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Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005 1
Université de Rennes 1
Licence Sciences Technologie Santé
L2-PCGI
Electromagnétisme
Philippe Rabiller
2005

Electromagnétisme - L2 PCGI - Université Rennes 1 - 2005 2
Plan du cours
•ch.1 Introduction
•ch.2 Vecteurs et champs
•ch.3 Champ et Potentiel électrostatiques
•ch.4 Champ Magnétique
•ch.5 Induction électromagnétique
•ch.6 Propagation des ondes électromagnétiques
•ch.7 Rayonnement électromagnétique

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Chapitre 6: Propagation des ondes électromagnétiques
6.1Introduction
6.2Equations de Maxwell
6.3 Equations de propagation dans le vide
6.4Ondes électromagnétiques
6.5Energie transportée par une onde électromagnétique
6.6 Réflexion - Réfraction aux interfaces
6.7 …
6.8 …
6.9 …
6.10 …

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6.1Introduction
Dans les chapitres traitant d’électrostatique et de magnétostatique, nous
avons obtenu des équations locales qui régissent les champs électrique et
magnétique statiques en fonction des potentiels scalaire et vecteur
(statiques) et des densités de charge ou de courant (stationnaires) .
Sur la route du théorème d’Ampère, nous avions entrevu en calculant le
rotationnel du champ magnétique (ch.4.4), l’inter-dépendance entre le
potentiel vecteur et le potentiel scalaire:
•Théorème d’Ampère :
jB  oμ
•E et B dérivent de potentiels :
V  E
AB 
0 B
(2)
•Théorème de Gauss :
o
 E
(1)
•Condition de Lorentz :
0
t
V
c
1
2
 A
(L)

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6.1Introduction
Enfin en abordant l’induction électromagnétique nous avons trouvé une
première relation locale liant les comportements dynamiques des champs
électrique et magnétique:
Rappelons également qu’il existe une relation de conservation reliant les
densités de courant et de charge.
•Conservation de la charge :
t
j
(C)
•Loi de Faraday :
t
 B E
(3)
t
V  A E
(3b)
rd..d
t
Q
rd)( 33 jSjr 
t
Accumulation de charge Flux de charge sortant