Dans un champ magnétique, le niveau 1D2 se subdivise en cinq
et le niveau 1P1 en trois composantes de Zeeman écartées de
la valeur calculée dans l’équation (V).
Les transitions optiques entre ces niveaux ne sont possibles
qu’en forme de radiation électrique de dipôle. Les règles de
sélection applicables pour les nombres quantiques magnéti-
ques MJ des états concernés sont les suivantes:
DMJ= ±1 pour les composantes s
= 0 pour les composantes p (VI)
On observe donc en tout trois raies spectrales (voir fig. 1) parmi
lesquelles la composante p reste au même endroit et les deux
composantes s sont décalées de
Df = ± DE
h(VII)
par rapport à la fréquence de sortie. DE est ici le clivage
équidistant des énergies qui est calculé dans l’équation (V).
Distribution angulaire et polarisation
Suivant leur composante du moment angulaire DMJ dans la
direction du champ magnétique, les photons émis présentent
différentes distributions angulaires. La fig. 2 montre les distri-
butions angulaires sous forme de diagrammes polaires bidi-
mensionnels. Elles s’observent expérimentalement étant don-
né que le champ magnétique met en évidence un axe commun
pour tous les atomes de cadmium.
Le cas DMJ = 0 correspond dans l’image classique au dipôle
de Hertz qui oscille parallèlement au champ magnétique. Dans
la direction du champ magnétique, il n’y a aucun quantum
d’émis, c.-à-d. que la composante p ne peut pas être observée
parallèlement au champ magnétique. La lumière émise per-
pendiculairement au champ magnétique est polarisée linéaire-
ment avec le vecteur E oscillant dans la direction du dipôle ou
parallèlement au champ magnétique (voir fig. 3).
Inversement, la plupart des quanta vont dans la direction du
champ magnétique dans le cas DMJ = 1. Dans l’image clas-
sique, ce cas correspond à deux dipôles perpendiculaires l’un
par rapport à l’autre et oscillant avec un déphasage de 908. La
superposition des deux dipôles donne un courant circulaire.
Dans la direction du champ magnétique, il est par conséquent
émis une lumière à polarisation circulaire, dans la direction de
champ positive pour DMJ = +1, à polarisation circulaire à droite
et pour DMJ = −1, à polarisation circulaire à gauche (voir fig. 3).
Spectroscopie des composantes de Zeeman
L’effet Zeeman permet la séparation spectroscopique des
composantes polarisées de différentes façons. Mais pour met-
tre en évidence le décalage, il faut un appareil spectral avec
une très bonne résolution car les deux composantes s de la
raie rouge du cadmium ne sont décalées par ex. pour une
intensité du flux magnétique B = 1 T que de Df = 14 GHz ou
de Dl = 0,02 nm.
Matériel
1 lampe au cadmium pour l’effet Zeeman . . 451 12
1 système optique pour l’observation
de l’effet Zeeman . . . . . . . . . . . . . . 471 20
1 plaque de Lummer-Gehrcke . . . . . . . . 471 21
1 électro-aimant pour effet Zeeman . . . . . 514 50
1 bobine de self universelle pour 451 12 . . . 451 30
1 alimentation en courant fort . . . . . . . . 521 55
Câbles d’expérience d’une section de 2,5 mm2
Remarques de sécurité
L’accès aux lignes électriques de la lampe au cadmium et
aux résistances des électrodes d’allumage est libre.
Eviter tout contact avec les pièces conductrices du
courant.
La plaque de Lummer-Gehrcke est réalisée avec une ex-
trême précision pour ce qui est du parallélisme et de la
planéité de ses surfaces.
Ne soumettre en aucun cas la plaque de Lummer-
Gehrcke à des contraintes mécaniques, par flexion ou
autre.
Ne s’emparer de la plaque de Lummer-Gehrcke que
par le côté.
A la mise en place de la plaque de Lummer-Gehrcke,
veiller à ce qu’elle soit uniformément soutenue dans le
support, sur toute sa longueur.
Pour le transport de l’appareillage, enlever la plaque de
Lummer-Gehrcke du support et la ranger dans un lieu
sûr.
Des objets ferromagnétiques en vrac peuvent être attirés
par des électro-aimants d’une grande puissance et en-
dommager l’ampoule à quartz de la lampe au cadmium.
Avant d’enclencher le courant magnétique, vérifier que
les pièces polaires soient bien vissées.
Le courant magnétique étant enclenché, ne pas mani-
puler d’objets ferromagnétiques autour de la lampe au
cadmium.
Tout dépôt de graisse de l’épiderme sur l’ampoule à quartz
de la lampe au cadmium risque de détruire celle-ci.
Ne jamais s’emparer de l’ampoule à quartz de la lampe
Fig. 2: Distributions angulaires de la radiation électrique de dipôle
(DMJ: composantes du moment angulaire des photons
émis dans la direction du champ magnétique)
Fig. 3: Vue d’ensemble sur la polarisation des composantes de
Zeeman
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P6.2.7.1 LD Fiches d’expériences de physique
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