Dynamique RMN non linéaire et renversement temporel dans les mélanges d'3He-4He hyperpolarisés à basse température EMMANUEL BAUDIN LABORATOIRE KASTLER BROSSEL UPMC/ENS/CNRS EQUIPE HÉLIUM POLARISÉ, FLUIDES ET SOLIDES QUANTIQUES SOUS LA DIRECTION DE PIERRE-JEAN NACHER Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Introduction à la résonance magnétique RMN : évolution libre ou forcée dans un champ rf des états de spin nucléaire (1/2) dans un champ magnétique principal Dans un fluide monoatomique : états de spin nucléaire associés à l’aimantation locale m(r,t) dont l’évolution est régie par une équation de Bloch : dm (r, t ) m(r, t ) B Dm ( relaxation) dt lab Habituellement, B=B0 +dB0(r) +Brf(t) >> Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Introduction à la résonance magnétique RMN : évolution libre ou forcée dans un champ rf des états de spin nucléaire (1/2) dans un champ magnétique principal Dans un fluide monoatomique : états de spin nucléaire associés à l’aimantation locale m(r,t) dont l’évolution est régie par une équation de Bloch : dm (r, t ) m(r, t ) B Dm dt lab Habituellement, B=B0 +dB0(r) +Brf(t) >> Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Introduction à la résonance magnétique RMN : évolution libre ou forcée dans un champ rf des états de spin nucléaire (1/2) dans un champ magnétique principal Dans un fluide monoatomique : états de spin nucléaire associés à l’aimantation locale m(r,t) dont l’évolution est régie par une équation de Bloch : dm ~ (r, t ) m(r, t ) B Dm dt tournant Habituellement, Emmanuel Baudin ~ ~ B=dB0(r) +Brf(t) 22 Septembre 2010 Introduction à la résonance magnétique RMN : évolution libre ou forcée dans un champ rf des états de spin nucléaire (1/2) dans un champ magnétique principal Dans un fluide monoatomique : états de spin nucléaire associés à l’aimantation locale m(r,t) dont l’évolution est régie par une équation de Bloch : dm ~ (r, t ) m(r, t ) B Dm dt tournant ~ ~ B=dB0(r) +Brf(t) + Bdip(r) A forte densité d’aimantation , le champ magnétique des autres spins doit être considéré. Terme non linéaire dans l’équation de Bloch Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Dynamique RMN non linéaire : le champ dipolaire Champ dipolaire : champ magnétique local créé par l’ensemble de l’échantillon 0 B dip (r ) 4 3cos 2 1 r r' échantillon 3 3(m'.zˆ ) zˆ m' B0ẑ m’ m r’ r Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Dynamique RMN non linéaire : le champ dipolaire Champ dipolaire : champ magnétique local créé par l’ensemble de l’échantillon 0 B dip (r ) 4 3cos 2 1 Ordre de grandeur : Bdip~µ0.P.r élément P % 1H r r' échantillon 3 3(m'.zˆ ) zˆ m' Fdip = Bdip/2 r mmol.cm-3 Bdip (~µ0m) µT cm2.s-1 0,06 dans… 55 0,03 dans B0=9T 10-5 3He 10-20 0,26 x3 (%) 2,0 10-3-10-2 129Xe ~10 0,1 0,5-1,5 10-5 Dans les mélanges d’3He-4He : Emmanuel Baudin D D 1 / x3 22 Septembre 2010 Effets du champ dipolaire lointain Instabilité de précession à grand angle de basculement (m B 0 ) B0 T1/2 ~1/Bdip Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Effets du champ dipolaire lointain Instabilité de précession à grand angle de basculement (m B0 ) G~ Fdip B0 Croissance exponentielle du défaut d’aimantation moyenne (S-S0) Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Effets du champ dipolaire lointain : Etude numérique Cartes d’aimantation m Signal calculé z Échelle relative Échelle absolue Coupe XY M initiale purement transverse, dM/M initiale 10-4 Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Echo de Hahn } Perte par diffusion 180° 180° z Bdip=0 D =2 .10-3 cm2/s Gz = 0,5 mG/cm Modulation : kz = Gz t Coupe YZ Mx/M0 1,0 k Z Y Emmanuel Baudin 0,0 -1,0 22 Septembre 2010 Echo de Hahn et effets dipolaires 180° z 180° Fdip=30 Hz D =2 .10-3 cm2/s D =0 Gz = 0 Coupe YZ Y D=0. Avec diff. Emmanuel Baudin Mx/M0 Z 1,0 0,0 -1,0 22 Septembre 2010 Sommaire Introduction I. Renversement temporel de l’évolution instable II. Mises en œuvre et performances Perspectives et conclusion Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 I. Renversement temporel de l’évolution instable Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 La dépendance angulaire du champ dipolaire 0 B dip (r ) 4 3cos 2 1 échantillon r r' 3 3(m'.zˆ ) zˆ m' Dépendance spatiale Dépendance angulaire dB dip 2 m'z - m̂' Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Contrôler l’interaction dipolaire : le sandwich magique y y t rfx y t Pendant la rf, Brf >> Bdip : traitement perturbatif de l’interaction dipolaire Principe du sandwich magique z z m’z Evolution libre dBdip 2 m'z y y x x z z m’z Evolution forcée y y x x Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Principe du sandwich magique z z m’z Evolution libre dBdip 2 m'z y y x x z z Evolution forcée dBdip -1 m'z y y rf x m’z x x Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Principe du sandwich magique z z Evolution libre m’x dBdip -1 m'z y y x x z z Evolution forcée y y x m’x x Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Principe du sandwich magique z z Evolution libre m’x dBdip -1 m'z y y x x Evolution forcée z z 1 2 dBdip _ m'z -1 1/2 rf x x Emmanuel Baudin y 0 2 y x m’x 22 Septembre 2010 Principe du sandwich magique dB dip Emmanuel Baudin moyen 1 (r ) dB dip (r ) 2 22 Septembre 2010 II. Résultats expérimentaux Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Préparation du mélange d’3He-4He liquide Pompage optique par laser Polarisation 50% dans le gaz à 300K Temps de relaxation : des heures Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Le volume expérimental Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Le volume expérimental La thermalisation lHe 1,1 K Pot à 4He 1cm Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Les antennes RMN Emission Ecrantage Emmanuel Baudin Réception 22 Septembre 2010 Influence du couplage avec le circuit de détection Exemple dans l’3He hyperpolarisé gazeux à 4,2K Bdip négligeable Contre-réaction Q=1,4 Q=14 B0 x 10 m ~9° i Brf f.e.m. Bobine de détection accordée : surtension Q Le dispositif de contre-réaction réduit le couplage échantillon / circuit de détection sans dégrader le rapport signal à bruit Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Les outils Expérience T~1,1 K x3 ~1-6% 95% de l’3He en phase liquide Emmanuel Baudin Simulation numérique Résolution de l’éq. de Bloch à 3D incluant : Bdip, D, inhomogénéité de B0 et Brf, séquences rf,… Réseau périodique cubique NxNxN sur PC : Nmax ~128 22 Septembre 2010 Echo par renversement temporel t= - t Libre Bdip (µT) Piloté par rf 2t Libre 2t t 0,8 ? 4t ? t 70 ms Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Echo par renversement temporel t= - t Libre Bdip (µT) Piloté par rf 2t Libre 2t t 0,8 ? 4t ? t 70 ms Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Echo par renversement temporel t= - t Bdip (µT) 0,8 1,0 t 4t t 70 ms Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Echo par renversement temporel t= - t Bdip (µT) 0,8 1,0 1,5 t 4t t 70 ms Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Remonter progressivement le temps t t’ ’ t’ /2t : 1/3 Bdip=0,9 µT Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Remonter progressivement le temps t t’ t’ /2t : 1/3 2/3 Bdip=0,9 µT Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Remonter progressivement le temps t t’ t’ /2t : 1/3 2/3 1 Bdip=0,9 µT Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Amplitude du demi-écho vs Bdip Bdip croissants t 1,0 2t 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0 0,0 Emmanuel Baudin 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 22 Septembre 2010 Amplitude relative de l’écho Amplitude du demi-écho vs x3 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0 0,0 Emmanuel Baudin t x3 D 1 / x3 0,8 % 1,3-1,6 % 2,4 % 3,2-3,7 % 7,3 % 0,5 1,0 Bdip (µT) 2t ne joue aucun rôle. 1,5 22 Septembre 2010 Trains d’échos Temps de cohérence de phase augmenté de 3 ordres de grandeur! Evolution libre instable observée après le dernier sandwich Te=6t t Dernier sandwich magique Te=96 ms 4t Bdip =0,8 µT x3 =4,1% D~2 .10-3 cm2/s Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Trains d’échos • Evolution en 2 temps (aux longues périodes Te) : rapide décroissance initiale : refocalisation imparfaite des cartes d’aimantations instables lente décroissance du signal : stabilisation active de M transverse Te=96 ms Te=144 ms Te=240 ms Bdip =0,8 µT x3 =4,1% D~2 .10-3 cm2/s Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Trains d’échos Te=132 ms Te=96 ms Te=180 ms Te=144 ms Te=240 ms Te=240 ms D~10-2 cm2/s Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Décroissance lente du train d’échos Observations Le taux de décroissance : • Ne dépend pas de Bdip • Est proportionnel 1/x3 • Ne dépend pas de la période du RMS Conclusions • Effet d’aimantation forte exclu • Atténuation par diffusion… • … mais pas à cause dB0(r) Atténuation par diffusion, origine : l’inhomogénéité du champ rf Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 L’inhomogénéité du champ rf Calcul par éléments finis des cartes d’amplitude Brf,x Thermalisation Modifier la thermalisation Alternative : impulsions composites robustes contre l’inhomogénéité du champ rf 90° ce travail : 90° 180°a 180°a 90°x 1 2 (Wimperis 1990) j 180°x j (9% plus courte -> moins de rf, efficacité équivalente) Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Défaut intrinsèque du sandwich magique B0, Brf parfaitement homogènes Renversement idéal 90° : rf x 10 t 2t 90° : rf x 1 Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Le sandwich totalement magique Renversement idéal 90° : M90°, rf x 1,35 90° : rf x 10 t 2t 90° : rf x 1 { M90° = 180°x,180°y, 90°y, -90°y Rf x 2 Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Le sandwich totalement magique Renversement idéal t 90° : M90°, rf x 1,35 2t 90° : rf x 10 { M90° = 180°x,180°y, 90°y, -90°y 90° : rf x 1 Rf x 2 Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Bilan •Observation de trains d’échos dans un échantillon dominé par les interactions dipolaires •Limites de la refocalisation comprises : L’atténuation de l’inhomogénéité de l’aimantation induite par : Le champ rf appliqué et pas le développement des instabilités de précession. •Les améliorations à apporter : Améliorer l’homogénéité du champ rf Utiliser des impulsions composites magiques Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Perspectives •Caractérisation des échelles spatiales se développant lors de l’évolution non linéaire complexe Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Perspectives •Étude des effets conjugués du couplage dipolaire et du couplage échantillon/circuit de détection •Les séquences développées sont des outils utilisables dans de nombreux contextes : •RMN du solide •Information quantique •Applications à d’autres études dans les liquides dipolaires Emmanuel Baudin 22 Septembre 2010 Merci! Du référentiel tournant… z m’ z m y y x x …au référentiel attaché à l’aimantation z m’ z m y y x x