On lâche un objet ponctuel sans vitesse initiale à l’altitude y=h à t=0 Expression des composantes vx0(t) et vy0(t) du vecteur vitesse ⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗ y v0x= 0 et v0y=0 ⃗ h Système : objet de centre G Bilan des forces : poids P x O Seconde loi de Newton : d v F m a m Pmg donc a g ext dt Coordonnées de l’accélération et de la vitesse primitive a aX=0 v vX(t) = v0x = 0 v0x et v0y sont les conditions initiales aY= g vY(t) = g t v0 y = g t Coordonnées x et y: v vX(t) = v0x =0 primitive OG vY(t) = g t x(t)= x0 0 y(t)= g t 2 (à t=0 x0 = 0 et y0=h ) 2 y0 g t2 2 h Le mouvement sera rectiligne uniformément accéléré . NumerikSciences © copyright 1 On lance un objet considéré comme ponctuel de masse m dans un champ de pesanteur uniforme. On place un repère de façon à étudier le mouvement de cet objet. Expression des composantes vx0(t) et vy0(t) du vecteur vitesse ⃗⃗⃗⃗ ⃗⃗⃗⃗ v0x= v0×cosα et v0y=v0×sinα Système : objet de centre G Bilan des forces : poids P Seconde loi de Newton : dv Pmg donc a g F m a m ext dt Coordonnées de l’accélération et de la vitesse primitive a aX=0 v vX(t) = v0x = v0cos v0x et v0y sont les conditions initiales aY= -g vY(t) = gt v0y gt v0sin Coordonnées x et y: v vX(t) = v0x = v0cos primitive OG x(t)= v0 cos t x0 vY(t) = gt v0y gt v0sin y(t)= g t2 2 (à t=0 x0 = 0 et y0=0 ) v0 sin t y0 x(t) v0 cos y(t) g t2 2 v0 sin t Equation de la trajectoire : Dans x(t), on isole t : t = g x on remplace t dans y(t) : v0cos x2 v 02 cos 2 x 2 v 0 cos g en simplifiant on trouve : y ( x) .x 2 (tan ) x 2 2 2 v A cos y(x)= v 0 sin NumerikSciences © copyright 2 L’équation est de type y = ax2 + bx + c c’est l’équation d’une parabole. Entrainement avec des situations différentes : Si l’objet se trouve à t=0 à une altitude y0=h alors l’équation de la trajectoire sera : Si l’objet est lancé avec une vitesse horizontale V0x = v0 et V0y=0 Alors NumerikSciences © copyright 3