Sur un accumulateur uniforme du courant électrique

Sur un accumulateur uniforme du courant ´electrique
W. Thomson
To cite this version:
W. Thomson. Sur un accumulateur uniforme du courant ´electrique. J. Phys. Theor. Appl.,
1882, 1 (1), pp.31-32. <10.1051/jphystap:01882001003100>.<jpa-00237954>
HAL Id: jpa-00237954
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Submitted on 1 Jan 1882
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31
SUR
UN
ACCUMULATEUR UNIFORME
DU COURANT
ÉLECTRIQUE;
PAR SIR
W.
THOMSON
( 1 ).
Considérons une
roue
de Barlow dans
laquelle
la
partie
fixe
du
circuit
aurait la forme
d’un
rectangle
TABC.
Mettons-la
en
mouve-
ment dans le sens
de
la
flèche ;
la
rotation
du
disque
en
présence
de l’aimant
fixe
développe
un courant
induit
tel
que
les
actions
Fig.
i.
mutuelles
de
l’aimant et de
la
partie
mobile du circuit
s’opposent
au
mouvement de
celle-ci.
Mais
en
outre,
la
partie
AB du
circuit,
d’après
les lois
d’Ampère, repousse
la
partie
mobile
CT;
elle
produit
donc une force électromotrice
d’induction
de
même sens
que
celle
qui
entretient le courant
(2).
Cette force
électromotrice est
proportionnelle
à
la vitesse
de
(’)
On
an
urtiform2
electric current accun-zulatoi-
(Pitil.
Mag.,
janv.
1868,
ou
Reprint of papers,
p.
325 ).
Quelques
mois
après
la
publication
du
Mémoire
de Max-
well,
sir W.
Thomson
indiqua
comment la
roue de Barlow
peut
devenir
une ma-
chine
électrodynamique
sans
fer doux et sans commutateur. Il
m’a semblé
à
propos
de
rapprocher
cette Communication du Mémoire
de
Maxwell.
Ce n’est
pas
une tra-
duction
intégrales,
mais une
analyse
très fidèle
que j’en
donne ici.
(M.
BRILLOUlx.)
(2)
A
la
rigueur,
il
faudrait
tenir
compte
des actions des
parties AT,
CB;
mais on
sait
que
l’action d’une
portion
d’un
circuit fermé
plan
(et
simplement connexe)
sur
le reste
de
ce
circuit tend
à
les
éloigner
le
plus
possible
l’une
de l’autre.
D’ailleurs,
dans
le
cas
particulier,
il
suflirait,
pour
éviter
toute
difficulté,
de rem-
placer
le
disque
CT,
qui
tourne
autour d’un axe
perpendiculaire
au
plan
de
la
figure,
par
un
cylindre
circulaire
tournant
autour d’un axe
parallèle
aux droites
CT,
AB;
les
actions
de
BC,
AT sur
la
génératrice
mobile CT
seraient
alors
exactement
égales
et contraires.
(M. BRILLOUIN.)
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01882001003100

32
rotation et
à
l’intensité
du
courant :
Cela
posé,
éloignons peu
à
peu
l’aimant
permanent,
mais
aug-
mentons
en même
temps
la
vitesse,
de manière à maintenir
au
courant sa valeur
initiale;
quand
l’aimant
sera
tout à fait
éloigné,
le courant aura
conservé
la
même
intensité,
et
sera maintenu
par
le
seul
jeu
de
l’induction
entre
les
différentes
parties
du
circuit.
La
vitesse
nécessaire
sera
donnée
par
la relation
La
vitesse
V
nécessaire
pour
maintenir constant
un
courant
quelconque
est donc
indépendante
de
l’intensité de
ce
courant,
Elle
est
difficile à
calculer,
à
cause
de la diffusion du
courant dans
tout
le
disque
(1).
Prenons maintenant une
roue
de Barlow
sans
aimant
perma-
nent.
Selon
que
la
vitesse
constante
v
dont
on
l’anime est
supé-
rieure ou inférieure
à
cette vitesse
critique
V,
un
courant
tempo-
raire
produit
dans le circuit croît
indéfiniment ou
décroît
jusqu’à
zéro
(en
progression géométrique
si
la
résistance
était
constante).
Une
vitesse
supérieure
à la
vitesse
critique
correspond
donc
à
un
équilibre
instable
du
circuit ;
le moindre
courant,
quelle que
soit
sa
direction,
croîtra
jusqu’à
ce
que, par
l’échauffement des
con-
ducteurs,
la
résistance
R ait
atteint
la
valeur c
v
Quant
à une réalisation
pratique,
elle
ne semble
guère
possible,
à
cause de la
grande
vitese
à atteindre et des
énormes frottements
qui
en
résulteraient.
(1)
Si
l’on
suppose
le
disque
formé d’une infinité de
rayons
isolés dont un
grand
nombre sont
toujours
en
contact
avec
le
ressort,
d’après
Sir W.
Thomson,
le
rapport
de la vitesse
linéaire de la
circonférence
à
la
vitesse
qui
mesure en valeur
absolue
la
résistance
du circuit
dépend
des
proportions
du
rectangle
CTAB,
mais non
de
ses
dimensions
absolues.