Modélisation de l’activité électrique des systèmes nuageux dans Méso-NH Christelle Barthe et Jean-Pierre Pinty (Laboratoire d’Aérologie) Réunion des utilisateurs Méso-NH 2005 Electrisation du nuage Mécanisme de séparation de charge non-inductif grésil Collisions élastiques glace-glace + _ TCR _ glace primaire ou neige TCR = Temperature Charge Reversal + Charge échangée dépend de : température (Helsdon et Farley, 1987) contenu en eau liquide (Takahashi, 1978; Saunders et al., 1991) vitesse de chute distribution en taille Electrisation du nuage Charge échangée entre particules lors des processus microphysiques Transport des charges à l’échelle du nuage sous l’influence de la convection et de la gravité Leader bidirectionnel Déclenchement d’un éclair au hasard parmi les points tq E > 0.9Ebe z Ebe 167 A z avec A ( z ) 1.208 exp (Marshall et al., 1995) 8.4 Leader bi-directionnel (Kasemir, 1960, 1983) propagation de 2 segments de polarités opposées dans les directions parallèles et antiparallèles au champ électrique Critère de propagation : E > Eprop (Eprop = 20 kV.m-1) Détection des CG lorsque le leader atteint une altitude seuil (2 km) prolongement jusqu’au sol Branchements Morphologie d’un éclair : - leader vertical - extensions horizontales Modèle de rupture diélectrique adapté structure fractale Condition sur E remplacée par condition sur le nombre de liaisons possibles efficacité numérique Neutralisation des charges neutralisation de la charge aux points où |q(i,j,k)| > qexcess (Ziegler et MacGorman, 1994; MacGorman et al., 2001) dans le cas des IC : neutralité globale de l’éclair (Kasemir,1960) Si la charge nette est non nulle, on redistribue sur tous les points la quantité : 1 qneut q (i, j , k ) i , j ,k N N : nb de segments de l’éclair on redistribue la charge sur chaque type d’hydrométéore proportionnellement à sa section efficace : dq(i, j , k ) (l , i, j , k ) q (l , i, j , k ) qneut dt (l , i, j, k ) l Schéma de principe Séparation et échange de charge Processus microphysiques et dynamiques Transport des charges T+dT Production de NOx Calcul du champ électrique non E>E be oui Leader bi-directionnel oui E > Eprop non Schéma pseudo-fractal Neutralisation partielle des charges Extension verticale du canal de l’éclair Extension horizontale du canal de l’éclair Multicellule : initialisation Domaine : 40 x 40 x 46 pts x = y = 1 km et z = 500 m Perturbation : bulle chaude (+2°) sondage (Wiesman et Klemp,1984) Us = 20 m/s Processus NI : Takahashi (1978) Densité de charge et trace d’un éclair Conclusion Modèle complet et réaliste d’électrisation des nuages dans un modèle de mésoéchelle : cycle des charges électriques (connaissance des différents phénomènes physiques mis en jeu) Perspective : simulation d’un cas réel suffisamment simple Eclairs = partie visible et détectable (sol et espace) de l’activité électrique des orages : présence de glace givrée et non givrée, marqueur de la convection profonde (ex : LIS sur TRMM) Paramétrisation explicite des NOx : application à la chimie Electrisation des nuages est une composante utile et originale pour caractériser la convection profonde et sa simulation explicite ou implicite