EP1 Dipôles sous tensions sinusoïdales TELT 1) Comportement des récepteurs élémentaires en courant continu et en courant alternatif U en courant continu I U On appellera Z le rapport en courant alternatif I On appellera R le rapport 1.1 Résistance pure (Résistor) A U (V) I (en A) U I ou V 12,5 12,5 R 0,042 0,042 298 298 --~ R=Z 1.2 Inductance pure (Bobine, Self) A U (V) U I (en A) I ou V 12,5 12,5 L 1,45 0,038 8,6 329 --~ R≠Z 1.3 Capacité pure (Condensateur) A ou U (V) I (en A) 12,5 12,5 0 0,08 U I V C Page 1/5 ∞ 156 --~ R≠Z Y.Sutra EP1 Dipôles sous tensions sinusoïdales TELT 1.4 Conclusion Une résistance pure a le même comportement en courant continu et en courant alternatif Une inductance pure et une capacité pure ont un comportement différent en courant continu et en courant alternatif. 2) Rappels sur les dipôles passifs Dipôle Impédance Z (Module) Facteur de puissance Puissance active Puissance réactive Z=R cos ϕ = 1 P = U.I = R.I² Q=0 Graphique (Vecteur de Fresnel) I ϕ=0 Résistor parfait Z= 1 C.ω cos ϕ = 0 P=0 Q = -UI = - U².C.ω + + I U ϕ = - π/2 Condensateur parfait Z = L. ω U cos ϕ = 0 P=0 Q = UI = L.ω.I² U I ϕ = +π/2 + Réactor parfait U U U I I I I est en avance sur U U est en phase avec I ϕ=0 t t t ϕ=- π 2 = - 90° Résistor parfait U est en avance sur I ϕ=+ π 2 = + 90° Réactor parfait Condensateur parfait Page 2/5 Y.Sutra EP1 Dipôles sous tensions sinusoïdales TELT 3) Le circuit RLC série Considérons le dipôle RLC série ci dessous. L R i C UL U UR UC 3.1 Relation entre les tensions U = Ur + Ul + Uc 3.2 Triangle des tensions du dipôle RLC série Nous voulons construire le diagramme de Fresnel des tensions Le choix de l’origine s’impose : c’est I , puisque le courant est commun à chaque dipôle. La tension UR est en phase avec i et UR = RI (propriétés du résistor) La tension UL est en quadrature avant de i et UL = Lω ωI (propriétés du réactor) I La tension UC est en quadrature arrière de i et UC = (propriétés du Cω condensateur) Bobine (de laboratoire) Résistance (Rhéostat de laboratoire) Condensateur Les tensions donnent un triangle rectangle, c’est le triangle des tensions. Relation entre les tensions du circuit RLC série. UC U ϕ U R U² = UR² + ( UL – UC)² Ur cos ϕ = U Ul − Uc tan ϕ = Ur UL I Triangle des tensions Page 3/5 Y.Sutra EP1 Dipôles sous tensions sinusoïdales TELT 3.3 Triangle des impédances du dipôle RLC série 1/Cω Lω Z Z² = R² + ( Lω – 1 )² Cω R cos ϕ = Z 1 Lω − Cω tan ϕ = R X ϕ I R Triangle des impédances 3.4 Les caractéristiques du dipôle Impédance du circuit RLC série Elle est définie, à partir des caractéristiques des dipôles élémentaires dans le triangle des impédances, par la relation : Z= R et Z en ohms (Ω) L en henrys (H) C en Farads (F) ω = 2.π.f en rad/s 1 R ² + ( Lω − )² Cω Déphasage de la tension par rapport au courant Lω − tan ϕ = 1 Cω cos ϕ = R Z R La réactance X du dipôle RLC X= Lω − 1 Cω X en ohms (Ω) mais attention sa valeur peut être négative ! 3.5 Les puissances La puissance active consommée est celle qui est dissipée par effet Joule dans le résistor : R P = U.I.cosϕ = Z.I . I . ⇒ P = R.I² Z La puissance réactive consommée est celle du à la réactance X : X Q = U.I.sinϕ = Z.I . I . ⇒ Q = X.I² Z La puissance apparente est égale au produit de l’impédance de circuit par le carré de l’intensité du courant qui circule S = U.I = Z.I . I . ⇒ S = Z.I² Page 4/5 Y.Sutra EP1 Dipôles sous tensions sinusoïdales TELT 3.6 Les tendances du circuit RLC Voir tableau (Circuit RLC série) Nota : Lorsque la condition de résonance LCω ω² = 1 est satisfaite, la réactance du dipôle RLC série est nulle : X = 0 ⇒ Z = R et ϕ = 0 : le circuit se comporte comme si le résistor était seul. Cet état est dangereux dans les circuits industriels car il engendre souvent une surintensité et d’importantes surtensions aux bornes du condensateur et de la bobine. Des amplifications de la résonance existent en électronique (amplification, filtre) Page 5/5 Y.Sutra