde du signal ? Comparer ce comportement à celui que l’on obtient dans le cadre classique. 3. Déduire des questions précédentes que la quantité (ω/c, ~k) est un quadri-vecteur. 4. Dans le cas d’une onde électromagnétique dans le vide (v = c), démontrer les relations d’aberration qui relient les angles d’incidence θ et θ ′ de l’onde dans les référentiels (R) et (R′ ) par rapport au vecteur vitesse de l’observateur dans le référentiel (R), sin θ 1 cos θ + B et sin θ ′ = , cos θ ′ = 1 + B cos θ Γ 1 + B cos θ √ ~ |/c et Γ ≡ 1/ 1 − B 2 . Voir la convention pour les angles sur la figure ci-dessous. où B ≡ |V 5. Décrire qualitativement l’apparence d’une source étendue en mouvement par rapport à q l’observateur. On pourra montrer que tan(θ ′ /2) = 3 1−B 1+B tan(θ/2). Equations de Maxwell On considère un référentiel inertiel (R) défini par un repère spatio-temporel muni de la métrique de Minkowski. On rappelle que les équations de Maxwell déterminant les champs électrique E~ et ~ en présence d’un champ de charge ρ et de courant ~j s’écrivent magnétique B Maxwell-Gauss : Maxwell-Ampère : ~ · E~ = ρ/ε0 , ∇ ~ ×B ~ − 12 ∂ E~ = µ0~j ∇ c ∂t Maxwell-Thomson : Maxwell-Faraday : ~ ·B ~ = 0, ∇ ~ × E~ + ∂ B~ = 0, ∇ ∂t où ε0 est la permittivité et µ0 la perméabilité du vide avec ε0 µ0 c2 = 1. On admettra que la quantité J = (ρc, ~j)R , définie par ses composantes dans le référentiel (R), est un quadri ~ ~r) vecteur. On admettra par ailleurs qu’il existe un quadri-vecteur A = Φ(t, ~r)/c, A(t, tel R ~ − ∇Φ ~ et B ~=∇ ~ × A. ~ On introduit enfin le tenseur de Faraday, que E~ = −∂t A 0 −E x /c −E y /c −E z /c E x /c 0 −B z By . F µν ≡ y z E /c B 0 −B x E z /c −B y Bx 0 R 1. Démontrer la relation F µν = ∂ µ Aν −∂ ν Aµ . En déduire que F µν est deux fois contravariant. 2. Montrer que les deux premières équations de Maxwell s’écrivent ∂µ F µν = µ0 J ν . 3. En déduire que dans la jauge de Lorenz, telle que ∂µ Aµ = 0, on a ∂µ ∂ µ Aν = µ0 J ν . 2