Introduction_Hydrostatique 09

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1
Eléments de mécanique des fluides
q
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2
Objectif de la séance
•
•
•
•
Définition d’un fluide et de ses propriétés principales
Lien entre déformation et contraintes dans le fluide
Domaines d’application de la Mécanique des Fluides
Niveaux
i
d’idéalisation
d id li i possibles
ibl
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• Premier niveau : fluides au repos  hydrostatique
– Pression dans le fluide
– Propriétés de la pression
– Premières applications
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1
Vision macroscopique
3
• Un fluide est composé de molécules
• Les mouvements individuels ne nous intéressent pas
 Vision
i i macroscopique
i
et application
li i des
d lois
l i de
d la
l
mécanique de Newton
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• Considérons donc :
– un milieu continu
– l’étude d’un petit volume de fluide composé d’un grand nombre
de molécules
– les variations statistiques des propriétés négligeables
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Equilibre thermodynamique
4
• Les variables d’état sont liées par des relations d’équilibre
• Les processus moléculaires se déroulent à une échelle
temporelle courte vis-à-vis du mouvement macroscopique
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 Approche valable dans la plupart des applications
 Obligation de tenir compte de la thermodynamique hors
équilibre
q
dans des cas très spécifiques
p
q
:
 Gaz très compressibles à haute vitesse
 Vols d’engins spatiaux en rentrée d’atmosphère
…
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2
Objet de la mécanique des fluides
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5
• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Fluides >< Solides.
Solide
Fluide
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Objet de la mécanique des fluides
6
• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Fluides >< Solides.
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Force
Force
Solide
Fluide
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3
Objet de la mécanique des fluides
7
• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Fluides >< Solides.
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Force
Force
Solide
Fluide
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Objet de la mécanique des fluides
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• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Fluides >< Solides.
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Forcee
Force
Solide
Fluide
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4
Objet de la mécanique des fluides
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• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Notion de déformation et taux de déformation axiale :
Déformation axiale  

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P = (x1,y1)
Q = (x2,y1)
P’ = (x1 + u1*t,y1)
y
Q’ = (x2 + u2*t,y1)
Vitesse de déplacement
u(x)
P ' Q ' PQ
PQ
 x2  u2 * t  x1  u1 * t    x2  x1 
x2  x1
u * t  u1 * t
 2
x2  x1
Taux de déformation axiale

t

u2  u1 u

x2  x1 x
x
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Objet de la mécanique des fluides
110
• Notion de déformation et taux de déformation angulaire :
Q’ = (x1 + u2*t,y2)
Q = (x1,y2)
QQ ' PP '

PQ
Déformation angulaire tan( ) 

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y
y2  y1
u * t  u1 * t
 2
y2  y1

P = (x1,y1)
 x1  u2 * t  x1    x1  u1 * t  x1 
P’ = (x1 +u1*t,y1)
Taux de déformation angulaire
Vitesse de déplacement
u(y)

t

u2  u1 u

y2  y1 y
x
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5
Objet de la mécanique des fluides
111
• Branche de la physique qui étudie les écoulements de fluides
• Lois de comportement :
contrainte 
contrainte 
Pente E
Pente µ
déformation 
taux de déformation u
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y
Solide ~ loi de Hooke
Fluide ~ loi de Newton
y
U
Ecoulement uniforme selon x
u
a
x
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Types de fluide

Bingham
112
Plastic
Pseudo
plastic
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Newtonian fluid
Ideal fluid
Dilatant

du
dy
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6
Objet de la mécanique des fluides
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• Fluides :
– Liquides : très faiblement compressibles (~ incompressibles)
– Gaz : fortement compressibles
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• Domaines d’applications : ingénierie navale, aéronautique,
hémodynamique, météorologie, électromécanique,
océanographie, hydraulique de rivière, …
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Domaines d’application : ingénierie navale et côtière
Sollicitation des vagues
Mouvements induits par l’hélice
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7
115
Domaines d’application : aéronautique
Ecoulements induits
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Perturbations en phases de vol
Discontinuité - Mach
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Domaines d’application : hémodynamique
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Le cœur est une pompe hydraulique
Ecoulements sanguins
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8
117
Domaines d’application : météorologie
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Dissipation d’effluents gazeux
Trombe marine
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118
Domaines d’application : aérodynamique http://www.hach.ulg.ac..be
Vibrations induites dans les
structures
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119
Domaines d’application : électromécanique
Coefficient de traînée
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220
Domaines d’application : hydraulique de surface
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Discontinuités
Régulation de rivières
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221
Amusement?
Conservation de la quantité de
mouvement
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Propriétés d’un fluide
222
• Masse volumique ρ :

M Masse d ' un volume de fluide

V
Volume de ce fluide
 kg m 
3
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~ indépendant de la quantité choisie
• La masse volumique ρ dépend de la pression pour les gaz (fluides
compressibles) mais pas pour les liquides dans les applications
usuelles ((fluides incompressibles).
p
)
• Relation d’état :
 

Kp
p
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Propriétés d’un fluide
223
• Viscosité d’un fluide :
~ décrit la capacité du fluide à s’écouler.
~ fluidité.
 
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

u
y
 kg m.s   Poiseuille
contrainte
 taux de déformation associé à la contrainte 
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224
Mouvement « réversible »?
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225
Propriétés d’un fluide
•
Pression de vapeur
•
Conductivité thermique
•
Tension de surface

effet de capillarité aux interfaces
entre deux liquides non miscibles,
entre un liquide
q
et l'air ou entre un
liquide et une surface
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Principe général
Loi de Newton “


F  m.a
“
226
1. Gravité
2. Résultantes de pression
3. Inertie
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Quelles sont les forces ?
4. Frottement
5. Résultantes de tension
de surface
6. Coriolis
7. …
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13
Plusieurs niveaux d’utilisation
227
1. Gravité
2. Pression
3. Inertie
2 Fluide
2.
Fl id parfait
f i
3. Fluides réels
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4. Frottement
1. Hydrostatique
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Le seul fluide vraiment parfait – Helium superfluide
•
T° < 2,17 K
•
Non visqueux
•
Supraconducteur de chaleur
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14
229
Plusieurs niveaux d’utilisation
1. Gravité
1 Hydrostatique
1.
H d
i
2. Pression
2. Fluide parfait
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3. Inertie
4 Frottement
4.
3. Fluides réels
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Statique des fluides : la pression au sein d’un fluide
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330
Considérons un réservoir d’eau :
Liquide immobile !
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Statique des fluides : la pression au sein d’un fluide
Forces agissant sur le cube de fluide :
331
• Force de gravité ~ Poids du fluide
P = masse g = ρV g
• Forces F sur les faces
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F1
F5
F6
F2
P
F3
F4
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Statique des fluides : la pression au sein d’un fluide
332
Nature de la force F ?
Pression
F
p
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Surface A
F
[ Pa]
A
A la limite (i.e pour un cube infiniment petit), les deux seules
f
forces
agissant
i
t sur le
l fluide
fl id iimmobile
bil sontt :
• Force de gravité ρdVg
• Différentiel de pression p dA= Fi - Fi+3 (Faces parallèles)
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16
Statique des fluides : la pression au sein d’un fluide
Équilibre du cube fluide (schéma rendu libre) :
Équilibre horizontal (axe x) :
V  x y z
333
F1
Équilibre
É
ilib horizontal
h i t l (axe
(
y)) :
F3 = F6  p 3 A = p 6 A
F6
F5
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F2 = F5  p 2 A = p 5 A
 p2 = p5
P
F2
 p3 = p6
Équilibre vertical (axe z) :
F1 + P = F4  p1 A + ρgV = p4 A
 p1 + ρgz = p4
F3
p1  p4
p  p4 dpz
   g  lim 1

  g
z
z
dz
z 0
F4
dpx
0
dx
dp y
dy
0
dpz
  g
dz
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Statique des fluides : force de pression sur un corps solide Si le fluide est immobile,
les pressions élémentaires agissent TOUJOURS
perpendiculairement à la paroi.
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(pas de force de cisaillement)
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335
Statique des fluides : Pression au sein d’un fluide Conséquence :
En un point, la pression est identique dans toutes les
directions
Equilibre hor.:
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Equilibre vert.:
p1h  pL sin 
p2l  pL cos 
p
L
p1
l
h
h
et sin  
L
L
p1 L sin   pL sin   p  p1
Or cos  
D ' où
Et

p2
p2 L cos   pL cos   p  p2
l
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Statique des fluides : l’équation fondamentale
336
Puisque :
dp
  g
dz
p*  p   gz  cst
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Terme de
pression
Terme de
gravité
z
p = pression
i (Pa)
( )
ρ = masse volumique (kg/m³)
g = accélération de la pesanteur (m/s²)
z = hauteur au-dessus du niveau de référence horizontal (m)
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Application aux fluides à surface libre
p*  p   gz  C te
337
A la surface libre:
hS
h
p*  patm
t   ghS
  ghS
P
En tout point P:
z
p*  pP   gz
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 pP  p *   gz
  ghhS   gz
  g  hS  z 
  gh
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338
Statique des fluides : l’équation fondamentale
Dans un fluide au repos,
le terme p* est constant dans tout le fluide
p** = cst
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4 conséquences
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Statique des fluides : l’équation fondamentale
Dans un fluide homogène, les surfaces d’égales pressions sont des
plans horizontaux.
339
1.
Si p = cst, alors h = cst
Si nous avons deux fluides
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2.
- différents,
- de densités différentes,
- non miscibles,
 la
l surface
f
de
d séparation
i est un plan
l horizontal,
h i
l
 le fluide le plus lourd (densité élevée) se trouve en dessous.
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Statique des fluides : l’équation fondamentale
3.
La différence de pression pA – pB entre 2 points quelconques A et B
ne dépend que de la distance verticale entre les 2 points et vaut
440
pB  pA   gz

z
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B
h
B
A
Exemples :
Si pA = 0
pB =ρgz
Si pA = patm
pB = ρgz + patm
hA
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Statique des fluides : l’équation fondamentale
4.
Principe de Pascal :
441
Dans un fluide incompressible en équilibre,
équilibre les
pressions se transmettent intégralement.
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Si pA varie, alors pB varie simultanément de la même quantité
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Statique des fluides : applications
Mesure d’une pression par une colonne d’eau :
(niveau piézométrique)
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442
1.
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21
Statique des fluides : applications
2.
Liquides superposés :
pa
pa
443
z
3. Baromètre :
A
1
h1
B
h2
2
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pa
p
pA + ρ1gh1 = pB + ρ2gh2
pA = pM + ρHgghHg
h1 ≠ h2
pM est la pression résiduelle dans le tube
vide (pression nulle en théorie)
Mais ρ1h1 = ρ2h2
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444
• En présence de fluides de masses volumiques différentes
2<
3
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22
445
Statique des fluides : force de pression sur un corps solide Conséquence : la force sur une paroi dépend de la hauteur
d’eau et non du volume
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Pression au fond d’un vase
Tonneau de Pascal
~ Force identique sur S
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