Année Universitaire: 2016 /2017 SMP4 Module : Optique Ondulatoire Exercice corrigée : Interféromètre de Michelson (suite de la série III) Exercice: On considère le dispositif interférentiel de Michelson. La lame séparatrice est supposée d'épaisseur négligeable, ce qui rend la lame compensatrice inutile. La source (S) est étendue : chaque point de la source (vu sous un angle i depuis le centre de la lentille (L') de collimatation) donnera un faisceau parallèle, faisant le même angle i avec l'axe optique. Les 2 miroirs sont perpendiculaires, et l'on a: IO1=IO2+d Les interférences sont observées sur un écran (E) situé dans le plan focal d'une lentille de focale m. La source est monochromatique, de longueur d’onde = 0,5461 m (raie verte du mercure) ; on donne par ailleurs la distance d= 3276,6 m. Rq : les réflexions des rayons sur la séparatrice ne sont pas de même nature ; cependant, on considérera que le traitement de surface est tel que ces réflexions n’introduisent pas de déphasage supplémentaire entre les rayons « séparés » au niveau de ( ). 1) Déterminer E(x) donnant l’éclairement en un point M de l’écran, avec x=OM. Quelle est la forme des franges d’interférence ? Comment appelle- t- on ce type de franges ? Pourquoi dit- on que l’interféromètre de Michelson est réglé en « lame d’air » ? 2) Calculer l’ordre d’interférence p0 au centre O, ainsi que le rayon des 3 premiers anneaux brillants sur l’écran (E). 3) Sur le trajet OI1, on insère une lame de mica à faces parallèles, parallèlement au miroir (M 1) ; le mica a un indice n = 1,53 et l’épaisseur D de la lame est inconnue. On observe un « défilement » de 25 franges de même nature sur l’écran (E) : quelle est l’épaisseur de la lame? 4) La source précédente est remplacée par une lampe à vapeur de sodium dont, par filtrage, on n’a conservé que le doublet jaune, de même intensité I0 : 1= 0,5890 m et 2=0,5896 m. Déterminer l’éclairement au centre O en faisant apparaître un facteur de visibilité V(d). 5) Montrer que la mesure de la variation de distance d (obtenue par le déplacement du chariot sur lequel est monté le miroir M1) entre 2 positions où V(d ) = 0, permet de calculer =2- 1 ; calculer d. Retrouver ce résultat par un calcul direct, en exploitant la notion de système de franges en coïncidence ou en anti - coïncidence. Correction : 1). Dans le cours, nous avons vu que pour le calcul des chemins optiques, on pouvait remplacer le miroir réel (M1) par un miroir virtuel (M'1) symétrique du précédent par rapport à la séparatrice (une symétrie plane conserve les distances. D'après le théorème de Malus, toute différence de marche entre les rayons (1) et (2) acquise avant le plan passant par les points H et K sera conservée par la suite . D'autre part, les rayons (1) et (2) sont confondus jusqu'au point I; on a donc : M. Bellioua. 1 Par ailleurs, l’angle i restant petit (rappelons que du point de vue de l’optique géométrique, nous nous efforçons de travailler dans les conditions où l’approximation de Gauss est valable), on a : Rq : les déphasages éventuels dus aux réflexions (de même nature) sur les miroirs (M1) et (M2) sont identiques. On sait que l’éclairement est donné par la relation (=p): Les franges sont les lieux des points de même éclairement ; ici, il s’agit de x =cste , où x est la distance d’un point M au point O les franges sont des cercles de centre O (à condition que la source (S) ait la symétrie de révolution). On dit que l’on observe des « franges d’égale inclinaison », car l’éclairement E ne dépend que de l’angle d’inclinaison i par rapport à l’axe optique. Le « Michelson » est réglé en « lame d’air », car le miroir réel (M2) et le miroir virtuel (M1’) sont parallèles et constituent ainsi une lame d’air virtuelle. 2) Au centre, on a : l’ordre d’interférence diminue lorsque x augmente, donc lorsqu’on s’éloigne du centre O (contrairement à ce qui se passe avec le dispositif des fentes d’Young). D’où, pour le kème anneau brillant, il vient : Application numérique : (Les anneaux sont bien espacés, et leur rayon croît proportionnellement à √𝑘 ) 3) L’introduction de la lame va rallonger le chemin optique du rayon (1), donc faire varier la différence de marche 1/2 ; en retranchant le chemin que parcourait le rayon (1) dans l’air à ce qu’il parcourt maintenant dans le mica, on obtient : Si 25 franges de même nature ont défilé, c’est que l’ordre d’interférence a varié de 25, d’où : 4) Les 2 radiations du doublet du sodium sont incohérentes entre elles (incohérence temporelle), on peut se contenter de sommer les éclairements au centre dues à chacune d’elle : M. Bellioua. 2 et 𝜆20 ≈ 𝜆20 − (∆𝜆)2 4 5) Rq : en fait, c’est la détermination de 0 et la mesure de d (valeur suffisamment élevée pour que la précision soit très correcte) qui permettent d’évaluer . En fait, il y a brouillage lorsque les systèmes de franges des radiations 1 et 2 sont en anti coïncidence (lorsque les anneaux brillants de l’une coïncident avec les anneaux sombres de l’autre, l’écran est uniformément éclairé, il n’y a plus de contraste) ; dans ce cas, les ordres d’interférence diffèrent d’un demi - entier et l’on peut écrire entre 2 anti- coïncidences successives: Série IV : Diffraction Exercice 1 : Un étudiant souhaite déterminer la dimension des mailles d'un voilage. Pour cela, il réalise le montage suivant : Le laser émet une lumière de longueur d'onde dans le vide = 633 nm. Il est placé à une distance d = 20,0 cm du voilage. La distance entre le voilage et l'écran vaut D = (2,00 ± 0,01) m. Il observe que la tache centrale obtenue sur l'écran est composée de points lumineux équidistants séparés par des zones sombres. La distance séparant deux points consécutifs est : i = (0,45 ± 0,01) cm. 1. Le voilage se comporte comme un réseau à deux dimensions comportant un grand nombre de trous. Quel est le phénomène responsable de l'observation de points lumineux équidistants sur l'écran ? 2. Comment appelle-t-on la distance i séparant deux points lumineux consécutifs sur l'écran ? M. Bellioua. 3 3. En notant a la distance séparant deux trous consécutif i = D/a. Calculer a et son incertitude. Le résultat sera donné sous la forme a= … ± a. Exercice 2 : Diffraction par un réseau. On considère un réseau à 600 traits/mm de largeur totale l=1cm. Les traits (ou fentes) du réseau sont parallèles à l’axe Y’OY. Ce réseau est éclairé par un faisceau de lumière blanche (0.4 m0.8 m), perpendiculaire à son plan et parallèle à l’axe Z’OZ. La figure de diffraction à l’infini, par le réseau, est ramenée à distance finie à l’aide d’une lentille convergente L de distance focale f=50cm. L’écran d’observation E, parallèle au plan du réseau, est placé au plan focal image de la lentille. 1. Quel est le nombre total des fentes du réseau considéré ? 2. Quel est le pas de ce réseau ? 3. Quelle est l’amplitude des ondes diffractées, par chacune des fentes, dans une direction θ par rapport à l’axe OZ du plan XOZ ? (prendre k=2 facteur de proportionnalité). 4. Quel est le déphasage entre les ondes diffractées par deux trais voisins ? 5. Quelle est l’expression de l’onde résultante de la superposition des ondes diffractées par les différents traits du réseau ? (On donnera cette expression en représentation complexe). 6. Montrer que l’intensité I() diffractée par le réseau dans la direction , s’exprime par : πa Nπd πa θ) sin2 ( sinθ) sin2 ( θ) λ λ λ I(θ) = I0 Dans la suite du problème on prendra: 2 =1 πd πa 2 πa sin2 ( sinθ) ( θ) ( θ) λ λ λ 7. Quelle est la valeur maximale de I() ? 8. Pour quelles valeurs de d sin l’intensité I() est-elle maximale pour une longueur d’onde donnée ? 9. En déduire la position angulaire k de la raie de diffraction d’ordre k pour une longueur d’onde donnée ? 10. Quelle est la position angulaire v1 de la raie de diffraction d’ordre 1 de la radiation violette (=0.4m) ? 11. Quelle est la position angulaire r1 de la raie de diffraction d’ordre 1 de la radiation rouge (=0.8m) ? sin2 ( 12. Quelle est la position xk (sur l’écran E) de la raie de diffraction d’ordre k pour une longueur d’onde donnée ? 13. Calculer les positions xv1 et xr1 des la raies d’ordre 1 pour les radiations extrêmes sur l’écran E. 14. Déduire la largeur x1 sur laquelle s’étale l’ordre 1 du spectre visible. 15. Quel est l’ordre maximum observable pour la radiation jaune de longueur d’onde =0.59m ? 16. Calculer sinθ3 (ordre k=3) pour les radiations suivantes : violet (=0.4m), bleu (=0.48m) jaune (=0.59m) et le rouge (=0.8m). Déduire. NB : On rappelle que l’intensité diffractée par une fente de largeur a est donnée par :𝐼 = 𝐼0 πa λ πa 2 sin2 ( θ) ( θ) λ M. Bellioua. 4