Chapitre 3.10a – L`impulsion et la quantité de mouvement

Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume A Page 1
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
Chapitre 3.10a – L’impulsion et la quantité
de mouvement
L’impulsion d’une force constante
L’impulsion correspond au transfert de quantité de mouvement causé par une force
F
v
appliquée durant un intervalle de temps t
∆
:
tFJ ∆=
v
v
où J
v
: Impulsion appliquée sur un objet ( Ns )
F
v
: Force qui effectue l’impulsion (N)
t
∆
: Durée d’application de la force (
if
ttt −=∆ ) (s)
La quantité de mouvement
La quantité de mouvement est une mesure de l’état de mouvement d’un objet ayant une
vitesse de translation
v
v
et une masse m . On définit classiquement
1
la quantité de
mouvement de la façon suivante :
v
m
p
v
v
=
où
p
v
: La quantité de mouvement associé à un objet ( m/skg
⋅
)
m
: La masse de l’objet (kg)
v
v
: La vitesse de l’objet (m/s)
Théorème de la quantité de mouvement
Le théorème de la quantité de mouvement nous permet d’affirmer que l’impulsion est
l’agent qui fait varier la quantité de mouvement dans le temps :
Puisque qu’une impulsion produit une variation de la quantité de mouvement, nous
pouvons ajouter ce terme à notre théorème de la conservation de la quantité de
mouvement :
Jpp
if
v
v
v
+=
où
f
p
v
: Quantité de mouvement final ( Ns ou m/skg
⋅
)
i
p
v
: Quantité de mouvement initiale ( Ns ou m/skg
⋅
)
J
v
: Impulsion totale extérieure appliquée ( Ns )
Unité :
s
m
kg
s
mkg
s
s
mkg
Ns
2
===
1
En mécanique relativiste, la quantité de mouvement est égale à
22
/1 cv
vm
p
−
=
v
v
.
F
v
i
t
f
t
J
v
m
v
v
p
v

Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume A Page 2
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
Preuve :
À partir de la 2
ième
loi de Newton, appliquons une force durant un intervalle de temps
(impulsion J
v
) afin de produire une variation de la quantité de mouvement
p
v
:
amF
v
v
=
⇒
t
v
mF
d
d
v
v
= (Remplacer
t
v
a
d
d
v
v=)
⇒
vmtF
v
v
dd = (Multiplier par td )
⇒
(
)
vmtF
v
v
dd = (Distribuer m dans la dérivée)
⇒
ptF
v
v
dd = (Remplacer
v
m
p
v
v
=
)
⇒
ptF
v
v
∆=∆ (Relaxer notation
∆
→
d )
⇒
if
ppJ
v
v
v
−= (Remplacer tFJ ∆=
v
v
)
⇒
Jpp
if
v
v
v
+= ■ (Réécriture)
Situation A : On pousse une boîte. Une boîte 2 kg ayant une vitesse initiale de 2 m/s selon
l’axe négatif des x est poussée à l’aide d’une force de 5 N selon l’axe positif des x pendant
3 secondes. On désire déterminer la vitesse de la boîte après 3 secondes de poussée.
Appliquons le théorème de la quantité de mouvement selon l’axe x afin d’évaluer la vitesse
de la boîte après 3 secondes de poussée constante :
xixfx
Jpp +=
⇒
(
)
(
)
xixfx
Jmvmv += (Remplacer xx mvp = )
⇒
(
)
tFmvmv
xixfx
∆+= (Remplacer tFJ
xx
∆= )
⇒
(
)
(
)
(
)
(
)
(
)
35222 +−=
fx
v (Remplacer valeurs num.)
⇒
1542 +−=
fx
v (Calcul)
⇒
m/s5,5=
fx
v
(Évaluer
fx
v )
La 2ième loi de Newton avec la quantité de mouvement
La 2
ième
loi de Newton peut être réécrite à l’aide de la définition de la quantité de
mouvement
p
v
. Sous cette forme
2
, cette loi permet plus facilement de mette en relation
l’influence d’une force et la modification de l’état de mouvement d’un objet :
t
p
F
d
d
v
v
=
où
F
v
: La force appliquée en newton (N)
p
v
: Quantité de mouvement associé à un objet ( m/skg
⋅
)
t
: Le temps en seconde (s)
2
C’est plutôt sous cette forme qu’Isaac Newton a énoncé sa 2
ième
loi.

Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume A Page 3
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
Preuve :
À partir de la 2
ième
loi de Newton, effectuons une réécriture de cette loi introduisant la
notion de quantité de mouvement
p
v
:
amF
v
v
=
⇒
t
v
mF
d
d
v
v
= (Définition de l’accélération, tva d/d
v
v
=
)
⇒
(
)
t
vm
F
d
d
v
v
= (Entrer la constante m dans la dérivée)
⇒
t
p
F
d
d
v
v
= ■ (Remplacer
v
m
p
v
v
=
)
L’impulsion d’une force non constante
Pour évaluer l’impulsion J
v
d’une force
F
v
, nous avons besoin d’évaluer l’aire sous la
courbe d’un graphique de force en fonction du temps
t
. Ce calcul peut s’effectuer grâce à
l’intégrale d’une fonction
(
)
tF
x
:
Force constante Force non constante
(
)
st
i
t
f
t
t
∆
x
J
x
F
(
)
N
x
F
(selon l’axe x )
∫
=
=
f
i
t
tt
xx
tFJ d
tFJ
xx
∆=
(vectoriel)
∫
=
=
f
i
t
tt
tFJ d
vv

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Note de cours rédigée par : Simon Vézina
Chapitre 3.12 - Situation 1 : Une balle rebondit.
Une balle de 0,1 kg rebondit sur le sol. L’interaction
entre le sol et la balle dure 0,04 s. Pendant cet
intervalle de temps, la force résultante agissant sur la
balle (selon un axe y dont le sens positif est orienté
vers le haut) est donnée par le graphique ci-contre.
Immédiatement avant le début de l’interaction, la
vitesse de la balle est égale à m/s20 j
v
− . On désire
déterminer sa vitesse immédiatement après la fin de
l’interaction.
t
(s)
0 0,02 0,04
300
200
100
0
Σ
F
y
(N)
Évaluons la quantité de mouvement avant l’impact :
ii
vmp
v
v
=
⇒
(
)
(
)
jp
i
v
v
201,0 −=
⇒
Ns2
jp
i
v
v
−=
Évaluons l’impulsion donnée par le sol :
Ns25,0s005,0N50un 1carré1 =×==
t
(s)
0 0,02 0,04
300
200
100
0
Σ
F
y
(N)
Avec :
courbe la sous aire==
∫
=
f
i
t
tt
dtFJ
vv
⇒
jjJ
v
v
v
un) (1 triangles6 un) (1 carrés 8 +=
⇒
jJ
v
v
25,014×=
⇒
Ns5,3 jJ
v
v
=
Nous pouvons évaluer la quantité de mouvement finale à partir de la conservation de la
quantité de mouvement :
Jpp
if
v
v
v
+=
⇒
(
)
(
)
jjp
f
v
v
v
5,32 +−= (Remplacer num.)
⇒
jp
f
v
v
5,1= (Calcul)
⇒
jvm
f
v
v
5,1= (Quantité de mouvement,
v
m
p
v
v
=
)
⇒
(
)
jv
f
v
v
5,11,0 = (Remplacer num.)
⇒
m/s15 jv
f
v
v
=
(Isoler la vitesse finale
f
v
v
)