Conduction électrique

S. Tisserant – PHY11 : Electromagnétisme VI - 1
Conduction électrique
A. Courant électrique
A.1. Intensité
Dans la première partie de ce cours nous nous sommes intéressés aux charges électriques
immobiles (électrostatique). Or il existe des milieux avec des charges électriques mobiles. Par
exemple, dans les conducteurs des électrons de la couche externe des atomes ne participent
pas aux liaisons du réseau cristallin et sont ainsi très faiblement liés aux atomes. Dans un
électrolyte les ions en solution sont également mobiles. En présence d’un champ électrique
ces charges, soumises à une force électrique, se mettent en mouvement et créent un courant
électrique. Les charges mobiles sont appelées porteurs.
Un courant électrique est un mouvement collectif de charges électriques.
L’intensité d’un courant électrique mesure le débit des charges en mouvement au travers
d’une surface. Soient une surface (S) et un intervalle de temps infinitésimal dt. Si nous notons
dq la charge traversant la surface entre les instants t et t+dt, l’intensité est définie par :
i = dq
dt
L’intensité électrique s’exprime en ampère, symbole A. L’ampère est une unité fondamentale
qui correspond à une charge de un coulomb s’écoulant en une seconde :
1 A = 1 C⋅s
-1
A.2. Vecteur densité de courant
Dans un premier temps considérons un milieu ne comportant qu’un seul type de charges
mobiles, par exemple les électrons libres d’un conducteur. Nous notons ρ la densité
volumique de ces charges et ݒԦ leur vitesse moyenne d’ensemble. Considérons un élément de
surface dS orientée par un vecteur normal ݊ሬ
Ԧ
. Les porteurs situés à l’instant t dans le cylindre
élémentaire de base dS
ሬ
Ԧ
= dS ݊ሬ
Ԧ
et de génératrice ݒԦ dt traversent la surface dS dans l’intervalle
dt. Ce cylindre de volume d߬ = ݒԦ dt dS
ሬ
Ԧ
contient la charge dq = ρ d߬ = ρ ݒԦ dt dS
ሬ
Ԧ
. Nous avons
donc pour l’intensité i traversant la surface dS :
i = dq
dt = ρ ݒԦ dS
ሬ
Ԧ
Cette intensité apparaît comme le flux d’un vecteur :
i = j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
avec j
Ԧ= ρ ݒԦ
Ce vecteur j
Ԧ est appelé vecteur densité de courant.

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Fig. 1 : Intensité au travers d’une surface infinitésimale.
L’intensité au travers d’une surface finie S s’obtient en sommant le flux élémentaire, soit :
i = ඵ j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
S
En présence de plusieurs porteurs il faut sommer leurs contributions :
j
Ԧ= ෍ρ
i
ݒԦ
i
i
On appelle ligne de courant une ligne qui est en tout point tangente au vecteur densité de
courant. On appelle tube de courant l’ensemble des lignes de courant s’appuyant un contour
fermé.
A.3. Relation de continuité
Considérons un volume (ࣰ) d’un milieu ayant une densité de porteurs ρ et de densité de
charges fixes ρ′. La charge totale de ce volume est :
Q = ම ሺρ+ρ'ሻd߬
ሺࣰሻ
La densité de charges fixes ne pouvant varier avec le temps, pendant un intervalle de temps dt
la charge Q varie de :
dQ = ම ߲ρ
߲t dt d߬
ሺࣰሻ
Cette variation correspond au flux entrant de charges mobiles pendant l’intervalle dt au
travers de la surface (S) englobant le volume (ࣰ) :
dQ = −඾ j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
ሺSሻ
dt

S. Tisserant – PHY11 : Electromagnétisme VI - 3
où le vecteur dS
ሬ
Ԧ
est orienté vers l’extérieur. Or le théorème de Green-Ostogradsky nous
permet d’écrire pour le flux sortant :
඾ j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
ሺSሻ
= ම div j
Ԧ d߬
ሺࣰሻ
Ce qui nous donne :
dQ
dt = ම ߲ρ ߲t d߬
ሺࣰሻ
= −ම div j
Ԧ d߬
ሺࣰሻ
Soit :
ම ൬߲ρ
߲t + div j
Ԧ൰ d߬
ሺࣰሻ
= 0
Ce résultat doit être valable quelque soit le volume considéré. Nous avons donc :
߲ρ
߲t + div j
Ԧ= 0
Il s’agit de la relation de continuité de la densité de courant. En régime stationnaire
permanent (densité de charge indépendante du temps) le vecteur densité de courant est à flux
conservatif : div j
Ԧ= 0
Dans le cas d’une distribution surfacique de porteurs de densité σ on définit une densité
surfacique de courant : j
Ԧ
ୗ
= σ ݒԦ
B. Loi d’Ohm
B.1. Conductivité
Dans le vide, sous l’action de la seule force électrique, les porteurs auraient un mouvement
accéléré. Dans la matière (conducteur, semi-conducteur, électrolyte) ces porteurs heurtent les
atomes du milieu (du réseau cristallin, des molécules du liquide, etc.). Entre deux chocs
chaque porteur est accéléré. Lors de chaque collision il perd de l’énergie (transmise à la
matière) et repart dans une direction aléatoire. Notons m, q et vሬ
Ԧ
la masse, la charge et la
vitesse d’un porteur d’un certain type et E
ሬ
ሬ
Ԧ
le champ électrique local. Entre deux chocs nous
pouvons écrire :
m dvሬ
Ԧ
dt = q E
ሬ
ሬ
Ԧ
Ce qui nous donne pour la vitesse : vሬ
Ԧ
= q
m E
ሬ
ሬ
Ԧ
t+vሬ
Ԧ
0
La variable t représente le temps écoulé depuis le choc précédent et vሬ
Ԧ
଴
la vitesse après le
choc. Le courant électrique étant induit par le mouvement collectif des porteurs nous devons

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calculer la vitesse moyenne de l’ensemble des porteurs dans un élément de volume, ce que
nous notons : ݒԦ = < vሬ
Ԧ
>
Soit : ݒԦ = q
m E
ሬ
ሬ
Ԧ
<t> + <vሬ
Ԧ
0
>
Notons τ l’intervalle de temps moyen séparant deux chocs consécutifs. Nous considérons
qu’après les chocs les vitesses sont distribuées de manière aléatoire dans toutes les directions.
Ainsi la vitesse moyenne après les chocs est nulle :
<t> = τ et <vሬ
Ԧ
0
> = 0
Nous avons alors pour la vitesse d’ensemble des porteurs :
ݒԦ = q τ
m E
ሬ
ሬ
Ԧ
= μ E
ሬ
ሬ
Ԧ
La vitesse des porteurs est proportionnelle au champ électrique. Le coefficient de
proportionnalité est appelé mobilité. La mobilité dépend de la nature du porteur (q et m) et de
son interaction avec le milieu (τ).
Notons n la densité de porteurs. La densité volumique de charges est alors ρ = n q, ce qui
nous permet d’écrire pour le vecteur densité de courant :
j
Ԧ = ρ ݒԦ = n q
ଶ
τ
m E
ሬ
ሬ
Ԧ
= σ E
ሬ
ሬ
Ԧ
La densité de courant est également proportionnelle au champ électrique (loi d’Ohm locale).
Le coefficient de proportionnalité σ (positif) représente la conductivité électrique. Quelque
soit la nature des porteurs les lignes de courant se confondent avec les lignes de champ et les
tubes de courant avec les tubes de champ.
En présence de plusieurs porteurs la conductivité d’un matériau est égale à la somme des
conductivités : σ =෍σ
i
i
B.2. Notion de résistance
Considérons un conducteur cylindrique de section S et de longueur l soumis à une différence
de potentiel U = V
2
−V
1
entre ses deux extrémités notées 1 et 2. En régime permanent
stationnaire la charge à l’intérieur de n’importe quelle tranche de conducteur étant constante
nous en déduisons que l’intensité est constante et que la densité de courant est uniforme dans
le conducteur. Nous pouvons écrire i = j S. La proportionnalité de la densité de courant et du
champ électrique nous permet d’affirmer que celui-ci est également uniforme. Nous avons
alors :
E = V
2
−V
1
l = U l

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Nous pouvons écrire pour l’intensité :
i = j S = σ E S = σ S
l U
Nous obtenons la loi d’Ohm :
U = R i avec R = l
σ S = ρ l S
La quantité R représente la résistance du conducteur. L’unité internationale est l’ohm
(symbole : Ω). L’inverse de la conductivité ρ (à ne pas confondre avec la densité de charges
mobiles) est appelée résistivité (Ω⋅m). Remarquons que dans le système international de la
conductivité s’exprime en (Ω⋅m)
−1
.
B.3. Effet Joule
Considérons une charge mobile δq. Elle est soumise à une force électrique f
Ԧ = δq E
ሬ
ሬ
Ԧ
. Lors d’un
déplacement dsԦ cette force fournit un travail :
dW=δq E
ሬ
ሬ
Ԧ
dsԦ
Cette énergie est fournie à la charge par le champ électrique et transmise au conducteur dans
les chocs. Il s’agit donc de l’énergie dissipée dans le conducteur sous forme de chaleur : effet
Joule.
Considérons un cylindre infinitésimal de section dS
ሬ
Ԧ
et de longueur dl
Ԧ. Pendant un intervalle
de temps dt il est traversé par une charge :
dq = i dt = j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
dt
Cette charge reçoit une énergie :
dW = dq E
ሬ
ሬ
Ԧ
dl
Ԧ = j
Ԧ dS
ሬ
Ԧ
dt E
ሬ
ሬ
Ԧ
dl
Ԧ
Cette énergie, dissipée dans le conducteur, peut se mettre sous la forme suivante :
dW = j
Ԧ E
ሬ
ሬ
Ԧ
dτ dt
faisant apparaître le volume dτ = dS
ሬ
Ԧ
dl
Ԧ du cylindre élémentaire. Nous pouvons donc exprimer
la densité de puissance dissipée par unité de volume :
p = dP
dτ = j
Ԧ E
ሬ
ሬ
Ԧ
Pour un conducteur nous avons :
j
Ԧ= σ E
ሬ
ሬ
Ԧ
=1
ρE
ሬ
ሬ
Ԧ
⇒ p = dP
dτ = σ E
2
= ρ j
2