MINISTÈRE DE L'INDUSTRIE ET DE LA RECHERCHE BUREAU DE RECHERCHES GÉOLOGIQUES ET MINIÈRES SERVICE GÉOLOGIQUE NATIONAL B.P. 6009 - 45018 Orléans Cedex - Tél.: (38) 63.00.12 INTERACTION ENTRE LES ÉCOULEMENTS D'EAU ET LE COMPORTEMENT MÉCANIQUE DES MASSIFS DE SOLS OU DE ROCHES par C. LOUIS - J.-L DESSENNE - B. FEUGA Département géologie de l'aménagement Division géotechnique B.P. 6009 - 45018 Orléans Cedex - Tél.: (38) 63.00.12 76 SGN 285 AME Août 1976 PREAMBULE Ce rapport est l'adaptation française d ' u n texte paru en anglais dans les comptes rendus du Symposium NMSR [Numerical Methods in Soil or Rock Mechanics] organisé en septembre 1-975 par l'Université de Karlsruhe (RFA], et publié également dans une version un peu différente sous forme de rapport méthodologique (76 SGN 285 A M E ] . Ce travail méthodologique a été réalisé sur fonds propres du Département géologie de l'aménagement (crédits du ministère de l'Industrie et de la Recherche]. SOMMAIRE Pages RESUME 1 - INTRODUCTION 1 2 - EXEMPLES PRATIQUES 1 3 - CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DU MILIEU 7 4 - LOIS D'ECOULEMENT DE L'EAU DANS LES MASSIFS ROCHEUX 11 4.1 - Cas des milieux poreux 11 4.2 - Cas des milieux fracturés 11 5 - DETERMINATION DES CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DU MILIEU .... 15 6 - SIMULATION DES PHENOMENES HYDRAULIQUES OU MECANIQUES 18 7 - ACTION MECANIQUE DE L'EAU SUR LE MASSIF 8 - PRINCIPE DU COUPLAGE DES MODELES HYDRAULIQUE ET MECANIQUE .... 19 22 9 - VARIATIONS DES CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DES ROCHES OU DES SOLS 9.1 - Observations préliminaires 9.2 - Relation entre perméabilité et état de contrainte 9.3 - Relation entre perméabilité et température 25 25 25 27 10 - EXEMPLE PRATIQUE 27 11 - CONCLUSION 34 BIBLIOGRAPHIE 35 RESUME De nombreux problèmes de géotechnique doivent être résolus en tenant compte de la présence de l'eau dans les massifs (sols et roches]. C'est le cas non seulement pour l'étude de barrages, mais également pour l'analyse du comportement d'excavations souterraines ou de surface, de talus, etc., réalisés en milieux aquifères. Après avoir rappelé les lois régissant les effets mécaniques dus aux écoulements d'eau dans les massifs, les auteurs montrent par quels moyens ces effets peuvent être pris en compte dans les modèles mathématiques destinés à simuler les comportements mécaniques des massifs (méthode des éléments finis). L'approche numérique fait appel à un couplage de modèles hydrauliques et mécaniques. Ce couplage peut être réalisé pour des massifs à géométrie fixe (c'est-à-dire à perméabilité constante) ou encore à géométrie variable avec des perméabilités fonction de l'état de contraintes. Dans ce dernier cas, la solution s'obtient par des simulations hydrauliques et mécaniques successives. Les erreurs très fréquentes, relevées dans la littérature, concernant la prise en compte du rôle de l'eau dans la méthode des éléments finis, appellent une mise en garde. En s'appuyant sur des exemples pratiques (barrage sur l'Arnon, Cher), il est montré que de telles erreurs peuvent avoir une influence très importante sur les résultats et donc sur les conclusions des études. 1 - INTRODUCTION L'eau est fréquemment présente dans les massifs constituant l'écorce terrestre. En plus de ses effets physico-chimiques, elle joue un rôle capital sur le comportement mécanique du milieu. Les écoulements d'eau se traduisent par des poussées hydrostatiques et des forces d'écoulement qui doivent être prises en compte dans les études de problèmes géotechniques. De même, la présence d'eau conditionne l'état d'équilibre intergranulaire aussi bien dans les pores que dans les fissures ou fractures des massifs. Une interaction étroite intervient entre les phénomènes mécaniques et hydrauliques : l'écoulement conditionne l'état de contrainte qui lui-même influence les caractéristiques hydrauliques du milieu. L'état de contrainte régit en effet les variations de la géométrie des discontinuités dans les milieux fissurés ou de l'espace intergranulaire dans les sols ou les milieux poreux en général. L'expérience, entre autres dans les domaines du génie civil, minier ou pétrolier montre l'importance que revêt cette interaction "écoulement état de contrainte". De nombreux exemples pratiques peuvent à ce sujet être évoqués [paragraphe 2 ) . De nombreux problèmes de géotechnique doivent donc être résolus en tenant compte de la présence de l'eau dans les massifs (sols et roches). C'est le cas non seulement pour l'étude de barrages, mais également pour l'analyse du comportement d'excavations souterraines ou de surface, de talus, etc., réalisés en milieux aquifères. Il importe à ce sujet de connaître les lois régissant les effets mécaniques dus aux écoulements d'eau dans les massifs et de définir les moyens par lesquels ces effets peuvent être pris en compte dans les calculs, en ayant recours, par exemple, à des modèles mathématiques destinés à simuler le comportement mécanique des massifs (méthode des éléments finis). L'approche numérique fait appel à un couplage de modèles hydrauliques et mécaniques. Ce couplage peut être réalisé pour des massifs à géométrie fixe (c'està-dire à perméabilité constante) ou encore à géométrie variable avec des perméabilités fonction de l'état des contraintes. Dans ce dernier cas, la solution s'obtient par des simulations hydrauliques et mécaniques successives. Les erreurs très fréquentes, relevées dans la littérature, concernant la prise en compte du rôle de l'eau dans la méthode des éléments finis, appellent une mise en garde. En s'appuyant sur des exemples pratiques (barrage sur l'Arnon, Cher) il est montré que de telles erreurs peuvent avoir une influence très importante sur les résultats et donc sur les conclusions des études. 2 - EXEMPLES PRATIQUES De nombreux exemples pratiques (parfois historiques) permettent d'illustrer l'importance du rôle de l'eau sur le comportement des massifs. De plus en plus en effet, il est imposé au constructeur de réaliser des aménagements en milieux aquifères. Le comportement des appuis d'ouvrages ou encore des massifs traversés par des souterrains est donc lié aux phénomènes - 2 - d'écoulement de l'eau et à leurs conséquences à deux stades bien distincts de l'histoire de la construction : - pendant la phase transitoire des travaux - au cours de l'exploitation de l'ouvrage après construction [phase transitoire ou permanente, suivant les cas). Le barrage (fig. 1) a pour but, de par sa nature même, de créer artificiellement un gradient hydraulique important. L'énergie potentielle de l'eau est stockée dans un réservoir dont la quasi totalité des parois est constituée par des massifs rocheux. Les phénomènes hydromécaniques intervenant dans ces massifs doivent être analysés par le projeteur qui a pour tâche d'établir le dimensionnement optimal de l'ouvrage. Ces phénomènes sont toujours très complexes, ils peuvent même parfois mettre en péril la stabilité de l'ouvrage [fig. 2 ) . En ce qui concerne l'exemple tragique du barrage de Malpasset, BERNAIX (1967) a montré que sous l'effet de la poussée due au barrage, les perméabilités dans le massifs de fondation ont été réduites dans un rapport moyen de l'ordre de 1 0 . Il s'est ainsi créé un "barrage hydraulique souterrain" sur lequel se sont concentrées les poussées d'écoulement, ce qui a contribué à la rupture par glissement de l'assise du barrage suivant une faille située sous l'ouvrage. Fig. 1 Barrage de Monteynard sur le Drac (Isère) Le comportement d'un barrage est conditionné par les phénomènes d écoulement de l'eau dans ses appuis [doc. Intrafor-Cofor) - 3 - Fig. 2 Vue amont du site du barrage de Malpasset sur le Reyran Les phénomènes hydro-mécaniques se produisant dans le massif de fondation d'un barrage peuvent provoquer sa rupture. Les massifs de fondation des grands ouvrages et les pentes rocheuses naturelles ou artificielles sont sauvent sollicités par des écoulements souterrains liés aux conditions hydrogéologiques naturelles et aux précipitations. Ces conditions, comme les crues des rivières, sont essentiellement aléatoires ; leurs conséquences sont donc dangereuses parce que difficilement prévisibles. Les gradients hydrauliques intervenant généralement dans les massifs de fondation et les pentes sont certes peu élevés (comparativement à ceux intervenant sous les barrages), mais l'élément important réside dans le fait que ces gradients engendrent des forces de l'ordre de grandeur des forces agissant sur le massigen l'occurrence le poids propre du terrain. La vue de la figure 3 illustre de manière concrète l'importance de ce problème. Une telle rupture, bien qu'importante, n'a cependant pas eu les proportions catastrophiques de certains glissements, comme celui de Vaïont en 1963 en Italie, où 300 millions de mètres cubes de roche provoquèrent la vidange brutale d'une retenue de barrage et une vague d'eau qui rasa la ville de Longarone, faisant ainsi plus de 3 000 victimes. Les ouvrages humains, auxquels on a reproché de susciter des catastrophes (ROUBAULT, 1971), comme les massifs naturels, ont hélas une existence qui reste pour une très forte part liée aux caprices des eaux souterraines. - 4 - Fig. 3 Etat d'une autoroute après un glissement de terrain, dans la vallée de la Norava, au sud de Belgrade [Yougoslavie) Des problèmes d'hydraulique des roches, également extrêmement graves, se posent souvent au mineur. L'exploitation de gisements en milieux aquifères est entravée par les venues d'eau. De plus, la stabilité du massif encaissant [galeries, piliers, bords de fosse] est mise en péril par la poussée de l'eau interstitielle. L'eau dans les mines se solde donc par une double action qui grève de manière appréciable le coût de la production du minerai. La figure 4 montre un exemple de l'action possible de l'eau qui, suite à l'infiltration dans les fissures de traction, caractéristiques des mines à ciel ouvert, peut provoquer un glissement impartant. - 5- ¿ flaques d'eau sur le zradin fissures de traction Fig. 4 Fosse Atalaya (Rio Tinto, Espagne) L'infiltration d'eau de pluie provoquer la rupture. dans les fissures de traction peut - 6 - La presence d'eau se traduit également par une incidence économique sur l'exploitation au niveau du dimensionnement des ouvrages miniers. Les poussées d'écoulement imposent en effet une réduction du taux de dépilage en souterrain ou des angles de fosse en surface ou encore une augmentation du soutènement. Ainsi, à titre d'exemple, une réduction de un degré de l'angle de fosse de l'exploitation MIFERMA de Tazadit en Mauritanie, entraîne une évacuation d'une dizaine de millions de mètres cubes de stériles supplémentaires. Les sollicitations dues à l'eau sont souvent extrêmement élevées en raison des gradients hydrauliques gigantesques régnant parfois autour des exploitations minières. Dans les mines profondes d'Afrique du Sud [mines d'or), l'exhaure impose des rabattements supérieurs à 2 000 m dans des aquifères souvent compartimentés par des barrières étanches. De telles situations - engendrant des gradients hydrauliques très nettement supérieurs à ceux que l'on observe sous les plus grands barrages du monde - posent des problèmes hydromécaniques d'une extrême gravité. Ainsi à West Driefontein, les travaux de creusement entraînèrent en 1968 un coup d'eau brutal se traduisant par un débit localisé de 5 m 3 /s, noyant la mine sur une hauteur de plus de 1 300 m d'eau. D'une manière tout à fait générale, la présence de l'eau dans les massifs rocheux est très préjudiciable à la stabilité. Ce n'est pas la valeur absolue de la pression de l'eau ni de son débit qui importe, mais la valeur des gradients hydrauliques et du rapport des poussées d'écoulement qu'ils engendrent et des forces appliquées au massif. Le dimensionnement d'une fondation, l'analyse de la stabilité d'une pente ou d'un massif sur lequel un ouvrage s'appuie ou encore l'étude d'optimisation d'une exploitation minière en milieux aquifères, imposent une étude préalable des conditions d'écoulement de l'eau souterraine et des conséquences de ces écoulements. L'eau souterraine joue également un rôle important dans les phénomènes sismo-tectoniques, et en particulier pour les tremblements de terre. Il a ainsi été mis en évidence par EVANS [1966) que l'activité sismique intense enregistrée à Denver de 1962 à 1966 était en liaison directe avec des injections de résidus industriels liquides dans des couches profondes du sous-sol à partir des puits de l'arsenal de Rocky Mountain, situé non loin de Denver. L'augmentation de pression interstitielle résultant de ces injections avait pour effet de réduire la valeur des contraintes normales aux surfaces de discontinuités. Cette diminution entraînait une réduction de la résistance au cisaillement le long des discontinuités du massif, qui étaient le siège de déplacements soudains sous l'effet des contraintes tectoniques préexistantes. Les pompages d'essai montrent par ailleurs que les perméabilités des terrains sont plus élevées en cours d'injection (diminution des contraintes effectives et ouverture des joints) qu'en cours de pompage (augmentation des contraintes effectives et fermeture des joints). - 7- 3 - CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DU MILIEU Pour caractériser un milieu - eu égard à un état ou à une propriété donnés - les six qualificatifs suivants (opposés deux à deux] : continu homogène isotrope - discontinu - hétérogène - anisotrope sont communément utilisés. Aux massifs rocheux, à l'échelle des ouvrages humains, on ne peut hélas attribuer que les propriétés les plus complexes, en raison de leur comportement tant hydraulique que mécanique. Ils constituent en effet des milieux discontinus, hétérogènes et anisotropes. La complexité des roches est due non seulement à la multiplicité des formes cristallines de leurs constituants, mais surtout à leur fragmentation. La fragmentation dans les roches intervient à des échelles très variées : depuis le défaut microscopique à l'échelle du cristal jusqu'à l'accident majeur plurikilométrique à l'échelle de la formation géologique. Le géotechnicien simplifie les choses à son échelle, en considérant dans les roches deux grands types de fragmentation : les microdiscontinuités à échelle inférieure à celle de l'échantillon (décimétrique) et les "macrodiscontinuités" (dimensions supérieures au décimètre] à l'échelle des ouvrages. Il schématise ainsi les roches en les assimilant a un assemblage de blocs rocheux séparés par des macrodiscontinuités, fissures ou fractures. Le bloc rocheux est supposé constitué par de la roche poreuse, saine, c'està-dire sans fissure apparente ; ce milieu est désigné par le terme "matrice rocheuse". L'assemblage de blocs rocheux, à l'échelle des aménagements humains, est par contre désigné par le vocable "massif rocheux". Les termes fissures et fractures sont considérés au sens large, ils englobent tous les défauts, discontinuités, accidents du massif rocheux, quelle que soit leur origine géologique : joints de stratification, de schistosité, diaclases, failles, etc.. Les fissures et fractures qui fragmentent les massifs rocheux offrent évidemment à l'eau souterraine des cheminements privilégiés. La fracturation des massifs rocheux joue donc un rôle prépondérant en hydraulique des roches. Un calcul rapide montre ainsi que des fissures même fines confèrent au massif des coefficients de perméabilité très élevés comparativement à ceux de la matrice rocheuse. Une analyse quantitative physique et géométrique des vides (pores et fractures) des massifs rocheux montre que les massifs rocheux ont une forte conductivité hydraulique de fractures et une faible porosité de fractures, tandis que la matrice rocheuse se caractérise par contre par une faible perméabilité et une forte porosité. Cet état de choses est très général. Des exceptions à cette règle peuvent cependant se présenter, notamment lorsque les fractures du massif sont colmatées par un remplissage argileux étanche constituant ainsi des barrières hydrauliques cloisonnant le milieu ou encore lorsque la perméabilité de la matrice rocheuse est anormalement élevée, comme c'est le cas pour certains grès ou conglomérats. - 8 - Le comportement hydraulique des massifs rocheux est donc étroitement lié à la nature, la géométrie et la distribution des fractures qui divisent le milieu. L'approche de tout problème d'hydraulique des roches nécessite donc à l'amont une analyse structurale du milieu visant d'une part à donner une description spatiale de la fracturation et d'autre part, à analyser quantitativement tous les paramètres jouant un rôle sur la circulation des eaux souterraines. Pour schématiser les propriétés hydrauliques, cinq modèles fondamentaux sont généralement admis, comme le montre la figure 5 : (LOUIS, 1976). a) Le milieu poreux, généralement homogène (fig. 5. a) La matrice rocheuse constitue, à l'échelle macroscopique, un milieu poreux (avec des vides fins de dimensions relativement égales dans les trois directions) généralement homogène. A l'échelle des ouvrages, surtout à faible profondeur, les massifs rocheux sont généralement toujours fracturés. Cette représentation est retenue pour les formations à grandes profondeurs pour lesquelles des fissures ou fractures peuvent certes exister, mais sont fermées en raison des états de fortes contraintes régnant à ces niveaux. b) Le milieu poreux fracturé, à discontinuités planaires orientées désordonnées (fig. 5. b) II s'agit du milieu décrit ci-dessus en a) auquel se surajoute le réseau "collecteur" des discontinuités modifiant totalement les caractéristiques hydrauliques du milieu. L'influence de la perméabilité de la matrice est dans la plupart des cas négligeable. On peut distinguer le cas des milieux fracturés à matrice imperméable, de celui des milieux fracturés à matrice poreuse perméable. c) Le milieu poreux avec barrières imperméables (fig. 5. c) Les discontinuités des massifs rocheux peuvent présenter un remplissage de matériaux fins (argiles de décomposition par exemple). Ce remplissage, souvent surconsolidé ou gonflant (sous l'action de l'eau) est généralement imperméable. L'eau souterraine ne peut alors circuler qu'au sein de la matrice rocheuse, dans un milieu présentant des barrières étanches. Le milieu peut être partiellement ou totalement compartimenté. A l'échelle du massif, la circulation de l'eau ne peut se faire qu'au profit de "ponts rocheux" assurant la liaison hydraulique entre les "compartiments aquifères". d) Le milieu poreux avec canalicules (fig. 5. d) Des observations i,n situ ont montré que l'eau pouvait circuler dans des canalicules ou "chenaux unidirectionnels", généralement situés dans des fractures importantes présentant un remplissage imperméable. Il s'agit ici du milieu présent en c avec des conduits ouverts dans les fractures. La circulation - 9 - Milieu poreux fracturé Milieu poreux Pont rocheux Milieu poreux avec des barrières imperméables Canalicules Milieu poreux à canalicules Milieu Karstique 5 Représentation des caractéristiques hydrauliques de la matrice et du massif rocheux - 10 - d'eau s'établit alors dans un réseau maillé plus ou moins interconnecté, l'équilibre du potentiel s'obtenant par la percolation entre les canalicules au sein de la matrice rocheuse. Ce cas peut être considéré comme un cas limite, seuls quelques auteurs y font référence dans la littérature (SABARLY et al. (1970), BERNAIX (1970), WOLTERS et al. (1972)). e) Le milieu avec chenaux de dissolution (fig. 5. e) Dans cette rubrique entre la grande variété des roches solubles qui constituent les milieux Karstiques. Ces milieux ont été à l'origine d'abord fracturés, conformément à l'image b) ci-dessus. Ce sont ensuite les circulations périodiques de l'eau qui ont modelé par dissolution les chenaux souterrains. Ces chenaux, souvent de très grandes dimensions, ont une géométrie et une distribution qui peuvent être tout à fait aléatoires selon l'histoire des circulations souterraines de l'eau. Le terme "karst" s'associe à un concept géomorphologique et morphogénétique, il est généralement employé sous la forme "région karstique' ou région constituée par des roches carbonatées, compactes et solubles dans lesquelles apparaissent des formes superficielles caractéristiques (cette notion est étendue aux autres roches solubles : gypse, sel, etc.) (d'après PALOC H. (1975)). - 11 - La représentation ci-dessus est certes très vaste et diversifiée ; elle nécessite pour l'étude des lois d'écoulement des développements longs pour chaque schématisation du milieu. Les auteurs se sont attachés quant à eux à aborder essentiellement les cas a et b des milieux poreux et fracturés qui sont certainement les plus fréquents sur le plan pratique. 4 - LOIS D'ECOULEMENT DE L'EAU DANS LES MASSIFS ROCHEUX Les lois régissant l'écoulement de l'eau dans les massifs rocheux (et les méthodes numériques de résolution] se présentent différemment suivant que l'on assimile ceux-ci à des milieux poreux ou que l'on prend en considération leur caractère discontinu Cécoulement dans les fractures). 4.1 - Cas des milieux poreux L'écoulement de l'eau en régime laminaire dans les milieux poreux obéit à la loi de Darcy, qui peut s'écrire sous forme simplifiée v=U (1) La combinaison de cette équation et de l'équation de continuité permet d'obtenir l'équation générale des écoulements dans les milieux poreux qui s'écrit en régime permanent (SCHNEEBELI 19B6] : •KK xI K x A-i] 3 x • -L- c \ \ L±J • 3 y y 3 y + - L . IK22 LU 3 z • q =° )) (2(2 3 z De nombreuses méthodes numériques, physiques nu analogiques permettent la résolution de cette équation, une fois connues les conditions aux limites du massif. 4.2 - Cas des milieux fracturés Les phénomènes d'écoulement dans les fractures ont été étudiés par voie théorique et expérimentale par LOUIS (1967). Si les écoulements dans les fractures lisses obéissent aux lois classiques valables pour des conduites quelconques (Poiseuille, Blasius, Nikuradse), il apparaît des écarts importants par rapport à ces lois dans le cas de fractures rugueuses. a) Conductivité hydraulique d'une fracture isolée On considère d'abord une fracture ouverte et sans remplissage, mais pouvant présenter des ponts de matière. Dans les milieux rocheux, les fractures constituent des conduits caractérisés par une valeur élevée de la rugosité relative, k/Dh (k étant la rugosité absolue, égale à la hauteur des aspérités, et Dh le diamètre hydraulique, égal dans le cas d'une fracture au double de son ouverture libre). Les variations relatives de l'ouverture de la fracture sont donc très importantes, ce qui donne à la fracture, lors d'un écoulement, un coefficient de pente de charge élevé (beaucoup plus élevé que celui que la loi de Porseuille, par exemple, permet de calculer). - 12 - Les lois d'écoulement dans une fracture s'expriment de la manière suivante : Régime laminaire : v = k„.J_ (3) Régime turbulent : v = k' . j " (4) Dans ces expressions, v désigne la vitesse moyenne d'écoulement, k. la conductivité hydraulique de la fracture, k'_ sa conductivité turbulente, J, la projection orthogonale du gradient hydraulique (J = - grad <)>) sur le plan de la fracture et enfin a le degré de non linéarité de l'écoulement (a = 0,5 pour l'écoulement turbulent complètement rugueux). Pour les écoulements dans les fractures, le passage laminaireturbulent se produit à des nombres de Reynolds (") très faibles (pouvant atteindre 100 et même 1 0 ) , décroissants quand la rugosité relative de la fracture croît. Dans les fractures, la transition entre le régime laminaire (a = 1) et turbulent ta = 0,5) est très progressive ; l'exposant a varie lentement de 1 à 0,5 quand le nombre de Reynolds passe de 100 à 2 000, valeurs données à titre indicatif. Les conductivités hydrauliques définies dans les relations (3) et C4) sont données par les expressions suivantes (figure 9) : Régime laminaire : k_ = % — f 12 v C Régime turbulent : (complètement rugueux) k' = 4 Jgë (5) log . (B) h Dans ces expressions, g désigne l'accélération due à la pesanteur, le degré de séparation de la fracture (rapport de la surface ouverte par la surface totale de la fracture), e l'ouverture moyenne de la fracture, v la viscosité cinématique du fluide et enfin C et D deux coefficients qui dépendent de la rugosité relative k/D de la fracture (d'après LOUIS, 1967, C = 1 + 6 , 8 (k/D.) 1 ' 5 et d = 1,9 pour une rugosité relative supérieure à 0,033 ; ce qui est en général le cas pour les fractures dans les roches). Pour les fractures avec remplissage, la conductivité hydraulique est égale à la perméabilité du remplissage à condition, bien sûr, que cette perméabilité soit nettement supérieure à celle de la matrice rocheuse. (:c) Le nombre de Reynolds, défini pour une fracture par la relation Re = v. D, /v, est en fait très difficile à déterminer dans les roches (pour un régime donné, il peut varier énormément d'un point à un autre dans une même fissure). - 13 - b) Conductivité hydraulique d'un système de fractures Conformément aux hypothèses formulées dans le paragraphe 3, on admet tout d'abord que la fracturation d'un massif rocheux est constituée par plusieurs familles de fractures planes parallèles. Pour caractériser les propriétés hydrauliques d'un tel milieu, il suffit de connaître la conductivité hydraulique K (laminaire ou turbulente] de chaque famille de fractures. Cette conductivité hydraulique se définit comme précédemment en reliant le flux unitaire d'écoulement (débit dans la direction des fractures rapporté à la section totale du massif) au gradient hydraulique actif, ce qui se traduit par les relations : Régime laminaire : V = K J (7) Régime turbulent : V = K' J° (8) L'échelle du phénomène étudié joue ici un rôle important. Dans le volume considéré, les fractures élémentaires peuvent être, dans leur plan, continues ou discontinues ; ces deux cas sont à étudier séparément : x Système de fractures continues La conductivité hydraulique directionnelle d'un système de fractures continues se déduit directement de la conductivité hydraulique des fractures élémentaires. Elle a pour expression (en régime laminaire ou turbulent) : K = § Kf + K m (9) Cette relation s'obtient en rapportant le débit d'écoulement à la section totale du massif, e désigne l'ouverture moyenne des fractures, b leur distance moyenne, k leur conductivité hydraulique et k la perméabilité de la matrice rocheuse. Très souvent, dans la pratique, k est négligeable devant le terme T- k_. Par contre, s'il n'y a pas de fracture, ou si elles sont fermées (e = D et k_ = 0 ) , seul le terme k intervient dans la relation (9), ce qui correspond au cas envisagé dans le paragraphe 41. * Système de fractures discontinues Une application numérique montre très nettement qu'une famille de fractures continues, même très fines, possède des conductivités hydrauliques très élevées (une fracture par_mètre, de 0,1 mm d'ouverture, correspond à une conductivité de l'ordre de 10 ** cm/s; à 1 mm d'ouverture, pour la même fréquence, correspond la valeur 0,1 cm/s). Ces valeurs théoriques sont donc nettement plus grandes que celles que l'on observe dans la pratique bien que, la plupart du temps, des fractures d'ouvertures supérieures à 1 mm soient présentes. Les valeurs faibles des conductivités hydrauliques observées dans la nature s'expliquent clairement par le fait que les fractures, même d'ouverture notable, sont d'étendue limitée. Dans leur plan, les fractures sont donc discontinues. Dans un tel milieu, l'écoulement est évidemment anisotrope. Les fractures, sans communication, "court-circuitent" l'écoulement lorsqu'il a lieu dans leur direction. Les fractures sont à potentiel constant, la circulation de l'eau a lieu à travers la matrice rocheuse, avec mise à profit éventuellement de la fissuration secondaire de la roche. - 14 - Ce problème, considéré à trois dimensions, a été programmé sur ordinateur afin d'obtenir les conductivités hydrauliques de tels milieux quelle que soit leur configuration géométrique. Il est à remarquer que, dans les massifs rocheux avec fractures discontinues, le degré de discontinuité et la fréquence des fractures sont les seuls paramètres hydrauliques importants. La perméabilité matricielle k intervient comme facteur multiplicateur dans les conductivités hydrauliques des différents systèmes de fractures ; son influence n'apparaît donc que dans le calcul des débits. L'ouverture, la géométrie de la paroi rocheuse, la rugosité des fractures, ne jouent aucun rôle. Dans de tels milieux, les écoulements se font en partie par l'intermédiaire de la matrice rocheuse, ils restent donc généralement laminaires. Plusieurs approches existent pour la résolution des problèmes d'écoulement dans les milieux fracturés. La première est une approche déterministe, dans laquelle chaque fracture est considérée individuellement (WILSON et WITHERSPOON, 1967]. La seconde est une approche statistique [SNOW, 1967] : connaissant la conductivité hydraulique d'une fracture élémentaire, il est aisé de déterminer la conductivité hydraulique directionnelle d'une famille de fractures (LOUIS, 1974], en distinguant les systèmes de fractures continues des systèmes de fractures discontinues, qui ont des rôles hydrauliquement très différents. Le milieu fracturé peut aussi être assimilé à un milieu poreux équivalent, dont on peut calculer le tenseur anisotrope de perméabilité, à partir des caractéristiques hydrauliques et de l'orientation, dans l'espace, de chaque famille de fractures. Enfin, une troisième approche, qui prend en compte à la fois l'écoulement dans les fractures et dans la matrice poreuse, combine les deux précédentes (WARREN et ROOT, 1963). En définitive, le choix du type d'approche dépend du rapport entre l'écartement moyen des fractures et la taille de la structure étudiée (fig. 6 ] , ainsi que de la possibilité de disposer de données numériques concernant les fractures. En hydraulique des roches, l'effet d'échelle joue un rôle capital. Avant d'entreprendre l'étude des écoulements dans un milieu fissuré, il est essentiel de savoir si le problème peut être considéré comme continu ou discontinu. Il n'y a pas de règle générale pour cela, et tout dépend de l'échelle relative du phénomène étudié et de l'intensité de la fracturation caractérisée, par exemple, par la distance moyenne entre deux fractures. Cette question d'échelle relative est illustrée par la figure 6 qui représente le même problème hydraulique, mais pour des milieux différents. - 15 - / v'X:X::x"X::::::::x:::::::x::: WMMmm Fig. 6 Milieu continu ou discontinu Cas 1 et 2 Cas 3 et 4 continu discontinu On pourra considérer qu'un milieu fissuré est continu si la dimension des blocs élémentaires est négligeable comparée à la taille du phénomène envisagé (cas 2, fig. 6 ] , c'est-à-dire si on peut compter environ 10 000 fissures, par exemple, dans une section plane. D'un autre côté, si le nombre de fissures est compris entre 100 et 1 000, l'hypothèse d'un milieu discontinu est nécessaire [cas 3] et finalement, si dans une section donnée, le nombre de fissures est inférieur à 10, chaque fissure devra être individualisée dans le modèle mathématique ou physique utilisé (cas 4 ) . Les nombres de fissures indiqués ci-dessus sont subjectifs j en fait, l'hypothèse à choisir devra être soigneusement analysée pour chaque problème particulier. 5 - DETERMINATION DES CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DU MILIEU Les nouvelles méthodes de la géologie structurale permettent de déterminer la distribution spatiale des discontinuités, la fréquence d'orientation et la continuité de chaque famille de fractures (BERTRAND et LOUIS, 1973]. Les paramètres hydrauliques (par exemple section des fissures, rugosité, remplissage, degré de séparation ou de discontinuité des fissures, etc.] sont plus difficiles à déterminer in situ, ne serait-ce qu'en raison de leur nombre (voir le paragraphe 3 ) . Heureusement, de nouvelles techniques de mesure in situ ont été mises au point, qui rendent possible la détermination directe de l'effet global de tous ces paramètres de nature différente ; cet effet global - 16 - s'exprime à l'aide des conductivités hydrauliques directionnelles des différentes familles de fractures. Il n'est donc pas nécessaire de connaître la géométrie détaillée des fractures. La conductivité hydraulique directionnelle de chaque famille de fractures est mesurée séparément, comme le montre la figure 7, à l'aide par exemple de la sondé hydraulique simple ou triple (LOUIS, 1976] ou d'un équipement de pompage spécial (J. GALE, 1974). Dans le cas d'un massif rocheux comportant trois familles de fractures, la direction du forage destiné à mesurer la conductivité hydraulique de l'une des familles sera choisie parallèle aux direction des deux autres familles. En général, les essais doivent être réalisés dans différentes directions. La longueur de la zone d'essai d'un forage doit, en théorie, correspondre à la longueur des mailles correspondantes du modèle mathématique ou physique utilisé pour étudier le milieu. - 17 - PIEZOPERMEAMETRE SONDE TRIPLE CHAMBRE OE MESURE Fig. 7 Principe de l'essai à la sonde hydraulique triple [1] Injection dans les cavités de garde (2) Injection dans la cavité centrale (3] Lecture de pression dans la cavité centrale (4) Obturateurs (5] (6) (7) (8) Débimètres Compresseur Obturateur généralisé Lecture de pression dans le piézo-perméamètre - 18 - II est important de noter que l'on ne peut tirer de conclusions définitives (ut i lisces par exemple pour le calcul des conductivités hydrauliques) à partir de l'observation de l'ouverture des fissures. Celle-ci est en effet toujours plus ou moins influencée, sur le site, par des effets de relaxation, par les tirs» etc.. Les principales objections que l'on peut faire à l'analyse à l'aide de la théorie des écoulements à potentiel des essais hydrauliques sont les suivantes : - Non prise en compte du fait que l'écoulement est radial (variation de vitesse dans la direction de l'écoulement). - Non prise en compte de la turbulence. - Déformation excessive du milieu sous l'effet de la pression de l'eau dans les fissures pendant l'essai (utilisation de pressions plus élevées que celles qui existent à l'état naturel). - Non prise en compte de l'influence des conductivités hydrauliques dans des directions autres que celle testée. - Non prise en compte de l'effet de puits (perte de charge additionnelle). - Non prise en compte de l'influence du temps et de l'existence possible de zones non saturées. 6 - SIMULATION DES PHENOMENES HYDRAULIQUES OU MECANIQUES La connaissance du tenseur de perméabilité [milieux continus) ou des conductivités hydrauliques directionnelles (milieux discontinus) d'une part, et des conditions aux limites le long d'un domaine fermé d'autre part, permet d'entreprendre la simulation des phénomènes d'écoulement. Cette opération consiste à déterminer au moyen de modèles mathématiques ou physiques la distribution du potentiel hydraulique § = Z + p/y en tout point du domaine considéré. Il en est de même pour la simulation des phénomènes mécaniques. La connaissance des caractéristiques mécaniques (lois de comportement, déformabilité, résistance), forces appliquées, conditions aux limites en contraintes ou déplacements donne la possibilité de déterminer la distribution des déplacements et ensuite des contraintes. La littérature scientifique technique traitant de ces questions est à présent très abondante (ZIENKIEWICZ et al. 1967, DESAI 1972, etc.) tant pour les phénomènes mécaniques qu'hydrauliques (méthode des éléments finis, des différences finies, de relaxation dynamique, théorie des équivalences, etc.). C'est la raison pour laquelle ces questions ne seront pas abordées dans le cadre de ce chapitre, le problème fondamental abordé par les auteurs étant, rappelons-le, l'interaction entre les phénomènes d'écoulement et le comportement mécanique. Cette interaction sera étudiée par couplage de modèles hydrauliques et mécaniques. Cette technique numérique nécessite préalablement un examen des effets mécaniques dus aux écoulements et de l'influence des contraintes (mécaniques ou thermiques) sur les caractéristiques hydrauliques qui conditionnent de leur côté le réseau d'écoulement. Il est précisé que les modèles hydrauliques et mécaniques utilisés dans le couplage sont tout à fait classiques (modèles par éléments finis, par exemple). - 19 - 7 - ACTION MECANIQUE DE L'EAU SUR LE MASSIF L'étude de l'action mécanique de l'eau sur un massif rocheux nécessite de distinguer à nouveau milieux continus et milieux fissurés. a) Cas des milieux continus L'eau présente dans les milieux continus exerce sur ceux-ci une forme volumique égale à F= - grâ*d p. Compte tenu de ce que p = y F = - y ou encore (10) (<f> - z ) , cette force se décompose en grad cf> + Y W grad z F = A + S - > - * A est la poussée d'Archimède : A = y et • - * • - * • grad z = - p g S est la poussée d'écoulement : S = - y grad <f> = y J b) Cas des milieux fissurés L'action mécanique due aux écoulements dans les milieux fissurés a été étudiée en détail, à trois dimensions, par LOUIS, 1967. Il a été montré qu'un massif rocheux fissuré traversé par un écoulement était soumis à trois forces de volume dues à l'action de l'eau dans les fissures. Ces forces ont pour expression : Force tangentielle due à la viscosité de l'eau (pour une fissure K.) ^ T. = n. Y W -L Poussée hydrostatique ou poussée d'Archimède _^ A = - p w (1 - n) g \ Poussée hydrodynamique ou poussée d'écoulement _^ S = y (11) (1 - n) J Í est le gradient hydraulique global dans l'espace (J = - grad <J>), J. le gradient actif dans la fissure K., et n. la porosité de fissures relative au système de fissuration K. (n. = e./b.). Le terme correctif 1-n tient compte de la porosité de fissures n 1 de l'ensemble du massif. Cette porosité globale de fissures, dans le cas d'un massif rocheux ayant trois familles de fissures, s'exprime par la relation : n = 1 - ir M - fjO i =1 t 12 3 - 20 - Dans ces expressions e. et b. désignent respectivement l'ouverture et la distance moyennes des fissures d'une famille K.. La porosité de fissures des massifs rocheux est généralement très faible devant l'unité. Pour simplifier on peut admettre, avec une bonne approximation, que les forces dues à l'eau se réduisent aux expressions suivantes : -y w (13) g W c) Introduction des forces dues à l'eau dans les calculs Les expressions analytiques des forces dues à la présence d'eau sont approximativement les mêmes pour les milieux continus ou discontinus. La prise en compte de ces forces dans les calculs, pourra se faire de deux manières bien distinctes, comme le montre la figure 8 : - par les forces de volumes A et S conformément aux paragraphes a et b ci-dessus, - par la pression de l'eau répartie sur la périphérie de l'élément considéré. Forces volumiques A et S Lignes équipotentielles Forces extérieures Répartition de p Fig. 8 Les deux façons de prendre en compte l'action mécanique de l'écoulement des eaux souterraines dans les milieux poreux ou fissurés. - 21 - Des précisions pratiques seront données dans le chapitre 8 présentant le programme HYMEC permettant l'introduction des actions dues a l'eau dans le modèle mécanique. Avant de clore ce paragraphe sur les actions mécaniques dues à l'eau, il importe d'évoquer les erreurs fréquemment commises a ce sujet. Dans le cas d'analyse de stabilité de talus, certains auteurs introduisent simultanément des forces extérieures (pression de l'eau] sur le volume susceptible de glisser et le poids déjaugé y. qui résulte en partie de ces forces extérieures. La poussée d'Archimède se trouve ainsi prise en compte deux fois. La figure 9 illustre l'erreur souvent commise. Fig. 9 Exemple de prise en compte erronée de l'action mécanique de l'écoulement des eaux souterraines dans un talus. De même, par exemple dans l'analyse des contraintes et déformations des fondations de barrage, il importe d'être très précis quant aux hypothèses relatives aux charges dues à l'eau : - les charges instantanées dues au remplissage rapide j ces charges sont des sollicitations extérieures qui interviennent avant que le régime d'écoulement s'établisse (fig. 10 a ) , - les charges dues à l'eau en régime permanent ; ces actions sont des forces volumiques uniformément réparties (fig. 10 b ) . - 22 - a] Remplissage instantané b) Etat permanent Q } et (g) (D Fig. Pressions hydrauliques sur le barrage Forces hydrauliques dans la fondation 10 Action mécanique de l'eau sur un barrage et son massif de fondation II est fréquent de constater dans la littérature que les cas de charge a] et b] sont pris en compte simultanément, de manière partielle ou totale, ce qui peut occasionner une source d'erreur. 8 - PRINCIPE DU COUPLAGE DES MODELES HYDRAULIQUE' ET MECANIQUE Le couplage des modèles hydraulique et mécanique, tout a fait classiques en eux-mêmes, est réalisé par l'intermédiaire du programme HYMEC (cette appellation reprend les premières lettres des termes HYdraulique et MECanique et rappelle donc ainsi le couplage des modèles]. Ce programme a été mis au point dans le détail par FEUGA (1975). Seul le principe de ce programme sera explicité ci-après. Le schéma général du couplage des modèles hydrauliques, éventuellement thermiques et mécaniques est donné sur la figure 11. - 23 - 0 MODELE HYDRAULIQUE ^ MODELE THERMIQUE — 0 PROGRAMME DE COUPLAGE H Y MEC . i Fe î O«, • LOI DE VARIATION DES CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES K. (p, CT ) p, a Fig. 11 MODELE MECANIQUE F A(T variables liées Représentation schématique du couplage entre modèles hydraulique, thermique et mécanique. ^Potentiel hydraulique, 0 température, F9 forces thermiques, Fw forces dues à l'eau, Fe forces extérieures,ao contraintes initiales, e déplacements. ACT variation de l'état de contraintes, KCp.ae] perméabilité fonction de la pression p de l'eau et de la contrainte effective En ce qui concerne le couplage hydraulique - mécanique, c'est la répartition du gradient du potentiel hydraulique dans le milieu qui constitue la donnée de base pour la détermination des forces d'écoulement. Le calcul de ce gradient constitue l'une des étapes du calcul des potentiels dans un programme par éléments finis. La carte des gradients résultant de ce calcul [programme ELFES] (SAUTY - 1972] est mise en mémoire et le programme de couplage détermine, par intégration sur les éléments du maillage du modèle mécanique (qui peut être différent du maillage du modèle hydraulique] les forces nodales d'écoulement qui interviendront à titre de forces "extérieures" dans le calcul par éléments finis des déplacements et des contraintes. La figure 12 schématise ce processus La poussée hydrostatique, elle, est représentée par la prise en compte de la densité immergée des matériaux. - 24 - a) Calcul hydraulique Maillage du modèle par éléments finis mécaniques Lignes équipotentielles \ Maillage du modèle par éléments finis hydrauliques b) Calcul des forces dues à l'écoulement de l'eau aux noeuds du maillage mécanique Force au noeud i due à 1'écoulement Fig.12 Calcul des forces nodales dues a l'écoulement de l'eau - 25 - 9 - VARIATIONS DES CARACTERISTIQUES HYDRAULIQUES DES ROCHES OU DES SOLS 9.1 - Observations préliminaires La conductivité hydraulique d'un milieu, qu'il soit continu ou discontinu, dépend de l'état de contraintes, qui joue sur l'ouverture des fissures et sur la compacité du squelette solide j de la température qui elle aussi influence l'ouverture des fissures ou la dimension des espaces intergranulaires (sans parler des variations de viscosité de l'eau] ; et de la pression du fluide qui est liée aux contraintes par une relation du type a = a + n P (14] 6 a étant la contrainte totale, a la contrainte effective et n un coefficient égal à 1 pour les sols et les discontinuités dans les massifs rocheux et inférieur à 1 pour la matrice rocheuse (SERAFIM - 1972]. L'état de contraintes, quant à lui, est lié aux forces extérieures, aux sollicitations d'origine thermique et aux forces d'écoulement ; celles-ci dépendent de la distribution du potentiel hydraulique qui elle-même est fonction des perméabilités. Cette liaison nécessite donc un calcul itératif (fig. 11] pour lequel la connaissance des relations entre les différents paramètres est indispensable. 9.2 - Relation entre perméabilité et état de contrainte De très nombreuses mesures de perméabilité in situ réalisées sur des massifs homogènes à des profondeurs (donc pour des contraintes] variables ont montré que la loi empirique qui traduisait le plus fidèlement la variation des perméabilités en fonction de l'état de contrainte était de la forme K = KQ e " " °e (15] K étant la perméabilité dans la partie supérieure de la formation et a un coefficient dépendant de la nature de la roche et de la fracturation. Des essais au laboratoire, (LOUIS - 1976] menés d'une part sur des échantillons parallélépipédiques présentant une fracture très nette et d'autre part, sur des échantillons cylindriques de diamètre 4 cm et d'élancement 1, sous contrainte radiale, ont confirmé cette loi (fig. 13]. - 26 - a) Granite de Bemont Débit de percolation Ccm3/s) #0/ c iU Débit de percolation i>.l 6 c 4 <f/tfíCt Oí 03 ÍO i * contrainte effective (bar) .** • Ï lu- i i i / / i f / i ! • » / / 1 0 *<. / ¿/of SJ .J0*~ / i i 1 I / i ) to Z / GRANUE OE y /fZ fi i i /y V uo- f 2 U i i u 1/ i 8 1 • "* • u1 tO Ur • ~T r. 1 / |/ / í f no- / • i i ' IT í (cm3/s) i no- 3 U I.F.W ONT BEM i / GRANITE DE BEMO NT lj_ l/ rw c) Calcaire de Saintes b) Gneiss de Grand Maison Conductivité hydraulique (m/s) 10 Débit de percolation 001 IO-' ' 004 001 OOt (cm3/s) 01 . it U ta o «- O W <+- I I 4Q) œ c -p •H ID U -P O O GNEISS DE GRAND 100 Carotte 1 Caioile 2 MAISON CALCAIRE DE SAINTES Fig. 13 Débit de percolation ou conductivité hydraulique en fonction de la contrainte effective pour des milieux poreux ou fissurés [d'après LOUIS, 1976) - 27 - 9.3 - Relation entre perméabilité et température La température influence la perméabilité d'un milieu à la fois par son action sur la viscosité de l'eau et sur l'ouverture ou la fermeture des fractures du fait de la dilatation thermique (JOUANNA et al. 1970]. La conductivité hydraulique d'une famille de fractures s'exprime en régime laminaire par la relation 3 (16) où b est la distance moyenne entre fractures. La viscosité cinématique de l'eau, au voisinage de 20°C, en stokes, est donnée par la formule : - = 2,1482 [(6 - 8,435) + / 8078,4 + (8 - 8,435)¿] - 120,00 C17) où 8 est en degrés Celsius. L'épaisseur d'une fracture varie en fonction de la dilatation de la matière entre les fractures. L'expression analytique de cette fonction est difficile à établir. Rayneau et al. (1971) proposent une loi trop simple, peu réaliste : e (6) = e Q - XC8 - 6Q) b (18) À étant le coefficient de dilatation thermique de la matrice. Cette relation est très simplifiée car la dilatation de la matrice rocheuse se produit en fait dans un milieu confiné. Dans un cas plus général, l'influence de la température sur l'ouverture des fractures se traduit par une relation du type e Cou K) = eoCou K Q ) e a a 8 (19) o Q représentant les contraintes d'origine thermique, ö 10 - EXEMPLE PRATIQUE Les principes exposés dans les paragraphes précédents ont été appliqués au cas d'un petit barrage poids en construction dans le département du Cher (France) : le barrage de l'Arnon. Ce barrage présente la particularité d'être fondé sur une faille à pendage amont, remplie d'un matériau très compressible et imperméable ; la faille occupe une position oblique par rapport à l'axe du barrage et l'étude a été réalisée dans la section transversale la plus défavorable, la partie supérieure de la faille étant excavée et remplacée par un plot de blocage en béton. Le milieu a été assimilé à un milieu poreux et un calcul par éléments finis a permis de déterminer le réseau des équipotentielles dans le massif de fondation, compte tenu de la présence d'un écran d'injection et d'un rideau de drainage (fig. 14). • 250.75 N G F 270 260 250 / /////i imperméable 220 rideau d'injection Fig. 14 Réseau d'écoulement dans le massif de fondation du barrage de l'Arnon (cher] Régime permanent Les perméabilités dans le massif ont été estimées à partir d'essais Lugeon à différentes profondeurs. Des essais de laboratoire ont montré qu'elles variaient peu avec l'état de contraintes. La connaissance du réseau d'équipotentielles sous le barrage a permis de déterminer les poussées d'écoulement dans chaque élément d'un premier modèle simplifié utilisant la méthode des éléments finis et simulant le comportement élastique du massif de fondation et du barrage. Les poussées sur le barrage lui-même et sur la faille ont été calculées en supposant qu'ils étaient parfaitement imperméables. Les résultats obtenus sont représentés sur la figure 15. Ils sont très fortement influencés par la prise en compte de la répartition précise des poussées d'écoulement dans le massif ; en particulier, il apparaît sous la partie aval du barrage une zone de traction très développée (due également en partie à la présence du plot de blocage). Il faut noter également un basculement du barrage vers l'amont. M CD X traction »—compression 20017m 2 Fig. 15 Barrage de l'Arnon. Contraintes et déplacements dus au poids du barrage et aux forces hydrauliques dans le massif de fondation. Régime permanent - 30 - Ces résultats ne sont toutefois qu'approchés. En particulier la résistance à la traction des roches étant très limitée, l'existence de zones de traction importantes n'est pas réaliste. Les calculs devraient être repris en utilisant une procédure de "non-traction" (ZIENKIEWICZ, 19683. Il est cependant intéressant de comparer les résultats obtenus avec ceux d'un calcul plus classique, où les poussées d'écoulement ne sont pas prises en compte Cfig. 16 et 173. Faille impermeable 200T/m 2 Fig. 16 Barrage da l'Amon. Répartition des contraintes. Saules ont été prises en compte les forces de pression axtérieures (cas d'un remplissage instantané] Voir fig. 15 et 17 - 32 - Les différences considérables qui existent entre ces deux calculs montrent le rôle très important que jouent les forces d'écoulement dans le comportement des massifs. Remplissage instantané i cm Régime d'écoulement permanent 07 cm t faille imperméable Cas de la fig. 16 Fig. 17 Cas de la fig. 15 Comparaison entre les déplacements totaux de la Crète du barrage en cas de remplissage instantané et de régime permanent. Exemple du barrage de l'Arnon (voir fig. 14) p : pression de l'eau ; A, S : forces de volume ; y : poids volumique du terrain ; V V : poids volumique déjaugé w du terrain. Un modèle plus élaboré, prenant en compte les résultats d'essais in situ (essais de plaques en galerie) pour la détermination des caractéristiques mécaniques des roches de la fondation fut ensuite mis au point. Il permit de préciser les résultats fournis par le premier modèle (simplifié) et de définir les dispositifs de drainage et d'ancrage à mettre en oeuvre (fig. 18 et 19). - 33 - • »9,75 NGF urn \ \ \ \ \ Fig. \ \ \ \ V\\ \ \ \ \ \ \ \ \\ 18 Barrage de l'Arnon. Modèle définitif. Déplacement du barrage et du massif de fondation dans le cas du régime permanent (on a introduit en outre une accélération horizontale pour prendre en compte l'effet d ' u n tremblement de terre) Drain (diam. 100 mm Barre d'acier à ancrage réparti Fig. 19 Barrage de l'Arnon. Dispositif de drainage et d'ancrage adoptés Cen plus d'un voile d'injection et d'un réseau de drainage conventionnel à l'amont) - 34 - 11 - CONCLUSION Bien qu'il reste beaucoup à faire du point de vue de la recherche dans le domaine de l'hydrogéotechnique, il exists d'ores et déjà des méthodes qui permettent de prendre en compte d'une façon plus précise que par le passé l'influence de l'eau sur le comportement mécanique des massifs. Mais ces méthodes nécessitent la connaissance d'un grand nombre de paramètres et les résultats qu'elles peuvent fournir sont tributaires de l'adéquation des techniques de mesure employées et de la façon dont elles sont mises en oeuvre. Il ne faut par ailleurs pas se cacher qu'aussi élaborée que soit une méthode de calcul, elle ne saurait représenter la nature dans toute sa complexité j c'est ce qui explique le rôle fondamental de l'auscultation, tant hydraulique (mesure des pressions et des débits] que mécanique (mesure des déplacements et accessoirement des contraintes]. L'auscultation qui doit intervenir dès le début des travaux constitue en effet le contrôle indispensable de tout calcul. Elle permet de vérifier que les hypothèses faites sont conformes à la réalité, de reprendre les calculs sur des bases différentes si les écarts entre leurs résultats et les observations réalisées Sont trop importants, ce qui permet éventuellement de réorienter le projet. - 35 - BIBLIOGRAPHIE BERNAIX J. (1967) - Etude géotechnique de la roche de Malpasset. Dunod - Paris BERNAIX J. (1970) - Drainage des fissures à canalicules. Proc. 2ème congrès de la Soc. Intern, de Mécanique des roches. Belgrade, Sept. 1970. 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