Sur la roue agissent également les actions de pesanteur
représentées par le vecteur
? = - Mg ZT^ e?n B
En outre on supposera que la liaison de la roue /(So) est
parfaite.
Lorsque la roue roule sans glisser sur le sol (VR°(A) = 0)
on a :
I xf - a *' = 0
MXOR1
< f IV
jîM0RI
=
h
|Z0RI
\
M0R de signe opposé à
<f>
f
h est le paramètre de résistance au roulement x h est de
l!ordre
de
-3
10 m* En fait on nfutilise pas le paramètre de résistance au roulement
mais une autre formulation.
11 - COEFFICIENT DE FROTTEMENT DE ROULEMENT
Dans tout ce qui suit on supposera xf > 0 x! = cte
Appliquons les théorème^ généraux à la roue seule
XD + X0R " °
ZD + ZQR - mg = 0
MD + $A A ?OR) f1 + M0R = °
Les lois de COULOMB donnent :
MOR
=
-hZOR (ZOR>0 *'>C))
Le théorème du moment
s?écrit
donc :
MD " R XOR - h ZOR = °
y - D _ A 7
OR ~ R" R AOR
Pour une roue soumise a aucun couple M~ = 0
© [JP. Brossard],[1980], INSA de Lyon, tous droits réservés