Histoire de la thermodynamique 2

Thermodynamique : quelques r´ef´erences historiques
1Gaz parfait (L12)
2Rendement des machines thermiques (L16)
3Temp´erature thermodynamique (L12 et L16)
4Distribution de Maxwell-Boltzmann — Th´eor`eme
d’´equipartition (L19)
5Corps noir (L20)
6Diffusion, ph´enom`enes de transport (L21)
Pr´epa agreg ENS Cachan, 2008-2009 — 2`eme cours d’histoire de la thermodynamique — Thomas Boyer

Bibliographie
Barberousse, A. (2002), La m´ecanique statistique. De Clausius
`a Gibbs. [53.1 BAR]
Longair, M. S. (2003), Theoretical Concepts in Physics.
[53.2 LON]

Thermodynamique : quelques r´ef´erences historiques
1Gaz parfait (L12)
2Rendement des machines thermiques (L16)
3Temp´erature thermodynamique (L12 et L16)
4Distribution de Maxwell-Boltzmann — Th´eor`eme
d’´equipartition (L19)
5Corps noir (L20)
6Diffusion, ph´enom`enes de transport (L21)

Pression cin´etique
Nous savons tous que de l’air, ou tout autre gaz, plac´e dans un r´ecipient
appuie sur les parois du r´ecipient, et sur la surface de tout corps plac´e
en son sein. Selon la th´eorie cin´etique cette pression est enti`erement due
aux mol´ecules qui heurtent ces surfaces, et leur communiquent par l`a
une s´erie d’impulsions qui se suivent l’une l’autre dans une succession
si rapide qu’elles produisent un effet qui ne peut ˆetre distingu´e de celui
d’une pression continue.
(Maxwell (1873), Molecules, tir´e de Barberousse p. 119.)
Calcul de la pression par Clausius (1857), in Sur la nature du
mouvement auquel nous donnons le nom de chaleur.
Il consid`ere toutes les directions. Texte repris p. 52-54 dans
Barberousse.

Ordres de grandeurs
Par Maxwell :
Mol´ecule Hydrog`ene Oxyg`ene
Vitesse (carr´e moyen) 1859 465
en m/s `a 0◦C
(Maxwell (1873), Molecules, tir´e de Barberousse p. 134)
C’est ce que nous avons l’habitude d’appeler une grande vitesse. Elle
est plus grande que toutes les vitesses obtenues en artillerie.
(Maxwell (1873), Molecules, tir´e de Barberousse p. 120.)