" Génération d’impulsions mJ ultracourtes <5 fs par compression dans une fibre creuse en polarisation circulaire " A. Malvache, X. Chen, A. Jullien, L. Canova, A. Borot, O. Albert, R. Lopez-Martens Laboratoire d’Optique Appliquée, ENSTA-PARISTECH-Ecole Polytechnique-CNRS, Palaiseau Journées des Phénomènes Ultrarapides, Bordeaux, mai 2009 1 Plan • But : Génération d’harmoniques sur cible solide Plasma et impulsions attosecondes • Compression dans une fibre creuse (FC) : Effets non-linéaires et ionisation • Polarisation circulaire vs linéaire dans une FC : Résultats expérimentaux et simulation 2 Groupe PCO, LOA Génération d’harmoniques au kHz • Création d’un plasma en focalisant un laser sur une cible solide • Le plasma réfléchit (P. Gibbon [1]) : – Longueur d’onde fondamentale (λ=800 nm) – Harmonique du laser (λ/n, n entier) Laser + harmoniques Densité électronique Laser (800nm) • Des impulsions attosecondes (quelques 100 as*) sont obtenues en filtrant les harmoniques • Applications : laser XUV intenses, optique non-linéaire dans les plasmas, imagerie attoseconde [1] P. Gibbon "Harmonic generation by femtosecond laser-solid interaction: A coherent water window light source ?" Phys. Rev. Lett., 76(1):50-53, Jan 1996 3 Groupe PCO, LOA Ce que nous faisons • Génération d’impulsions courtes à haute intensité (<30 fs*, >2 mJ) • Génération d’impulsions ultracourtes (<5 fs*) : interaction unique • Stabilisation en phase (CEP) des impulsions Cosinus 5fs pulse Sinus 5fs pulse • Développement d’une cible tournante contrôlée à distance : expériences sous vide au kHz 4 Groupe PCO, LOA Source laser • Source laser avant compression dans la fibre creuse : 25 fs, ~ 2 mJ, CEP-stabilisé (180 mrad RMS) @ 1kHz à partir d’un Femtopower reconfiguré : – – – – Etirement verre dopé + Dazzler (L. Canova et al [2]) 2 étages d’amplification Compresseur hybride (réseaux et miroirs à dispersion négative) Stabilisation CEP avec 2 différentes boucles de rétroaction • Source laser après compression dans la fibre creuse : 5 fs, ~ 1 mJ, CEP-stabilisé (200 mrad RMS) @ 1kHz [2] L. Canova,A. Trisorio, X. Chen, B. Mercier, O. Albert, and R. Lopez Martens, N. Forget, T. Oksenhendler “Closed-loop optimization of the temporal duration of a 21 fs, 4 mJ CPA laser system with high B-integral”, submitted to Optics Letters 5 Compression dans la fibre creuse Approche simplifiée • Elargir le spectre pour raccourcir l’impulsion • Auto-Modulation de phase (AMP) A haute intensité dans un milieu d’indice n0, n=n0+n2I, n2 indice non-linéaire Propagation dans du Néon – Ionisation à haute énergie – Peu d’absorption et de dispersion – Pression ajustable : n2(P)=n2(P0)*P/P0 6 Compression dans la fibre creuse Approche simplifiée • Utilisation d’un guide d’onde pour conserver un bon profil spatial : Fibre creuse remplie de gaz • Miroirs "chirpés" Dispersion négative pour mettre tout le spectre en phase 7 Compression dans la fibre creuse Couplage AMP/ionisation • Pour des énergies < 1 mJ : uniquement Auto-Modulation de Phase • Pour des énergies > 1 mJ : ionisation et effets spatiaux dans la FC AMP Ionisation Autofocalisation Spectre plus large, symétrique Défocalisation Pertes Décalage vers le bleu Spectre plus large, asymétrique 8 Compression dans la fibre creuse Avantages de la polarisation circulaire • Indice non linéaire plus petit (n2CP=2/3 n2LP [3]) – Moins d’auto-modulation de phase – Moins d’auto-focalisation • Taux d’ionisation plus faible Intensité max (simulée) W/cm² Taux d’ionisation s-1 1 mJ 2 bar 3e14 3.0e11 2 mJ 1 bar 5e14 5.6e12 Intensité max (simulée) W/cm² Taux d’ionisation s-1 1 mJ 2 bar 3e14 1.4e12 2 mJ 1 bar 6.5e14 7.5e13 Polarisation Circulaire Polarisation Linéaire La polarisation circulaire (CP) apparaît comme un bon compromis à haute énergie (>1mJ) [3] R. W. Boyd, Nonlinear Optics (Academic Press, Second Edition, New York, 2003) p203 9 CP vs LP dans la fibre creuse: Spectre et rendement Spectres expérimentaux à 2.1 mJ, 1.3 bar 10 CP vs LP dans la fibre creuse: Spectre et rendement Spectres expérimentaux à 2.1 mJ, 1.54 bar Pression plus haute : LP instable (énergie, spectre) et CP stable 11 CP vs LP dans la fibre creuse: Oscillations longitudinales (1.6mJ 1.6bar) Oscillation intrinsèque entre les deux premiers modes spatiaux (T=7cm) J00 J01 Mesures expérimentales Résultats de simulation 12 CP vs LP dans la fibre creuse: Profil spatio-temporel (2.5mJ 1bar) Polarisation linéaire Polarisation circulaire 13 CP vs LP dans la fibre creuse: Impulsions comprimées Champ électrique et phase (expérience à 2.1 mJ) 5 fs 6 fs Impulsions plus courtes et plus énergétiques en polarisation circulaire 14 Conclusion • Polarisation circulaire requise pour comprimer dans une fibre creuse des impulsions >1mJ • CP : diminution de l’ionisation et des effets de focalisation/défocalisation, résultats confirmés par les simulations • Des impulsions mJ ultracourtes (<5 fs) ont ainsi été obtenues au kHz à partir d’impulsions de 2 mJ, 25 fs (X. Chen et al [4]) Merci de votre attention ! [4] X. Chen, A. Jullien, A. Malvache, L. Canova, A. Borot, A. Trisorio, C. Durfee, and R. Lopez-Martens, “Generation of 4.3 fs, 1 mJ laser pulses via compression of circularly polarized pulses in a gas-filled hollow-core fiber”, Vol. 34, No. 10, 2009, Optics Letters 15