Couches minces fabriquées par sol-gel pour des applications

L'optique non linéaire et ses matériaux
Couches minces fabriquées par sol-gel pour des applications
en optique non linéaire
J. Fick, A. Martucci* et M. Guglielmi*
Laboratoire d'Électromagnétisme Micro-ondes et Optoélectronique, UMR 5530,
INPG-UJF-CNRS, 23 rue des Martyrs. BP. 257, 38016 Grenoble, France
* Dipartimento di Ingegneria Meccanica, Settore Materiali, Universita di Padova,
via Marzolo 9, 35131 Padova, Italy
Résumé : Des couches minces de Si02-TiC>2 dopées avec des nanocristallites de PbS ont été
fabriquées par sol-gel. La présence des nanocristallites a été mise en évidence par des spectres
d'absorption et des clichés de MEB. L'indice de réfraction non linéaire a été mesuré par la technique
des lignes noires non linéaires et le mélange à quatre ondes. Des valeurs de n2 entre -10"7 et -10"'°
cm2/kW ont été obtenues en fonction du taux de dopage et de la durée des impulsions laser utilisées.
Des effets de saturation de la non-linéarité ont été observés. Le temps de réponse de la non-linéarité
mesuré est inférieur à 30 ps.
1. INTRODUCTION
Un grand effort de recherche est actuellement fait sur les nanostructures de semi-conducteur
ou de métal. Elles présentent un très grand intérêt pour les applications en optique intégrée,
par exemple pour la commutation tout optique [1] ou la propagation des solitons optiques [2].
Beaucoup de travaux ont été faits sur des verres dopés avec des nanocristallites de CdS et
CdSeS [3], principalement à cause de leur disponibilité comme filtres optiques commerciaux.
Une des limitations principales de ces matériaux est le photonoircissement, c'est-à-dire le
changement permanent des propriétés optiques sous irradiation laser. D a été démontré que ce
problème peut être résolu en utilisant la technique sol-gel pour la fabrication des verres [4].
Un autre dopant très prometteur est le PbS. Sa bande d'absorption sous forme massive est
située aux alentours de 3 p.m. Elle peut être décalée vers le visible par confinement quantique.
Dans le cas d'un faible élargissement inhomogène de la transition excitonique, de fortes non-
linéarités sont prévues [5]. Des nanocristallites de PbS ont été fabriqués dans les verres [6],
les polymères [7], en solution [8] ou par sol-gel [9]. La plupart des auteurs ont observé le
décalage vers le bleu de la bande d'absorption, mais, à notre connaissance, il n'y a pas de
valeurs publiées de l'indice de réfraction non linéaire.
2. FABRICATION DES ÉCHANTILLONS
Des couches minces de Si02-Ti02 contenant des nanocristallites de PbS sont fabriquées en
utilisant la technique de sol-gel. Le dopage est réalisé par la préparation séparée du sol de la
matrice et du sol du dopant [10]. Cette méthode permet d'obtenir une très faible dispersion de
Article disponible sur le site EDP Sciences et disponible sur le site http://sfo.edpsciences.org
ou http://dx.doi.org/10.1051/sfo/1998007

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taille des cristallites. Les nanocristallites sont obtenus par la réaction de l'acétate de plomb
avec du thioacétamide dans une solution de methanol qui contient un agent de passivation de
surface. La taille des cristallites est contrôlée par la concentration de cet agent. Le sol de la
silice est obtenu par mélange de tétraéthoxysylane (TEOS) et de méthyltriéthoxysilane
(MTES) dans de l'éthanol avec de l'eau et du HCl. Les deux solutions sont mélangées et le sol
du Ti02 est ensuite ajouté. Des couches minces sont obtenues par "dip coating" sur un substrat
en silice fondue. Un traitement thermique à 300° C pendant une heure sous atmosphère
d'azote assure l'évacuation des solvants et la densification de la couche. Pour obtenir des
couches minces d'une épaisseur d'environ 1 fim, le dépôt successif de 4 à 6 couches est
nécessaire. Des couches minces de 70 mol% Si02 et 30 mol % Ti02 dopées avec 5 à 25 mol%
PbS ont été fabriquées pour la caractérisation linéaire et non linéaire. Toutes les couches
supportent au moins un mode guidé à la longueur d'onde de mesure ( 1.064 um).
Les spectres d'absorption linéaire des couches minces dopées avec du PbS montrent une
bande d'absorption aux alentours de 1.4 um (figure 1). La raie d'absorption de la première
transition excitonique est visible à 1.2 um. Cette raie peut être modélisée par un calcul qui
prend en compte l'élargissement inhomogène de la raie dû à la distribution de taille des
cristallites. Pour calculer la bande d'absorption en fonction de la taille de cristallites, nous
utilisons le modèle des bandes hyperboliques [7]. L'accord entre les courbes expérimentale et
théorique est bon (figure 1). Pour l'échantillon dopé avec 10% de PbS, nous obtenons une
taille moyenne de 5.3 nm avec une dispersion de taille de 13%. Ces valeurs sont en bon
accord avec les observations faites au microscope électronique à balayage (MEB). Cette faible
distribution de taille est obtenue grâce à la préparation séparée des cristallites et de la matrice.
1500
Ë îooo
c
o
I- 500
o
ja
«S
0
700 900 1100 1300 1S00
longueur d'onde (nm)
Figure 1 : Spectre d'absorption optique d'un échantillon avec 10% de PbS. Les deux courbes de la transition
excitonique correspondent à la mesure et au calcul théorique respectivement.
3. CARACTÉRISATION NON LINÉAIRE
Les propriétés non linéaires ont été mesurées par deux méthodes différentes qui sont bien
adaptées aux mesures de couches minces : les lignes noires non linéaires (LN) et le mélange à
quatre ondes (DFWM). Les deux techniques permettent de mesurer la valeur absolue de
l'indice de réfraction non linéaire n2. Le signe de n2 peut être déterminé par les lignes noires et
le temps de réponse par le DFWM. Nous utilisons différents lasers Nd:YAG à 1.064 mm en
régime nanoseconde (LN: 10 ns/ 10 Hz) et picoseconde mono-coup (LN: 60 ps/ 10 Hz,
DFWM: 35 ps/ 5 Hz).
Pour les mesures de lignes noires non linéaires, un prisme à haut indice (SF58) est utilisé
pour coupler le faisceau laser dans les couches minces. Dans l'expérience, l'intensité réfléchie
est enregistrée en fonction de l'angle d'incidence [11]. Pour les angles de résonance, une partie
de l'énergie incidente est couplée dans le guide d'onde et nous observons une ligne noire en

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réflexion. Les lignes noires enregistrées sur un échantillon contenant 20% de PbS sont
représentées sur la figure 2a. Les deux courbes sont enregistrées respectivement à basse et à
haute intensité du faisceau incident. Le décalage vers les plus petits angles de la courbe
enregistrée à haute puissance par rapport à celle enregistrée à basse puissance indique un effet
non linéaire négatif. L'utilisation d'un faisceau de largeur limitée mène à une distribution
inhomogène de l'intensité guidée et par conséquence à des conditions de couplages
inhomogènes, ce qui explique la diminution du contraste observée sur la figure 2a. À partir
d'un modèle théorique du coupleur distribué [12], nous déduisons l'indice de réfraction non
linéaire de ces mesures. La réversibilité de l'effet non linéaire est vérifiée en enregistrant une
deuxième courbe à basse intensité, après la mesure à haute intensité. Pour les échantillons
fabriqués par sol-gel, nous n'avons pas observé d'effets irréversibles. Les effets du
photonoircissement dans un verre dopé classique (Schott OG 530) ont été, néanmoins bien
visibles.
Tableau 1: Résumé des résultats non linéaires en [cm2/kW].
Taux de dopage
5%
10% 15% 20% 25%
lignes noires 10 ns -2 10 8 -3 IO-8 -1 10"7 -8 10~8 -1 107
60 ps --1 1010 -2 1010 -4 1010 -2 10"9
DFWM 35 ps ---8 IO"10 1 IO"9
Les résultats des mesures de r\2 sont résumés dans le tableau 1. En régime nanoseconde
nous avons mesuré de fortes non-linéarités négatives de 10"8 à 10"7 cm2/kW. Ces valeurs sont
du même ordre de grandeur que pour d'autres nanocristallites dè semi-conducteurs [13,14]. En
régime picoseconde, les valeurs sont typiquement 100 fois plus petites. Ceci peut être
expliqué par la saturation de la non-linéarité. La non-linéarité dans des nanocristallites peut en
effet être décrite par la saturation de l'absorption d'un système à deux niveaux. Ce modèle
prévoit la saturation de la non-linéarité pour de très fortes intensités. Or l'intensité crête de
l'impulsion laser en régime nanoseconde est typiquement 10-40 MW/cm2, soit cent fois plus
petite qu'en régime picoseconde (1000-4000 MW/cm2). En régime nanoseconde, nous avons
observé une non-linéarité non saturée. Mais en régime picoseconde les effets de saturation
sont bien visibles.
Dans le cas du mélange à quatre ondes, deux faisceaux de pompe interfèrent sur
l'échantillon et créent un réseau de diffraction par l'intermédiaire de l'effet non linéaire [11].
L'efficacité de diffraction de ce réseau est mesurée par un faisceau sonde. L'indice de
réfraction non linéaire peut ensuite être calculé par le modèle du réseau mince. Le signal n'a
été assez fort pour déterminer n2 que pour les deux échantillons les plus fortement dopés
(tab. 1). Les valeurs sont en bon accord avec les résultats obtenus par les lignes noires. Sur la
figure 2b nous montrons l'intensité diffractée de la sonde en fonction de son retard par rapport
aux faisceaux de pompe pour un échantillon dopé avec 20% de PbS. La forme symétrique du
pic indique un temps de réponse de la non-linéarité plus court que la durée de l'impulsion laser
(30 ps). Comme dans ce cas d'excitation résonante l'effet non linéaire est lié à des transitions
réelles, nous en déduisons que le temps de recombinaison des porteurs libres est inférieur à
30 ps. Dans les semi-conducteurs massifs, ce temps est typiquement de l'ordre de la dizaine de
nanosecondes. La recombinaison est donc beaucoup plus rapide dans les nanocristallites. Ce
fait a été déjà observé par d'autres équipes dans les verres dopés de CdSSe [15]. L'influence
du photonoircissement [16] et de l'effet Auger [17] a été démontrée dans ces matériaux.

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2000 r
s 1600 :
I 1200 :
c
u
.S 800
400 -100 -50
(b)
O 50
retard (ps)
150
Figure 2 : Résultats non linéaires, (a) Lignes noires d'un échantillon contenant 15% de PbS, enregistrées à basse
et haute intensité. Les points correspondent aux mesures et les traits continus au calcul théorique, (b) Intensité
diffractée dans l'expérience du mélange à quatre ondes pour un échantillon avec 20% de PbS.
4. CONCLUSION
La technique de sol-gel permet la fabrication de couches minces vitreuses et dopées avec des
nanocristallites de semi-conducteur. Le dopage avec PbS engendre des effets non linéaires très
intéressants avec un grand potentiel pour des études futures.
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